Направление касательного

5) Находим радиус кривизны траектории точки D. Через точку D (рис. 24, 6) проводим линию тт, параллельную отрезку (pd) на плане скоростей (рис. 24, в), — это будет направление касательной к траектории точки D. Линия (туп,), проведенная перпендикулярно линии (тт), является нормалью к этой же траектории. На ней располагается центр кривизны OD траектории точки D. Проектируем вектор ускорения точки D, отрезок (nd) (рис. 24, е), на направление нормали к траектории точки D. Получим отрезок (ялд), соответствующий нормальному ускорению

Этот момент пропорционален мощности силы Рк< что можно доказать следующим образ )м. Проводим через точку К (рис. 64, а) прямую тт, перпендикулярную направлению вектора скорости точки К на повернутом плане скоростей. Очевидно, что прямая тт имеет направление касательной к траектории точки К. Пишем выражение для мощности силы р..:

Так как направление касательной t — / совпадает с направлением скорости Vc^d точки С2 звена 2 относительно звена 1, то угол передачи в высших парах есть угол между направлениями абсолютной и относительной скоростей точки касания выходного звена. Чем меньше угол Yia> тем больше возможность появления заклинивания.

Увеличим угловую скорость звена 2 до значения со^. Тогда новый вектор угловой скорости относительного движения о)^2 отклонится по плоскости (о>12 — aw) на угол v (рис. 9.6). Между векторами (DJ, о)2 и о>12 образуются новые углы р\ и Р2, причем ji = р\ + + Р2 = 8Х + ба = 8. Для обеспечения передаточного отношения *'*2 = (ох/о)2 поверхности элементов звеньев / и 2 должны быть такими, чтобы направление касательной к звеньям совпало с направлением вектора о)*2, т. е. с винтовой осью новых гиперболоидов. Эти новые гиперболоиды касаются аксоидных гиперболоидов в одной точке — точке контакта звеньев / и 2, так как их винтовые оси пересекаются под углом v. Следовательно, и контакт звеньев будет точечным. Для этого случая

Найдем проекции ускорения на направление касательной к траектории и на ось х:

Если проекция 7"ю момента Т0 на направление касательной к осевой линии стержня равна нулю и, кроме того, момент Т0 следящий (М\о—0 и A7"i=0), то получаем из (4.65)

где с„, ci — аэродинамические коэффициенты; vn — нормальная составляющая скорости VQ; vj — проекция скорости v0 на направление касательной. Угол фа определяется из соотношения

В соответствии с принятым допущением, что нормальная и касательная составляющие зависят соответственно от квадрата проекции относительной скорости у„0т на плоскость, определяемую векторами (е2, е3), и от квадрата проекции уот на направление касательной к осевой линии стержня, имеем (в безразмерной форме)

Поэтому рассмотрим проекцию уравнения (9.2), приведенного к безразмерной форме записи, на направление касательной к осевой линии стержня. Вектор f для идеальной жидкости для канала постоянного сечения ортогонален вектору ei, поэтому имеем

наченные для получения механич. энергии за счёт использования первичных природных энергетич. ресурсов - топлива, воды, ветра и др. По роду используемой энергии С.у. подразделяют на тепловые, гидравлич., ядерные (атомные) и др. Широкое применение получили трансп. С.у.-судовые, авиац., тепловозные и др. С.у., объединённые с машинами, преобразующими вырабатываемую механич. энергию и др. виды энергии для практич. использования потребителями, наз. станциями. силовой КАБЕЛЬ - кабель для передачи электрич. энергии, обычно при напряжении до 35 кВ, в кабельных ЛЭП - от 0,4 до 750 кВ. Токопро-водящие жилы С.к. выполняют из меди, алюминия или стали; изоляцию -чаще всего из многослойной бумаги, пропитанной вязким или масляным составом (напр., маслонаполненные кабели) либо с использованием газа (газонаполненные кабели); защитную оболочку - из свинца, алюминия. С.к. на напряжения 1-10 кВ изготовляют также с пластмассовой и резиновой изоляцией. Кроме того, известны С.к. с электрич. изоляцией сжатым газом (газоизолированные кабели) и с охлаждением токопроводящих жил до темп-р ниже 120 К (криорезистивные кабели, сверхпроводящие кабели). С. к. применяют для подачи электроэнергии к пром. предприятиям, силовым и осветит, стационарным установкам, трансп. и коммунальным объектам, дорожно-строит. машинам и т.п. СИЛОВЫЕ линии - линии, мысленно проведённые в к.-л. силовом поле (электрич., магн., гравитац.) так, что в каждой точке поля направление касательной к линии совпадает с направлением напряжённости поля(или магнитной индукции в случае магн. поля); качественно характеризуют распределение силового поля в пространстве. Через каждую точку поля проходит только одна С.л.

Проектируя силы давления и силу веса на направление касательной к линии тока и считая жидкость невязкой, получим

tepes точку псв проводим направление касательного ускорения а'св — линию, герпендикулярную ВС. Затем переходим к построению решения второго вектор-) ого уравнения, указанного выше. Ускорение aD = 0, поэтому конец вектора, его 1 зображающего (точка d), совпадает с точкой я— полюсом плана ускорений. От полюса я откладываем отрезок (ппсо), изображающий нормальное ускорение

т. е. касательные напряжения в поперечном сечении меняются по длине радиуса по линейному закону. Сдвиг в поперечных сечениях при кручении происходит по направлению касательных к окружностям, поэтому направление касательного напряжения в какой-либо точке сечения перпендикулярно к соответствующему ра-диусу.

через точку псв проводим: направление касательного ускорения cfCB — линию, перпендикулярную ВС. Затем переходим к построению решения второго векторного уравнения, указанного выше. Ускорение aD = 0, поэтому конец вектора, его изображающего (точка d), совпадает с точкой я — полюсом плана ускорений. От полюса я откладываем отрезок (nnCD), изображающий нормальное ускорение

Рис. 10. Закон парности разрушающих напряжений при сдвиге в ортотроп-ных материалах: а — положительное направление касательного напряжения erg"; 6 — отрицательное направление касательного напряжения сг^.

1. Горизонтали поверхности мембраны являются линиями касательных напряжений (рис. 42), т. е. касательная к ее горизонтали в любой точке дает направление касательного напряжения т в соответствующей точке.

(рис. 5.18, г). На рис. 5.18, г показано действительное направление касательного напряжения. Окружность напряжений в случае линейного напряженного состояния имеет вид, показанный на рис. 5.18, д и 5.18, е.

где oj—о2 и
Направление касательного импульса St, действующего на корень, (будет зависеть от положения мгновенного центра вращения копира после удара Ри относительно точки контакта В копира с корнем. Если Ри лежит ниже точки В, то абсолютная скорость этой точки копира, а также импульс ST будут направлены в сторону движения агрегата. Тогда суммарный импульс SR, действующий на корень, создает опрокидывающий момент аналогично полозковому копиру в направлении движения агрегата [3]. Этот вариант неприемлем. В дальнейшем будет рассматриваться вариант, когда мгновенный центр вращения Рц лежит выше точки В, абсолютная же скорость этой точки копира и касательный импульс Si направлены в сторону ножа. Для этих условий до.лжно выполняться неравенство:

2. В обозначении касательного напряжения используется два индекса. Первый указывает направление площадки, на которой оно действует, а второй — направление касательного напряжения на этой площадке.

говоря, ребрами (фиг. 39); проекции последних на плоскость х, у называются линиями разрыва; вдоль них терпят разрыв компоненты 1хг, 1уг, именно скачкообразно изменяется направление касательного

Касательное напряжение вдоль линии разрыва равно по величине k. При переходе через такую линию элемент испытывает конечный сдвиг в направлении действия касательных напряжений и меняет направление движения. Поэтому скачок, например, в скорости и и направление касательного напряжения т связаны условием положительности работы