Начальная плотность

ден следующий пример. Начальная относительная скорость УЗК составляла 0,94; после деформации в направлении сжатия она была равна 0,87, а поперек 0,96. При растяжении наблюдались противоположные явления: на участке сужения скорость уменьшалась от 0,94 в исходном состоянии до 0,88. В направлении растяжения скорость УЗК увеличилась. Автор полагает, что причиной изменения скорости УЗК являлось изменение связи между сфероидами и основной металлической массой.

(D0 — начальная относительная угловая скорость

Если заклинивание происходит при о>д = ац^> со2, то начальная относительная угловая скорость заклинивания будет равна mi — о)2-

Необходимо отметить, что полученная зависимость не учитывает торможения газового потока струей жидкости, имеющего место в пневматических форсунках, так как в критерии входит начальная относительная скорость. В зависимости от величины критерия \i.K/QrvzT, характеризующего время распада, и в зависимости от соотношения количества газа и жидкости изменение скорости в процессе распыливания будет различным. Этот вопрос будет рассмотрен отдельно, при анализе данных по распыливанию жидкости пневматическими форсунками.

где v10 — начальная относительная скорость между первичным воздухом и струей жидкости;

где »li0 — начальная относительная скорость между первичным воздухом

Необходимо отметить, что полученная зависимость не учитывает торможения газового потока струей жидкости, так как в критерии входит начальная относительная скорость, В зави-

w1Q—начальная относительная скорость между первичным

и о—начальная относительная скорость газа и жидкости; нэ—эквивалентная скорость, рассчитываемая по формуле свободных кольцевых струй [Л. 4].

= c'/vo; = /го и t = tvo/r0, где в качестве характерных величин выбраны vo — начальная относительная скорость капли и г0 — начальная радиальная координата капли. В выражении коэффициента сопротивления Сх будем считать Сип постоян-

где Е — модуль упругости; к — осевое удлинение; щ и Хп — приращения кривизны проекции осевой линии лопатки соответственно на плоскость ? и t)?; ? = xcos a+ysma; ц = — Arsin a + z/cos а — расстояния от осей т и до точек профиля, в которых определяются напряжения; т — упругая относительная закрутка (кручение); TO — начальная относительная закрутка

где P[S] - производство энтропии в прилегающих к контакту микрообъемах; Р[55] - производство избыточной энтропии; S0 - начальная плотность энтропии; S* — критическое значение плотности энтропии; V -скорость трения; Ф(5] - поток энтропии, рассеиваемой средой.

где р„ — начальная плотность дислокаций в материале, которая учитывается лишь на самых ранних стадиях пластической деформации,

(уютностью дислокаций, которая увеличивается в порядке нумерации Кривых (от 1 до 4). Поскольку в эксперименте начальная плотность дислокаций задавалась предварительной деформацией [59], то аналогично она задавалась и в расчете, поэтому кривые с большой началь-«ой плотностью дислокаций заметно смещены относительно начала координат при т = 0. Расчетные кривые показывают, что при низкой начальной плотности дислокаций получается острый зуб текучести, а при высокой — зуба практически нет. Кривые на рис. 2.6 показывают влияние другого фактора на величину зуба текучести, а именно показателя степени п в уравнении (2.10) силовой зависимости скорости движения дислокаций. Чем мень-ше величина п, тем больше при одинаковой начальной плотности дислокаций зуб текучести.

; Таким образом, экспериментальные и расчетные результаты исследований по динамике пластической деформации на самых ранних стадиях течения позволяют сформулировать три основных условия, необходимых для проявления зуба текучести: 1) начальная плотность дислокаций должна быть низкой; 2) скорость дислокаций не должна возрастать слишком резко при увеличении напряжения и 3) дислокации должны быстро размножаться. Первое и наиболее важное условие легко удовлетворяется при блокировании дислокаций, например, в ОЦК-металлах и некоторых кристаллах за счет взаимодействия дислокаций с атомами внедрения и создания так называемых атмосфер Коттрелла (4, 52]. В ГЦК-металлах механизм

где РО — начальная плотность дислокаций.

где U0 — начальная плотность дислокаций.

U = (UQ + a'ila'2) exp [a'2 (aa — cr0) n (N)] —a'i/a2, (5) где f/o — начальная плотность дислокаций. Кроме генерации, безусловно, имеет место гибель дислокаций при

В работе'[19] объектами исследования были монокристаллы фтористого лития и хлористого натрия. Начальная плотность дислокаций равнялась 6-104 см~2 для фтористого лития и 2-Ю4 см~2 для хлористого натрия. Кристаллы подвергались вибрационному воздействию в двойном резонансном осцилляторе с частотой ПО кГц. Работа [20] посвящена исследованию влияния амплитуды и времени воздействия ультразвуковых колебаний на размножение дислокаций в поликристаллических образцах никеля, меди, алюминия различной чистоты и монокристаллах фтористого лития и хлористого натрия. Образцы предварительно отжигались при предплавильной температуре в течение нескольких часов с последующим медленным охлаждением. Начальная плотность дислокаций во всех исследуемых образцах составляла 105 см~2.

Из приведенных данных видно, что значения постоянных tb, х/, ф' и x'f хорошо подчиняются соответствующим аналитическим зависимостям (15) — (18) от амплитуды ультразвуковых колебаний. Начальная плотность дислокаций ?/о = 105 см~2 известна из эксперимента '[20]. Значения ?/оо для различных амплитуд ультразвуковых колебаний были определены по экспериментальным данным {20], представленным на рис. 3.

где ро — некоторая так называемая начальная плотность дислокаций; С, р — параметры данного материала.

!) Кристаллизуется с двумя молекулами воды. 2) Выдержка до тех пор, пока начальная плотность тока (6 о/Зж2) не снизится наполовину (при постоянном напряжении). 3) То же, для начальной плотности тока 3,5 а/Эм2. *) Подъем напряжения за первые 10 мин. от 60 до 120 в, после чего плотность тока (3 а/9ж2) начинает медленно снижаться.