Наибольшая плотность

Теория наибольших линейных деформаций (вторая теория прочности). Согласно этой теории основной причиной разрушения материала является наибольшая относительная линейная деформация. Предполагается, что нарушение прочности в общем случае напряженного состояния наступит тогда, когда наибольшая по абсолютной величине линейная деформация егаах достигнет опасного

где впред — предельная относительная линейная деформация термически обработанной пружинной ленты при растяжении (для стальной ленты епред^! 2,5 -т- 3,0%); егаах — наибольшая относительная линейная деформация. При первичной развертке на плоскость волнистой «шайбы-заготовки» и при ее заневоливании

где епред — предельная относительная линейная деформация терми'--чески обработанной пружинной ленты при растяжении (для стальной ленты епредя=! 2,5 .-г- 3,0%); егаах — наибольшая относительная линейная деформация. При первичной развертке на плоскость волнистой «шайбы-заготовки» и при ее заневоливании

Наибольшая относительная погрешность в определении скорости при задании момента сопротивления в виде функции времени составляет

Наибольшая относительная погрешность в определении момента по отношению к эталонному решению составляет ~0,5%, разбалансировка кинетической энергии за цикл составляет ~2% , что можно считать удовлетворительным.

0-3-1-e]^,8 гц. При fx — 4300 гц наибольшая относительная погрешность равна

Наибольшая относительная измеряемая деформация обычных проволочных тензометров равна 1% при неизменном Л" и при возвращении к исходному сопротивлению R после снятия нагрузки и 2—3% —при неизменном S, но без возвращения к исходному R.

Особенности метода: условия эксплуатации те-чеискателей: температура окружающей среды 10—35°С, наибольшая относительная влажность 80 %.

Сопоставление количественных данных расчета и опыта показало, что экспериментальные результаты существенно отличаются от расчетных. Если наибольшая относительная величина осадка в опытах составляла 40% от поданного количества цезия, то расчетное значение для этого случая составляло 70—80%. Причиной несовпадения расчетных данных с опытными может являться образование тумана цезия в пристенном слое потока. Это обстоятельство не было учтено в использованной расчетной методике.

где знак ->- указывает на восходящую, а знак -<- на нисходящую ветвь петли гистерезиса (рис. 46); р() — наибольшая относительная деформация за цикл колебаний; v и п — параметры петли гистсрезн-

ео — наибольшая относительная деформация за

Максимальное увеличение амплитуд гармоник наблюдается там, где по результатам расчета напряженно-деформированного состояния существует наибольшая плотность силовых линий механического напряжения. Именно в этих местах начинают зарождаться трещины.

Максимальное увеличение амплитуд гармоник наблюдается там, где по результатам расчета напряженно-деформированного состояния существует наибольшая плотность силовых линий механического напряжения. Именно в этих местах начинают зарождаться трещины.

4. Процесс пластического течения в кристалле осуществляется эстафетным механизмом в результате возникновения механического поля вихревой природы. Механическое поле в кристалле распространяется в виде волн смещений и поворотов. Поэтому в кристалле в любые, произвольно выбранные моменты времени могут существовать места разрядки, где полностью прошла релаксация напряжений от внешнего источника, и места с наиболее ярко протекающими процессами пластической деформации. Там. где сдвиг заторможен, и там, где активно реализуется деформация, возникает эффект взаимодействия зон с разным градиентом накопленных дефектов. Это приводит к возникновению мод вращения объемов материала и фрагментированию кристалла на малые объемы. Границы возникающих областей служат зонами заторможенного сдвига, где возникает наибольшая плотность дефектов. В этих областях происходит самоорганизованный процесс аккомодации энергии из условия сохранения сплошности. Эстафетное распространение деформации характеризуется тем, что любой сдвиг сопровождается эффектом поворота.

J — плотность тока, А- м-2, мА-см~2; Jakt — плотность тока активации, А • к~2, мА • см-2; Jpas — плотность тока пассивации, А • м~2, мА • см~2; ^тах — наибольшая плотность тока одного протектора, А-м-2,

Наибольшая плотность р наблюдается вдоль некоторого угла 6

Можно получить блестящие покрытия непосредственно после обработки в ванне, добавив особые присадки в состав электролита. Для этих целей обычно используют поверхностно-активные вещества и коллоиды, которые способствуют комплексному образованию ионов металла и влияют на адсорбцию и локализованную катодную поляризацию. Они могут влиять на процесс кристаллизации электроосаждаемых осадков (о чем свидетельствует, например, слоистая микроструктура блестящего покрытия никеля по сравнению со столбчатой микроструктурой матового никелевого покрытия). Блестящие покрытия получают только при ограниченной плотности тока (изменяемой также под действием особых присадок), поэтому матовая поверхность образуется на кромках фигурных изделий, -где во время нанесения покрытия достигается наибольшая плотность тока.

наций. На первый взгляд может показаться, что это утверждение противоречит известным данным о том, что плотность дислокаций прямо пропорциональна квадрату предела текучести и степени деформации [5J. Следовательно, образование трещин должно начаться в области максимальной деформации, где отмечается наибольшая плотность дислокаций, т. е. в среднем сечении образца.

Образцы с различным поперечным сечением испытывались на малоцикловую усталость. Форма образцов была подобрана так, чтобы отделить области максимального напряжения и деформации от областей максимальных градиентов напряжения и деформации. Образование трещин начинается вблизи этих двух почти совпадающих зон. На основании исследования делается вывод, что наиболее вероятной областью образования трещин является область с максимальным градиентом деформации. Данные исследования позволяют считать, что именно в этой, области наблюдается наибольшая плотность дефектов в кристалле. ,

ток, быстро разогревающий его поверхностные слои. Поверхностный характер нагрева обусловлен законом распределения плотности переменного тока в массивном однородном про-\ воднике. При этом наибольшая плотность тока будет иметь место на поверхности проводника, по мере удаления от поверхности плотность тока убывает (кривая /), в сердцевине детали практически тока нет.

Поверхностный эффект является основой метода индукционного нагрева, в особенности при поверхностной закалке. Он выражается в неравномерном распределении тока по сечению проводника, при котором наибольшая плотность тока наблюдается у одной из поверхностей проводника [1,23].

В противоточных градирнях воздушный поток регулируется, главным образом, подбором конструкции системы водораспре-деления исходя из необходимости полного использования охлаждающей способности наружного воздуха: область максимальных скоростей воздушного потока определяет зону, в которой должна быть создана наибольшая плотность орошения. Распределение скоростей в противоточных и поперечноточных