Начальными напряжениями

чувствительность преобразователя к изменениям активного сопротивления и индуктивности короткозамкнутой обмотки при малых их начальных значениях, а соответственно и при малых геометрических размерах. Например, при начальном сопротивлении обмотки 0,08 Ом изменение индуктивности в диапазоне 31-75 нГн вызывает изменение амплитуды выходного сигнала на 35%.

чувствительность преобразователя к изменениям активного сопротивления и индуктивности короткозамкнутой обмотки при малых их начальных значениях, а соответственно и при малых геометрических размерах. Например, при начальном сопротивлении обмотки 0,08 Ом изменение индуктивности в диапазоне 31 - 75 нГн вызывает изменение амплитуды выходного сигнала на 35%.

Рассмотренная выше методика расчета напряжения трения пригодна для любого завихрите ля, форма и геометрические характеристики которого отражаются на начальных значениях параметров Mvs К.

На фиг. 11 приведены экспериментальные данные [16] об изменении параметра шероховатости Ra во времени при приработке шариковых подшипников, откуда следует, что при выбранных условиях испытания равновесной . шероховатости соответствует #а—0,064 мкм (а — стадия приработки; б — эксплуатационная шероховатость). На фиг. 12 приведена экспериментальная зависимость установившейся микрогеометрии (а) и износ кольца и образцов (б) от времени приработки при разных начальных значениях шероховатости Яср (/— сталь Яср = 5,4 мкм; 2— сталь Яср = 0,5 мкм; 3—бронза Яср = 5,4 мкм; 4—бронза Яср = 0,5 мкм); кольцо —сталь 45 HRC=22-f-27, образцы — бронза ОЦС-5-5-5, давление 30 кг/см2, скорость 5 м/сек.

В табл. 6.6 приведены значения коэффициента усиления по постоянному току hFE (при /с, равном 0,25 и 1,0 а) для нескольких транзисторов L5446, облученных быстрыми нейтронами последовательно в несколько приемов до 5-10й нейтрон /см2. При указанных двух значениях коллекторного тока и начальных значениях удельного электросопротивления •области базы в пределах 2,9—25 ом-см коэффициент hFE уменьшается с увеличением интегрального потока. Эти результаты качественно подтвердили, что материалы с меньшим удельным электросопротивлением .отличаются более высокой радиационной стойкостью.

где ffo — сопротивление деформации при условно начальных значениях е, е и Гисп; а, и[, b, bt, ni, nil — расчетные коэффициенты.

выше. Из сопоставления графиков следует, что при достаточно длинных каналах в диапазоне недогрева до насыщения от 0 до -20°С при всех начальных значениях давлений pi>25 кгс/см2 в выходном сечении устанавливается равновесный двухфазный поток с критическим отношением давлений, примерно равным 0,54—0,56. С увеличением недогрева до насыщения величина e — p2/pi падает, что может быть объяснено уменьшением паро-содержания в потоке и появлением неравновесности. Другим

при qio — начальных значениях q} (0) = qj.

оптимальных, указывает на то, что оптимальным параметрам соответствует время перемещения поршня пневмоцилиндра существенно меньшее, чем при любых начальных значениях этих параметров, а скорость в оптимальной точке близка к нулевой. Таким образом, благодаря выбранной методике решения и использованию рассмотренного выше автомата настройки, требования, поставленные в задаче, были полностью выполнены.

Рассматриваются нестационарные процессы при переходе гироскопического-ротора через зоны автоколебаний. Показано, что в зоне существования колебаний с одной из собственных частот при нулевых начальных значениях амплитуд всех остальных составляющих одночастотный нестационарный процесс качественно» ничем не отличается от негироскопической системы. При нулевых начальных амплитудах процесс асимптотически приближается к одночастотному. При близком' расположении зон автоколебаний с разными частотами нестационарный процесс будет многочастотным на достаточно большом протяжении.

^гу функцию можно построить внутри некоторого промежутка \х — лс0КА, причём при изменениях переменной х в этом промежутке значения функции у меняются таким образом, что точки интегральной кривой, проходящей через точку (ха, _ус), остаются внутри области D. При фиксированном значении х0 и меняющихся начальных значениях уй решение уравнения Ч (х- Уй) является непрерывной функцией параметра _у0. Если существует непрерывная производная dfldy, то существует Лр/дуд.

Возмущения, распространяясь в теле, образуют области возмущений, которые расширяются с течением времени и ограничены частью поверхности тела и поверхностью фронта волны напряжений. Каждой области возмущений соответствует свое напряженно-деформированное состояние, характеризуемое тензором напряжений (а) и тензором деформаций (е) и определяемое природой возмущения. В зависимости от вида и природы волн напряжений области возмущений разделяются на первичные и вторичные. Первичной является область возмущений волны нагрузки, так как в случае ее отсутствия не существуют волны разгрузки и отраженные волны.Области возмущений волны разгрузки и отраженных волн вторичные, они всегда находятся внутри области возмущений волны нагрузки и являются областями с начальными напряжениями и деформациями.

Гузь А. Н., К теории композитных материалов с начальными напряжениями, сб. «Механика деформируемых тел и конструкций», М., «Машиностроение», 1975.

Релаксация напряжений. Напряжение при заданной величине деформации является функцией времени. При этом нелинейность диаграмм деформирования пластмасс ограничивает применение линейной зависимости между напряжениями и деформациями значениями напряжений, не превосходящими 0,5ад. Это значение для разных пластмасс примерно совпадает со значениями пределов длительной прочности. Зависимость между напряжениями в момент времени t и начальными напряжениями принимается в виде [2]

При вращении диска необходимо учесть изменение потенциальной энергии массы диска в поле центробежных сил, а также работу, совершаемую при изгибе диска начальными напряжениями а, и аф, которые возникают в срединной плоскости диска во время его вращения. При изгибе диска точки срединной поверхности получают поперечные смещения W, а также дополнительные перемещения U и V в радиальном и окружном направлениях. Перемещения U и V имеют второй порядок малости в сравнении с W.

известно[23], вектор узловых сил, обусловленных начальными напряжениями, т.е.

емое имеет порядок (hlRY и также должно быть отброшено. Окончательно получим /?кр = 3Dm^/R3. Интересно отметить, что при решении нам не понадобились конкретные значения начальных напряжений croi в отдельных слоях; в решении было использовано лишь интегральное условие равновесия (3.138). Поэтому распределение начальных напряжений никак не влияло (если оставаться в рамках теории изгиба тонких колец) на величину критического давления. В частности, устойчивость многослойной оболочки совершенно не связана со всякого рода самоуравновешенными начальными напряжениями в ее слоях.

Значительный вклад в развитие теории и практики акустоупругости внес А.Н. Гузь (Институт механики Национальной Академии Наук Украины). Возглавляемая им Киевская школа исследователей (Ф.Г. Махорт, О.И. Гуща, В.К. Лебедев, А.А. Чернооченко и др.), является одной из ведущих в исследованиях явления акустоупругости в Украине. В многочисленных публикациях [70, 72 - 77, 99, 100, 109, 122, 126, 127], среди которых необходимо особо отметить монографии [70, 72, 75, 109], изложена теория распространения упругих волн в сжимаемых и несжимаемых телах с начальными напряжениями, построенная на основе линеаризованной теории упругости для конечных и малых начальных деформаций. Описаны различные варианты нелинейной теории упругости, построены общие решения пространственных и плоских динамических задач при однородных начальных состояниях. Основное внимание уделено исследованию в рамках строгой трехмерной теории закономерностей распространения объемных и поверхностных волн в телах с начальными напряжениями применительно к бесконечному телу, протя-

70. Гузь А.Н. Упругие волны в телах с начальными напряжениями. Киев: Наук. ' думка, 1986. Т. 1: Общие вопросы. 373 с. Т. 2: Закономерности распространения. 536 с.

узловые усилия, обусловленные начальными напряжениями.

усилий, обусловленных начальными напряжениями; K{q) - матрица жесткости всего тела» зависящая от деформаций конечных элементов (что следует из (2.3.21) для отдельных конечных элементов) и потому от узловых перемещений сетки конечных элементов.

Единый подход к описанию процессов кратковременного и длительного неупругого деформирования позволяет также наиболее естественным образом отражать влияние предыстории на деформационную анизотропию, включая взаимовлияние данных процессов. В гл. 3 содержится ряд иллюстрирующих примеров. Эта проблема нашла также отражение в статьях [18, 19, 43, 76, 93]. Нельзя не -остановиться, однако, на некоторых опытах [70], которые в свое время послужили основанием для вывода об отсутствии влияния предварительной пластической деформации (относительно небольшой, до 1 %, как было отмечено в [70]) на последующую ползучесть. Были сопоставлены результаты трех испытаний на релаксацию напряжений, характеризуемых одинаковыми начальными напряжениями, но различными предысториями (рис. 6,1): нагружение до напряжения а', начального для релаксации (линия /); нагру-