Находится следующим

Распределение приращения температуры по поверхности массивного тела на расстоянии у, равном 1, 2, 3 см, представлено соответствующими кривыми на рис. 6.8, в. Температура точек при приближении источника теплоты резко возрастает, достигает максимума, а затем убывает. Снижение температуры происходит с меньшей скоростью, чем ее подъем. Максимум температуры в точках, находящихся не на оси Ох, достигается после прохождения источником теплоты плоскости, параллельной yOz, в которой находится рассматриваемая точка. В более удаленных от оси Ох точках максимальная температура достигается позже и имеет меньшее численное значение по сравнению с точками, расположенными ближе к оси Ох. Штриховой линией на рис. 6.8, а соединены точки с максимальной температурой на плоскости хОу. Поверхность раздела областей нагрева и остывания получается путем вращения штриховой кривой относительно оси Ох. Область впереди штриховой кривой нагревается, позади — остывает.

В формуле (6.52) b = 2
В случае непоступательного переносного движения скорости различных точек движущейся системы отсчета относительно «неподвижной» различны. Но при этом по-прежнему «абсолютное» перемещение рассматриваемой точки представляет собой геометрическую сумму ее «относительного» перемещения и переносного перемещения той точки движущейся системы отсчета, в которой в данный момент находится рассматриваемая точка. Поэтому «абсолютная» скорость рассматриваемой точки по-прежнему представляет собой геометрическую сумму «относительной» скорости этой точки и переносной скорости той точки движущейся системы координат, в которой в данный момент находится рассматриваемая точка тела. Иначе говоря, всегда «абсолютная» скорость рассматриваемой точки представляет собой геометрическую сумму «относительной» и переносной скоростей.

2) изменения переносной скорости той точки движущейся системы отсчета, в которой в данный момент находится рассматриваемая точка тела;

ловно принятой за неподвижную. Обычно за систему отсчёта К выбирают к.-л. инерциальную систему отсчёта. Систему отсчёта S наз. подвижной, систему А"- абсолютной, а движение относительно неё -абсолютным движением. Скорости и ускорения материальной точки в абс. движении (v и а) и в О.д. (VQTH и аотн) связаны соотношениями: v = vOTH + Vnep и а = аотн + апер + ак, где vnep и апер - переносные скорость и ускорение, равные абс. скорости и ускорению (по отношению к инерци-альной системе отсчёта К) той точки подвижной системы, в к-рой в данный момент времени находится рассматриваемая точка, ак - Кориолиса ускорение (см. Кориолиса сила}. В динамике под О.д. понимают движение по отношению к неинерц. системе отсчёта, для к-рой законы Ньютона несправедливы (см. Сила инерции),

теме отсчёта К) той точки подвижной системы, в к-рой в данный момент времени находится рассматриваемая материальная точка, ак — Корио-лиса ускорение (см. Кориолиса сила). В динамике под О. д. понимают движение по отношению к неинерциальной системе отсчёта, для к-рой законы Ньютона несправедливы (см. Сила инерции).

где находится рассматриваемая точка, абсолютная скорость которой определяется.

где q — заряд иона; Vц— скорость передвижения ионов под действием электрического поля пластин; Е1 — напряженность электрического поля, которая существовала бы в точке, где в данный момент времени находится рассматриваемая пара ионов, при условии, что эта пара удалена из пространства между пластинами; потенциал пластины, для которой определяется ток, равен единице; все остальные проводники заземлены; 7 — угол между направлениями VE и Ег.

Энтальпия заданного состояния прочитывается по оси ординат; если Ь, с, d—состояния жидкости, сухого пара, перегретого пара при заданном давлении р, то значения г', i", in найдутся проектированием этих точек на ось ординат, причём г"—V = г, 1п—г" = qn. Соотношение i = и + Apv позволяет для всех случаев находить внутреннюю энергию как и = i—Apv; так, например, и" = /"—Apv". На диаграмме j—s в области перегрева обычно наносят семейство процессов v = const. Эти кривые протекают круче изобар, сохраняя тот же характер. Точка в области перегретого пара определяет его удельный объём, оцениваемый по значениям изохор, между которыми находится рассматриваемая точка; для определения объёмов влажного пара используется выражение vx^v" • х; для состояния влажного пара, заданного давлением р и степенью сухости х, находят по точке на верхней пограничной кривой для данного давления v"— объём сухого пара, а по нему vx^v"-x.

Сравнивая формулы (25) и (26) с формулами (6) и (7), замечаем, что они отличаются только тем, что реакция R удерживающей связи заменена суммой реакций удерживающих связей, расположенных выше того яруса, в котором находится рассматриваемая стойка.

лей. Его сущность заключается в том, что характер И степень влияния всех главнейших факторов, определяющих деформацию, устанавливаются путем анализа условий, в которых находится рассматриваемая конструкция. Сама деформация оценивается расчетной формулой, позволяющей сравнить роль этих факторов при обеспечении прочности конструкции. «Применяя далее такую условную расчетную формулу,— писал Шиманский,— к ряду же построенных и испытанных на практике конструкций и делая надлежащие обобщающие сопоставления получаемых результатов, можно подобрать для этой условной расчетной формулы такие численные коэффициенты, при которых надежность ее окажется проверенной на практике»,

и а= а0тн + «пер + ок, где -втр и оПйр—"соответственно переносные скорость и ускорение, равные абсолютной скорости и ускорению (по отношению к системе отсчета К) той т. подвижной системы, в. "которой в данный момент находится рассматриваемая материальная точка; а — Кориолиса (поворотное, дополнительное) ускорение.

В дальнейшем мы предполагаем, что заданное значение С удовлетворяет соотношению С
Среднее значение к. п. д. механизма при установившемся дви- , жении находится следующим образом. Подсчитывается общая мощность трения jVnp 2 для моментов времени, соответствующих • ряду последовательных положений механизма, и строится график изменения мощности трения jVTp s = / (/) за полный цикл движения механизма. Из графика определяется средняя мощность трения Nrpcp. По результатам силового расчета механизма строится график изменения мощности приведенных сил поденных сопротивлений jVn c за цикл движения механизма. Из графика определяется средняя мощность сил полезных сопротивлений jVn с ср. Тогда средняя мощность движущих сил Л^дв ср =» '' = Л/ -4- Л/

Иногда давление измеряют давлением столба какой-либо жидкости, выражая его высотой этого столба. Соотношение между величиной давления, выраженной высотой столба жидкости, и давлением, выраженным в единицах сила/ поверхность, находится следующим образом.

При определении холодопроизводи-тельности какого-либо конкретного действительного цикла необходимо вычислить изменение энтальпии рабочего тела в холодопроизводящих процессах. Для наиболее часто используемых холодопроизводящих процессов изменение энтальпии находится следующим образом.

Приближенно искомая погрешность в определении кинетической энергии находится следующим образом [55].

Полное отклонение перемещения ведомого звена от идеальной координаты находится следующим образом:

Величина углового ускорения гг по данным задания находится следующим образом. Из уравнения (29) видим, что при постоянном Мпуск (его постоянство может обеспечиваться регулированием пусковым реостатом) угловое ускорение ег остается постоянным, поэтому движение лебедки будет равноускоренным и заданное время разбега t^ определит угловое ускорение барабана

6. Число ветвей охлаждения индуктора находится следующим образом. Наибольший допустимый перепад давления определяется техническими данными системы охлаждения. При питании индуктора водой от городского водопровода перепад давления не должен превышать 2- 105 н/м2. Поэтому, если из расчета по формуле (11-42) получается перепад давления выше заданного, оказывается необходимо делить индуктор по охлаждению на несколько секций. Тепло, выделяющееся в каждой из п секций, ДР„ = ДР/п, а потребное количество и скорость воды: Wn = Win и vn = v/n

Для функции нормального распределения можно использовать приближение /7 f(f) = 0,5 * -г^ -/0,25- ./'*-. Как известно, если случайная величина х имеет распределение &(*) , то распределение модуля случайной величины у 1х / находится следующим образом /%7: у (у) - у(у)+ д(~у)- С учетом этого, выражение для плотности распределения абсолютных значений максимумов нормального стационарного процесса принимает вид z

модуль, равный отношению модулей расхода. Величина х находится следующим образом: задаются несколькими значениями Л и находят соответственные значения модуля расхода. Откладывая в логарифмических координатах т\ и У., находят х.

Если звено имеет сложное движение, то в общем случаена него будеттакже действовать сила инерции Ри и пара сил инерции с моментом Ми. Эта сила и пара могут быть также заменены одной силой, равной Ри, точка приложения или линия действия которой находится следующим образом.