Направлен горизонтально

D (оно направлено параллельно линии ED от точки Е к точке D); a?D = e4/?D — касательное ускорение той же [точки в том же движении звена 4 (оно направлено перпендикулярно линии ED); аЕ> — ускорение точки Ев, которая принадлежит

В частном случае, когда траекторией движения является окружность, касательное ускорение направлено перпендикулярно 41ЯЛиугу ркрушностп, о нормами

Ускорение Кориолиса ас направлено перпендикулярно плоскости, проходящей через векторы ш и -и,, в ту сторону, откуда переход от вектора со к вектору vr виден против хода часовой стрелки. Кориолисово ускорение ас = 0: а) при поступательном движении подвижной системы координат (ш = 0); б) в момент времени, когда относительная скорость vr = (); в) когда вектор угловой скорости подвижной системы параллелен относительной

При вращении тела вокруг оси, проходящей через центр масс С тела, у каждого элемента массы dm касательное ускорение ai% = Г;? направлено перпендикулярно радиусу (рис. 6,\,б), а нормальное ускорение а-т = ггш2 направлено по радиусу. Соответственно этому сила инерции образуется из двух состав-ляющих: касательной dF^=—a^dmi и нормальной dFin=^—aindmi. Силы dFin не дают момента относительно точки С, так как их направление проходит через нее. Момент касательных сил инерции

ным путям в этом случае вычисляется совершенно аналогично, но вместо плеча /1 в формулы входит /2, и наоборот. Учитывая, что 1\ во втором случае направлено перпендикулярно скорости, а /г — параллельно, получаем

Поле В, создаваемое движущимся зарядом, может быть найдено. Сейчас нет необходимости знать точное значение индукции, а важно лишь отметить, что в ситуации, изображенной на рис. 42 поле Вь создаваемое зарядом q\ в точке нахождения заряда с/2, направлено перпендикулярно плоскости чертежа к нам, а поле 82, создаваемое зарядом q-г. в точке нахождения заряда <7ь направлено перпендикулярно плоскости чертежа от нас. Сила Лоренца (19.4) перпендикулярна скорости v и магнитному полю В. Как видно из рис. 42, силы Лоренца FIM и р2ш действующие на каждый из зарядов в q\ и <72, не совпадают по направлению и, следовательно, не могут удовлетворять закону действия и противодействия. Полная сила действия первого заряда на второй («действие») равна Р2к+р2м=р2, а полная сила действия второго заряда на первый («противодействие») равна FU+ -j-FlM=Fi. Ясно, что эти силы не равны друг другу и не направлены противоположно:

II р и м е р 4. Бесконечная плоскость, ослабленная двумя трещинами, расположенными вдоль действительной оси. Длина трещин равна 2Zt и 11г, Равномерное растягивающее напряжение направлено перпендикулярно линия трещин. Проводим сечение вдоль этой линии и записываем условия равновесия отдельно для каждой половины трещины.

Векторным произведением двух векторов АВ и АС называется вектор, перпендикулярный к векторам АВ и АС, направленный по правилу буравчика и равный по величине AB-AC-sma (рис. 21) — т. е. площади параллелограмма ABDC. На рис. 21 векторное произведение АВ на АС направлено перпендикулярно к ABDC за чертеж.

Ускорение //,, обусловленное перемещением тела т во вращающейся системе координат, направленное перпендикулярно к штанге, представляет собой кориолисово ускорение. Это ускорение jk =-= 2[Qw'l направлено перпендикулярно к векторам угловой скорости Q и «относительной» скорости v' . При вращении штанги вокруг ZZ,' jk меняет величину вследствие изменения угла между v' и ?2. В точках пересечения описываемой телом т окружности с диаметром YY' ускорение jk обращается в нуль, так как в этом месте v' и И коллинеарны. Пройдя через нуль, Уд, меняет знаки начинает снова возрастать по величине. В точках пересечения описываемой телом т окружности с диаметром XX' значение jk проходит через максимум, так как здесь v' перпендикулярно к и.

Ускорение ов = dvBJdt = /св еэ направлено перпендикулярно

Тангенциальное ускорение а*в^с при вращении точки 52 относительно С направлено перпендикулярно В2С. На основании векторных уравнений построен план ускорений (рис, 5.1, г), масштаб которого

направлен горизонтально влево.

Предположим, что точка т начинает равномерно двигаться по окружности со скоростью v0 из положения А (рис. 140). В этом положении вектор скорости направлен горизонтально, и через бесконечно малый промежуток времени точка должна бы находиться в положении В. В действительности точка окажется в положении В' , т. е. как бы переместится по направлению радиуса О А к центру

Откладывая эти векторы, определяем положение точки S; на рис. 252,а построена траектория этой точки. Так как вектор Л, всегда направлен горизонтально, то, как видно из рисунка, траектория точки S одинакова с траекторией точки /С — конца вектора Л2. Для того чтобы точка /С (или S) была неподвижна, она должна совпасть с точкой А. Для этого должны быть выполнены условия Л, = 0 и А, = 0. Подставляя значения и, и А, в уравнение (а), получаем

направлен горизонтально влево.

Чтобы перейти к более ясным количественным оценкам параметров потока рабочего тела, рассмотрим три конкретных процесса: дросселирование (рис. 4.13, а), истечение из сопла (рис. 4.13,6) и расширение газа в турбине (рис. 4.13, б). Будем считать, что истечение через дроссель является обратимым адиабатическим процессом; поток направлен горизонтально, соответственно скорости потока на входе и выходе равны. С учетом этих условий из (4.24) получаем:

При истечении через сопло скорость потока меняется, поскольку поперечное сечение канала изменяется. Пусть поток направлен горизонтально, работа равна нулю и теплообмен отсутствует. Тогда уравнение .(4.22) примет вид

Трос для оттяжки может быть направлен горизонтально {рис. 35, а) или несколько вверх (рис. 35, б).

Из данного построения следует теорема 6. Если один из двух стержней направлен горизонтально, то содержащая их плоскость проходит через след другого стержня, параллельно горизонталь-

соответствует деформации Дз и направлен горизонтально, второй под утлом 45" к первому - он соответствует деформации AJ . Из рассмотрения уравнения (6.2) и рис. 6.11, а видно, что максимальный угол «f может быть равным 45" (Д2 = 0).

опорные лапы. Входной патрубок направлен горизонтально, напорный -

сечения. Входной патрубок направлен горизонтально по оси насоса, подвод к