Наблюдаются характерные

Положение системы материальных точек, определяемое в некоторой системе отсчета обобщенными координатами qj = q'/ (/= = 1, ..., п), называется положением равновесия для наблюдателя, связанного с этой системой отсчета, если система материальных точек, будучи приведена в это положение с нулевыми скоростями q"/ = 0 (/=1, ..., п), остается в нем сколь угодно долго.

подвижной системы показано штриховыми линиями). Причем точка А подвижной системы отсчета, с которой в начальный момент совпадала движущаяся точка М, переместилась в положение А^ по некоторой траектории AAi. Легко видеть, что движущаяся точка для наблюдателя, связанного с неподвижной системой отсчета Оху, займет положение М, т. е., как это следует из рис. 1.134, абсолют-

Для наблюдателя, связанного со стержнем, время пролета будет иным. Действительно, для него часы, показав-

с*носительно лабораторной системы отсчета (см. (78)). Для наблюдателя, связанного с этой новой системой отсчета, частица движется по спирали, а в системе отсчета, имеющей постоянную скорость, равную

тоже не равны друг другу (они равнопротивоположны), из уравнения (1) следует, что составляющие скоростей по у различны с точки зрения наблюдателя, связанного с любой системой, движущейся относительно системы 5 по направлению х. Таким образом, приращение количества движения 2Mv'y(2) не равно по абсолютной величине приращению количества движения 2Mvy(l)- Мы видим, что выражение, в котором импульс пропорционален скорости, не может обеспечить сохранения импульса во всех системах отсчета. Отсюда следует, что либо сохранение импульса несовместимо с преобразованием Лоренца, либо должно существовать другое определение импульса, по которому сохранение импульса оправдывается во всех системах, движущихся друг относительно друга с постоянными скоростями.

где jm, /w, vm, VM — ускорения и скорости камня и Земли соответственно по отношению к «неподвижной» системе отсчета. Для наблюдателя, связанного с Землей, ускорение камня будет 1т~\~)^ Уск°Рение Земли — нуль и соответственно скорости будут vm-\-vM и нуль. Следовательно, общий импульс системы камень — Земля для земного наблюдателя равен т (&„,+ VM), или (M+m)vM (так как vm/vM = М/т). С другой стороны, так как Земля обладает ускорением —JM по отношению к «неподвижной» системе координат, то для земного наблюдателя существуют силы инерции, направленные навстречу —jM. На камень действует сила инерции mjM и на Землю — сила инерции MjM. Сумма этих сил равна (УИ+т)/^, а

Тот же результат получится и для наблюдателя, связанного с камнем. Для него ускорение камня равно нулю, а ускорение Земли /OT+]W и скорость Земли vm-\- VM.

Общий импульс системы камень — Земля для наблюдателя, связанного с камнем, равен M(vm+vw) или (М + m)vm (так как vm/vM -= М/т). С другой стороны, наблюдатель, падающий с камнем, должен ввести силы инерции. Так как его ускорение (относительно «неподвижной» системы координат) есть —/т, то он должен ввести силы инерции: т\т, действующую на камень, и Mjm, действующую на Землю. Сумма этих сил равна (M+m);'m, и

Полная кинетическая энергия системы для наблюдателя, связанного с камнем, будет равна кинетической энергии Земли, движущейся со скоростью vm~\--vM, т. е.

Появление только малой части этой огромной энергии наблюдатель, связанный с камнем, объяснит убылью потенциальной энергии на величину Д?/. Для наблюдателя, связанного с камнем, появится огромный избыток кинетической энергии над убылью потенциальной. Он будет равен

С другой стороны, на Землю действует сила инерции Mjm (так как ускорение наблюдателя, связанного с камнем, относительно «неподвижной» системы отсчета равно — /т). Вместе, с тем для наблюдателя, связанного с камнем, за время t Земля пройдет путь s—(VjViJrVfn)t/2. Работа силы инерции Mjm на этом пути

В результате двойникования в микроструктуре металла наблюдаются характерные двойные пластинки (двойники), например у Си, Си—Zn, Y—FS И ДР-

практически неизбежно приводящее к смерти В области значений поглощенной дозы от 3 до 9 Гр чаше всего также имеет место ле-тальный исход. У всех людей, получивших такие дозы, наблюдаются характерные изменения клеток крови и кроветворных органов, в связи с чем этот эффект получил название синдрома кроветворных органов.

При эксплуатации каждого двигателя наблюдаются характерные типы режимов, которые в зависимости от условий могут встречаться в различных количестве и последовательности в течение всего срока службы двигателя.

Постепенное изменение геометрических размеров. На поверхностях трения наблюдаются характерные риски, направление которых соответствует направлению движения абразивных частиц

<10~7 м наблюдаются характерные автомодельные зоны, в пределах которых степень неравновесности практически не зависит от р.

случае возможна линейная аппроксимация, причем наблюдаются характерные переломы в низкотемпературной (7(4 < 0,2) и высокотемпературной (при Кц > 0,5) областях, что хорошо согласуется с аналогичными переломами на кривых прочности и твердости, зафиксированных для тугоплавких металлов.

а) машиностроительные из серого чугуна, у которого наблюдаются характерные механические свойства, хо-

кпемнистой породы, на которой находятся пласты из известняка мелового возраста и древнейшие палешениьые уит(_1шс плавим. Здесь также наблюдаются характерные для Средиземноморья разрывы в напластованиях.

Если амплитуда напряжений мала по сравнению со средним напряжением, то в высокочастотной области [64] (при частоте более нескольких десятков циклов в минуту) при динамической релаксации наблюдаются такие же характерные особенности, как и при описанной выше динамической ползучести. В низкочастотной области (когда период изменения напряжений составляет более нескольких минут) наблюдаются характерные особенности ползучести, возникающей при циклическом напряжении (см. рис. 4.30 и 4.31). В обоих случаях деформация ползучести может быть определена с помощью механического уравнения состояния. Хотя в промежуточной области (между высокочастотной и низкочастотной областями) экспериментальных данных не получено и поэтому определенных выводов сделать невозможно, тем не менее можно считать, что характеристики деформации ползучести подобны описанным.

На рис. 5.22 приведены экспериментальные данные, аналогичные данным рис. 5.21, т. е. испытаний на длительную прочность цилиндрических образцов, находящихся под внутренним давлением. Видно, что уравнение среднего диаметра не всегда является наиболее пригодным для расчетов; лучшее соответствие с экспериментальными результатами получается при расчетах с помощью общего уравнения ползучести или модифицированного уравнения Ламэ. Существенных различий в зависимости от материала не наблюдается. Исходя из результатов, представленных на рис. 5.21, можно сделать следующие выводы. 1. Если экспериментальные результаты согласуются с общим уравнением ползучести, то у материалов с высокой пластичностью наблюдаются характерные особенности разрушения, обусловленные большой деформацией; в этом случае наиболее подходящим для расчета долговечности является уравнение (5.16). Следовательно, разрушение образцов не связано с распространением трещин.

При добавке катионов благородных металлов в раствор наблюдаются характерные изменения стационарного потенциала металла в зависимости от вида катиона и его концентрации. В табл. 44 приведены значения потенциалов металлов, устанавливающихся по истечении 50 час. на хромистой и хромоникелевой сталях, кремнистом чугуне в растворах серной кислоты в присутствии ионов благородных металлов, концентрация которых достаточна для пассивации сплавов. При сравнении стационарных потенциалов сплавов с потенциалами металла добавки в тех же условиях можно видеть, что потенциал сплава соответствует потенциалу металла добавки или даже превышает его. Последнее наблюдается для растворов, содержащих ионы меди.