Называемой плоскостью

(рис. 16.4, б), которое уравновешивает внешнюю нагрузку. В этом случае движение продолжается в условиях жидкостного трения. Переход к режиму жидкостного трения происходит при некоторой скорости, называемой критической VKV.

Брус с узким прямоугольным сечением при изгибе в плоскости наибольшей жесткости может оказаться неустойчивым и при некотором значении нагрузки, называемой критической, выпучится.

Для некоторых элементов конструкций необходим расчет на устойчивость, цель которого обеспечить устойчивость заданной формы элемента. Так, например, длинный тонкий стержень, сжатый центрально приложенной силой Р (рис. 212), при некоторой величине (называемой критической) этой силы внезапно

при некоторой величине (называемой критической) этой силы внезапно изгибается, как показано штриховой линией. Зто значит, что прямолинейная форма стержня оказывается при такой нагрузке неустойчивой, а переход стержня в новую форму равновесия — криволинейную — практически равносилен выходу конструкции из строя (подробнее см. гл. II.8).

где А — площадь поперечного сечения стержня. А затем при некоторой нагрузке FKP, называемой критической, стержень внезапно начнет резко изгибаться (рис. 14.4, б), напряжения в

При увеличении давления парообразования пограничные кривые сближаются и пересекаются в точке k, называемой критической точкой. Точка k указывает на критическое состояние вещества, при котором отсутствует различие свойств между жидкостью и паром. В этом состоянии жидкость обладает критическими параметрами и мгновенно переходит в пар, минуя процесс парообразования.

Брус с узким прямоугольным сечением при изгибе в плоскости наибольшей жесткости может оказаться неустойчивым и при некотором значении нагрузки, называемой критической, выпучится.

При изучении радиационной стойкости ароматических углеводородов большое число экспериментов относилось к определению так называемой критической пороговой температуры * при облучении в реакторе. Проведение подобных работ было вызвано необходимостью решения вопроса о возможном использовании органических соединений в качестве теплоносителя-замедлителя в ядерных энергетических реакторах [30, 246].

Установление квазистатического однородного напряженного и деформационного состояния в образце достигается в результате интерференции упруго-пластических волн [373]. Время и степень выравнивания напряжений по длине образца определяются частотой взаимодействия волн, обратно пропорциональной длине образца. Поэтому с повышением скорости деформации обеспечение необходимой равномерности возможно только при сокращении длины образца [136]. При высокоскоростных испытаниях выравнивание напряжений по длине рабочей части образца требует определенного времени, сравнимого с временем испытания. С повышением скорости деформирования это время составляет все большую часть времени испытания при неизменной длине образца. По этой причине для высокоскоростных испытаний неприемлемы пропорциональные образцы, принятые для статических испытаний. Их применение приводит к локализации деформации и разрушения вблизи нагружаемого конца при достижении так называемой критической скорости удара [81, 129], а также к появлению ряда других аномальных эффектов, не характеризующих действительное механическое поведение материала.

История решения данной задачи изложена в работе И. И. Голь-денблата [5]. В новейших работах особо подчеркивается наличие динамической неустойчивости при определенной так называемой критической скорости. Этот вопрос имеет в настоящее время практическое значение для стартового оборудования ракет, у которых быстро достигается скорость, близкая к критической. Наконец, указанную задачу (груз движется с большой скоростью) решили X. Е. Кринер и Г. Д. Мак-Кан [70] методом электромоделирования. В этой работе ряд полученных числовых результатов был обобщен введением безразмерных параметров.

На рис. 10 показаны экспериментальные данные зависимости так называемой критической величины Fnns., разделяющей апериодические переходные процессы от колебательных с «перерегулированием», от величины давления АН. Опытные данные были получены для сильфонного датчика мод. 236 при следующих постоянных: dB = 1,73 мм, V = 10 см3. В качестве рабочих использовались давления Д/г и Л/гпд точек перегиба соответствующих статических характеристик давления. Возникновение перерегулирования устанавливалось по загоранию лампочки, включенной в электроконтактную группу датчика, неподвижный контакт которой смещался относительно установившегося (равновесного) положения подвижного контактного рычага датчика на доли миллиметра.

цилиндру (рис. 22.43). Пусть плоскость S касается цилиндра по некоторой прямой ММ, представляющей собой одну из образующих цилиндра; эта плоскость пересекает боковую поверхность зуба по некоторой прямой /4/1, параллельной образующей цилиндра. Касание зубьев происходит по прямой АЛ в тот момент, когда плоскость S совпадает с так называемой плоскостью зацепления. Таким образом, в цилиндрических колесах с прямыми

ориентировке части кристалла в положение, симметричное по отношению к первой части относительно плоскости, называемой плоскостью двойникования. (см. рис. 27, д). Двойни-кование подобно скольжению сопровождается прохождением дислокаций сквозь кристалл 1.

Хрупкое разрушение не сопровождается заметной пластической макродеформацией и происходит при действии средних напряжений, не превышающих предела текучести. Траектория разрушения близка к прямолинейной, излом нормален к поверхности и имеет кристаллический характер (рис. 13.38, в). Хрупкое разрушение, как правило, внутрикристаллическое. Разрушение происходит под действием нормальных напряжений и распространяется вдоль наименее упакованной кристаллографической плоскости, называемой плоскостью скола (отрыва). При некоторых условиях хрупкое разрушение бывает межкристаллитным (например, при водородной хрупкости). Хрупкое разрушение.

свои первоначальные положения. При превышении предела теку- ; чести внутри кристалла вдоль определенной плоскости S, называемой плоскостью скольжения, происходит сдвиг одной части кристалла относительно другой на одно или несколько атомных расстояний (рис. 1.28, б). После снятия внешней нагрузки упругие^ напряжения решетки снимаются, однако одна часть кристалла оста-' ется смещенной относительно другой (рис. 1.28, г). Из таких малых необратимых смещений, протекающих во многих плоскостях скольжения, складывается остаточная деформация кристалла в целом.

3.2. Разрушение от отрыва. Может случиться, что, до того как возникнут условия для скольжения или двойникования, нормальная составляющая напряжения в некоторой плоскости, называемой плоскостью отрыва, достигнет предельного значения, при котором преодолеваются силы взаимодействия между атомами, лежащими по разные стороны от указанной плоскости, и направленные нормально к последней. В таком случае монокристалл разрушается вследствие отрыва одной его части от другой. Отрыву предшествуют весьма небольшие чисто упругие деформации, обуслов-

1) все силы (Pit q), включая реакции в опорных связях и моменты (ЗЛ/, т), действуют в одной плоскости, называемой плоскостью действия сил, которая в рассматриваемом случае не совпадает с главной плоскостью инерции;

Двойникование. Пластическая деформация некоторых металлов, имеющих плотноупакованные решетки К12 и Г12, кроме скольжения может осуществляться двойникованием, которое сводится к переориентации части кристалла в положение, симметричное по отношению к первой части относительно плоскости, называемой плоскостью двойникования (см. рис. 49, д). Двойникование подобно скольжению сопровождается прохождением дислокаций сквозь кристалл. По сравнению со скольжением двойникование имеет меньшее значение. В металлах с ГЦК и ОЦК-решеткой двойникование наблюдается только при больших степенях деформирования и низких температурах.

Излом при хрупком разрушении имеет ручьистый узор (см. рис. 56, б), представляющий собой систему сходящихся ступенек скола г, образующихся в результате деформации разрушения перемычек между хрупкими трещинами, распространяющимися путем скола по параллельным, близко расположенным кристаллографическим плоскостям. В отличие от вязкого разрушения хрупкое разрушение распространяется внутри отдельных зерен вдоль плоскости с наиболее плотной упаковкой атомов, называемой плоскостью скола.

Пластическая деформация некоторых металлов, имеющих плотно упакованные кубические или гексагональные решетки, кроме скольжения может осуществляться двойникованием (рис. 25, д), которое сводится к переориентации части кристалла в положение, симметричное по отношению к части, не изменившей ориентацию относительно плоскости, называемой плоскостью двойникования.

В заключение отметим существенную специфику другого вида пластической деформации — двойникования. В отличие от сдвиговой пластической деформации, основу протекания которой составляет работа дислокационного механизма, при двойниковании происходит образование так называемых двойников, т. е. таких незначительных прослоек в кристаллической решетке зерна, в которых кристаллографические направления и плоскости переориентированы в зеркально-симметричное положение относительно некоторой плоскости, называемой плоскостью двойникования (рис. 1.18, плоскость /—Г). Деформация двойникования происходит в тех случаях, когда она менее энергоемка, чем деформация скольжения. Двойники наблюдаются, например, в зернах отожженной меди.

При деформировании металла его пластическая деформация может развиваться не только за счет скольжения, но и за счет двойникования. Это происходит при действии на металл ударных нагрузок и характерно для металлов с ромбической и тетрагональной решеткой. Процесс двойникования (см. рис. 15.2, б) состоит в смещении группы атомов относительно плоскости а —а, называемой плоскостью двойникования, в результате которого часть кристаллита занимает положение, зеркально отражающее положение его недеформированной части.

Рекомендуем ознакомиться:

Направление теплового

Направлении армирования

Направлении использования

Направлении коэффициент

Наблюдается максимальное

Направлении независимо

Направлении одновременно

Направлении относительно

Меню:

Главная страница Термины