Направления противоположны

Внутренние конические поверхности шлифуют с попоротом передней бабки так, чтобы образующая конуса расположилась вдоль направления продольной подачи.

Рассматривая оставленную после проведения сечения часть бруса, мы во всех случаях направляли продольную силу от сечения. В двух первых .случаях результат определения продольной силы получился положительным и это указывало одновременно и на то, что сила действительно направлена от сечения, т. е. мы «угадали» ее действительное направление, и на то, что сила соответствует растяжению. В последнем случае продольная сила оказалась отрицательной, а это означает, что она направлена к сечению и соответствующий участок бруса испытывает сжатие. Можно рекомендовать всегда поступать так же, как в этом примере: не зная направления продольной силы, направлять ее предварительно от сечения; после решения уравнения равновесия знак плюс укажет, что имеет место растяжение, а знак минус — сжатие.

в)определение направления продольной оси шатуна А В относительно неподвижной системы координат;

описывается некоторая поверхность. Аналитическое исследование такого механизма не представляет трудностей. С этой целью необходимо сначала определить переменные коэффициенты направления продольной оси штанги 3 как функции угла поворота маятника, а затем воспользоваться решением задачи об исследовании движения кривошипно-ползунного механизма (гл. 23) в случае, если вращение шатуна не имеет значения.

здесь "у — угол скрещивания осей шевера и колеса; е — угол направления продольной подачи к оси колеса; В — ширина зубчатого венца колеса.

Пример 5. У сопрягаемых труб Z)=150 мм и rf=120 мм отношение диаметров 150: 120=0,8. Вычерчиваем развертку меньшей трубы и отсчитываем углы от направления продольной оси большей трубы (углы а на рис. 5). При угле 30° ордината раз-«ертки равна 0,053-120=6 мм; при угле 60° она равна 0.175Х X 120=21 мм; при угле 90° — соответственно 0,25- 120=30 мм и т. д.

Пример 11. У сопрягаемых труб ?>н=150 Мм и dB=:120 мм, отношение диаметров 120: 150=0,8. Вычерчиваем развертку меньшей трубы и отсчитываем углы от направления продольной оси

О 15 30 У5 60 75 30 Угол к. от направления продольной оси большой трубы

Внутренние конические поверхности шлифуют с поворотом передней бабки так, чтобы образующая конуса расположилась вдоль направления продольной подачи.

Для крупных шлифовальных цехов и заводов массового производства со значительным парком круглошлифовальных станков целесообразно шлифование и перешлифовку центров производить на центрошлифовальных станках. Шлифуемый упорный центр устанавливают в переходную втулку шпинделя бабки изделия, повернутой относительно направления продольной подачи стола на половину

главной центральной оси х; 0 — угол закручивания сечения; т — 'Интенсивность .крутящей напр узки, положительное направление которой соответствует в1ращению по ходу часовой стрелки 'при взгляде ,на сечение со стороны положительного направления продольной оеи 2. Кроме того, a (il) обозначено:

знак, а именно знак плюс, если направления угловых скоростей входного и выходного колес совпадают, и знак минус, если эти направления противоположны. Определение этого знака будем вести следующим образом. В месте касания колес / и 2 (рис. 7.17 или 7.18) поставим стрелки а и Ь, причем, если стрелка а направлена от места касания, то и стрелка b должна быть направлена от места касания (рис. 7.17) или к месту касания (рис. 7.18). На колесах 2', жестко связанных с колесами 2, в местах касания с колесами 3 ставим стрелку с того же направления, что и стрелка Ь. Тогда стрелка d, согласно вышеуказанному условию, будет иметь направления: для колеса 3 на рис. 7.17 совпадающее со стрелкой а, а для колеса 3 на рис. 7.18 обратное стрелке а. Если направления стрелок входного и выходного колес совпадают

из выражения для главного вектора действующих на механизм сил F& -\- .Рфс + /-фд = FZ. Так как векторы Fg и /ч,с равны, а направления противоположны, то FZ = РФА = /пмо^м- Главный вектор сил инерции подвижных звеньев механизма FS = /Пл\а$\г равен нулю только в случае а$м = 0- Это соответствует случаю полного уравновешивания механизма, когда его центр масс 5Л неподвижен или движется равномерно и прямолинейно. Как было показано выше, это возможно только при вращательном движении звеньев. При наличии поступательно движущихся звеньев полное уравновешивание возможно при использовании специальных схем механизмов.

где знак плюс относится к случаю, когда направления распространения света в среде и движения среды совпадают, а знак минус — когда эти направления противоположны.

III. Линии действия сил Fl и F2 параллельны, их направления противоположны, причем Fj = F2. Такая система параллельных сил {F!, /%,} есть не что иное как пара сил. Как уже отмечалось в § 3.2, пара сил не имеет равнодействующей.

Отметим, что проекции сил на таким образом выбранную ось Оу есть модули векторов Fk, взятые со знаком плюс, если направления еилы и оси совпадают, и со знаком минус, если эти направления противоположны.

Знак плюс в формуле (12.1) берется в случае, когда направления силы и перемещения совпадают, знак минус — когда эти направления противоположны.

знак, а именно знак плюс, если направления угловых скоростей входного и выходного колес совпадают, и знак минус, если эти направления противоположны. Определение этого знака будем вести следующим образом. В месте касания колес / и 2 (рис. 7.17 или 7.18) поставим стрелки а и Ь, причем, если стрелка а направлена от места касания, то и стрелка b должна быть направлена от места касания (рис. 7.17) или к месту касания (рис. 7.18). На колесах 2', жестко связанных с колесами 2, в местах касания с колесами 3 ставим стрелку с того же направления, что и стрелка Ь. Тогда стрелка d, согласно вышеуказанному условию, будет иметь направления: для колеса 3 на рис. 7.17 совпадающее со стрелкой а, а для колеса 3 на рис. 7.18 обратное стрелке а. Если направления стрелок входного и выходного колес совпадают

и отрицательным, если эти направления — противоположны (рис. 88, б). Геометрические места точек на звеньях 1 и 2, которые при их движении последовательно совпадают с полюсом зацепления, образуют центроиды Ц\ и Цч в относительном движении звеньев. Если передаточное отношение — постоянное, то полюс зацепления Р занимает неизменное положение по отношению к стойке, и центроиды Ц\ и Ц2 представляют собой окружности с радиусами 0\Р и О2Р соответственно. По свойству центроид эти окружности, называемые начальными, перекатываются без скольжения. Если же передаточное отношение является переменной величиной, то полюс зацепления перемещается по линии 0\02 и центроиды Ц\ и Ц% уже не будут окружностями. В этом случае зубчатые колеса называются некруглыми.

где Н—полный напор вентилятора в мм вод. ст.; тг] — гидравлический к. п. д. вентилятора равный для с.-х. вентиляторов 0,4—0.6; Ye—уд. вес воздуха в кг/ж3; можно принимать Is = 1,2 кг/мл; о> —угловая скорость вала вентилятора в сек."1; г\ и г2 — радиусы окружностей, описываемых внутренними и внешними краями лопаток, в м; ах и а2 — углы наклона лопатки к радиусу при входе воздуха на лопатку и при выходе; отсчёт угла производится от лопатки к радиусу; если направления отсчёта и направления вращения совпадают — угол положительный, если направления противоположны — отрицательный; К8 — расход воздуха в м^/сек; g ускорение свободного падения в м/сек?; b — ширина лопатки в м.

представлять матрицей сечений, которая по существу содержит ту же информацию, ?то и матрица вершин. Матрица сечений Qa = (qmr) содержит е столбцов по числу ребер графа, а число строк равно числу возможных сечений графа. Элементы матрицы ,гфеделяют следующим образом: qmr — \, если ребро г находится в сечении т и их ^правления совпадают; qmr — — 1, если ребро г находится в сечении т, но их направления противоположны; qmr — 0, если ребро г не находится в сечении т. Граф, изображенный на рис 21, а Е отвечающий цепи, показанной на рис. 20, имеет семь сечений (сечение VII, содержащее ребра 1, 2, 3 и 4, показано на рис. 21, б), и его иатрииа сечений имеет вид

При прямолинейных колебаниях оси а — 0, 6 — //и эффективная амплитуда равна половине амплитуды колебаний оси ротора. При колебаниях оси ротора по окружности радиуса Го — Q- — b эффективная амплитуда А = гй, если рассматривается вращение ротора в том же направлении, что и движение оси по окружностн< Если указанные направления противоположны, то эффективная амплитуда, а следовательно, и вибрационный момент W равны нулю.