Начальной кинетической

жение Р„ без начальной деформации /0 пружины, т. е. Р > О при / = 0. В пружинах, изготовленных без предварительного натяжения, при /0 = 0 и Р0 — 0.

уменьшается на е0 — величину начальной деформации. После этого деформация с течением времени асимптотически убывает до некоторой остаточной деформации еда (эта ветвь подобна перевернутой ветви / на рис. 6.12). В некоторых частных случаях ею может быть равна нулю и, следовательно, при неограниченном увеличении времени первоначальные размеры полностью восстанавливаются. Описанное явление носит название упругого последействия.

После некоторой начальной деформации (е .= 0,05) средняя плотность дислокаций в зернах слегка возросла до 1015 м~2. Еще раз отметим, что это нижний предел плотности, поскольку реальная плотность дислокаций должна быть выше вследствие накопления дислокаций также на границах зерен. Однако в таких сложных структурах трудно получить статистически надежные результаты. Тем не менее, можно утверждать, что средняя плотность дислокаций во время дальнейшей деформации не изменялась. У большинства границ зерен сохранился сложный контраст, т. е. они сохранили свое неравновесное состояние.

Задание начальной деформации е(0) при ? = 0 дает дополнительную зависимость коэффициентов разложения

Тензор начальной деформации в соответствии с выражением (2.50) принимает вид

При t = 0 xz (t) =0 (ударяемый маятник не двигается) и s (t) = 0 (образец не имеет начальной деформации); поэтому Cz = 0.

1 Релаксация — падение напряжений в деталях машин при постоянной начальной деформации.

В этой главе рассмотрим установившиеся колебания стержня, возбуждаемые гармонически изменяющейся силой, действующей на одном его конце. Предположим, что переходные процессы, зависящие от возбуждающей силы, от начальной деформации и начальной скорости стержня в различных его точках, в начале данного исследования практически исчезли. Пусть стержень состоит из элементов, изображенных на фиг. 97, б. Поэтому в дальнейшем •будем основываться на уравнении (5. 13). Если возбуждающая сила меняется гармонически, то и перемещение (д:, t) будет гармоническим. Вследствие этого предполагаем, что %(х, t) = Y(x)eJ''la>i, где У (х) комплексная функция аргумента х, которую в дальнейшем будем сокращенно обозначать как y=Y(x). Подставив это значение в уравнение (5. 13) вместо \(х, t), получим после преобразования

Исследования сопротивления динамическому утомлению сдвига образцов, одновременно подверженных постоянной боковой деформации сжатия или растяжения, систематизированы на фиг. 46. Наименьшая длительность сопротивления, измеряемая в 1 млн. циклов, свойственна случаю 2, в условиях которого образец возвращается к нулевой начальной деформации и работает вблизи минимума растяжения. Наличие начального бокового сжатия повышает

При высоких температурах в шпильках, болтах и гайках, а также в ряде других деталей энергоустановок происходит снижение напряжений в результате перехода упругой деформации в пластическую при постоянной суммарной начальной деформации, т. е. наблюдается релаксация напряжений.

Найдем теперь a*,-, ojj/ и т^,- при t = 1 подобно тому, как это было сделано для стадии начальной деформации, полагая в данном случае Р,- = Ру\. Сделав это, получим: (ах\)\ = 149 Мн/м ;. (oyi)i = —136 Мн/м2; (twl)f = —34 Мн/м*.

б) Чему равно отношение кинетической энергии /С2 после столкновения к начальной кинетической энергии /Ci? Кинетическая энергия К2 после столкновения равна

С другой стороны, разность энергий Е0 — Е0 должна как раз равняться начальной кинетической энергии тела Ко с точки зрения наблюдателя S', так как тело вначале покоилось в S. Аналогичным образом, разность EI — EI есть конечная кинетическая энергия с точки зрения того же наблюдателя. Таким образом, уравнение (76) может быть переписано в виде

В актах соударения, при которых образуются новые частицы, требование сохранения импульса обычно исключает возможность превращения всей начальной кинетической энергии в лабораторной системе в энергетический эквивалент массы покоя новых частиц, образовавшихся при столкновении. Если существует отличный от нуля суммарный импульс в начальном состоянии (до столкновения), то должен сохраниться такой же суммарный импульс в конечном состоянии (после столкновения). Поэтому оставшиеся после столкновения частицы не могут находиться в покое; часть начальной кинетической энергии переходит в кинетическую энергию конечных частиц.

В первом из опытов, описанных в § 70, когда грузы движутся от центра, кинетическая энергия грузов действительно уменьшается. Во втором из этих опытов, когда грузы движутся к центру под действием пружины, кинетическая анергия системы в конце оказывается больше, чем вначале. Это объясняется тем, что силы, действующие со стороны пружины, совершают положительную работу и увеличивают кинетическую энергию системы. Однако и в этом случае возникают колебания, при которых рассеивается часть энергии, и поэтому кинетическая энергия системы в конце оказывается • меньше, чем сумма начальной кинетической энергии системы и потенциальной энергии растянутой пружины.

По этим зависимостям (рис. 12.3), графически исключая параметр ф, строят диаграмму А? (А/*), где Д? = Е—Е0,а ДУ* = /*—/„. Величины начальной кинетической энергии ?„ механизма и момент инерции /м маховика со звеном приведения неизвестны. Так как эти неизвестные для рассматриваемого механизма постоянны, то на характер кри-

Располагаемое теплопадение в рассматриваемом случае с учетом начальной кинетической энергии- потока соответственно возрастает до К. . Под располагаемым теплопадением в данном случае понимают разность энтальпий рабочего тела в начале и конце его изоэнтропного (адиабатного) расширения, т. е. когда этот процесс протекает безо всяких потерь и сообщения рабочему телу тепла или отвода тепла от него. Часть кинетической энергии, теряемой в пределах сопла hc, при отсутствии теплообмена с внешней средой превращается в тепло, воспринимаемое рабочим телом, и поэтому энтальпия его на выходе из сопла повышается. Процесс расширения рабочего тела будет протекать не изоэнтропно, а политропно. При относительно небольших перепадах давления рабочего тела политропа АВ' (рис. 30-2) близка к прямой. В зависимости от величины отношения конечного давления к начальному pi/po==P сопла, как указано в разделе термодинамики, выполняют суживающимися (рис. 30-36), когда это отношение равно или больше критического, и расширяющимися (рис. 30-3,а), если оно меньше критического.

Соединяя полученные точки /, //, ///, .. плавной кривой, получаем диаграмму АГ = АГ (ДУП), где АГ = Т — Г0 и А/п = Л — Лс-Величины начальной кинетической энергии Г0 механизма и момента инерции JM маховика неизвестны и для исследуемого механизма являются величинами постоянными. Поэтому на характер кривых ДГ — ср и ДУП — ср они не влияют.

При дроблении жидкости образуются капли различных размеров. Более крупные капли под влиянием начальной кинетической энергии, полученной в процессе дробления, забрасываются на большую высоту. Подбрасываемые капли или уносятся потоком пара, ; или падают назад на зеркало испарения. Если высота, на которую забрасывается капля, больше высоты парового пространства или примерно равна ей, то такая капля может быть затянута в пароот-

начальной кинетической энергии имеет фиксированное числовое значение.

Закон движения начального звена можно определить с помощью энерго-мас-совой диаграммы [?, J]. Пусть при известной начальной кинетической энергии ?0 для установившегося движения построена диаграмма [?, J]. ? = ?0 + А (ф)

Если теперь от начала координат Ох отложить вниз в масштабе работ величину начальной кинетической энергии Е0 в виде отрезка Ог02 = Е0 (рис. 157, г), выбирая для ее подсчета скорость пальца кривошипа (Уа)0> соответствующую нормальной (номинальной) скорости главного вала машины, а влево от точки 02 отложить отрезок