Направлении коэффициент

Из рис. 173 видно, что равенство проекций скоростей Sj и 02 на касательную /С/С возможно только в одном положении, когда точка С контакта профилей совпадает с точкой Р0 пересечения нормали NN и линии центров Oi02, т. е. при УХ = у2. Во всех остальных положениях vKl =/= Ф- VKZ и разность между скоростями точек Ct и С2 в направлении касательной /С/С, т. е. скорость относительного скольжения, будет тем больше, чем дальше точка контакта удаляется от точки Р0. Скольжение профилей вызывает их трение и износ.

Если трещина распространяется в направлении касательной к линии z(x) в точке Л, то

Натуральная древесина представляет собой материал ствола дерева между сердцевиной и камбиальным слоем, находящимся под корой. Различают три основных сечения древесины (рис. 1): 1) торцовое Q; 2) радиальное R (через ось ствола); 3) тан-гентальное Т (параллельное радиальному сечению на достаточном расстоянии от него). Свойства древесины рассматривают в трех направлениях: продольном, радиальном и тангентальном (в направлении касательной к годовому слою). Каждый годовой слой состоит из ранней (весенней) светлой, менее прочной древесины и из поздней (летней) более темной и прочной древесины. Относительное содержание поздней древесины в годовых слоях, а также число годовых слоев на 1 см радиуса связаны с прочностью древесины (см. табл. 14).

Вибрационные напряжения в элементах клапанов определялись не на работающей машине, а на специальном стенде, позволяющем получать требуемые скорости движения закрывающего органа. При регистрации ударных напряжений применялись малогабаритные тензометрические датчики в комплексе с безынерционной электронной аппаратурой, допускающей запись высокочастотных процессов. На рис. 6 представлена диаграмма ударных напряжений в кольцевой пластине самодействующего клапана в направлении касательной к окружности. На основе проведенных исследований можно сделать следующие выводы.

3. Напряжения в направлении касательной к окружности пластины в 3—4 раза больше, чем в радиальном направлении.

направлении касательной к оси трубки

> 0,6 -4- 0,7 ) составляющая тяговой силы в направлении касательной к оси трубки

Тяговой или перестановочной силой в данном направлении называется сосредоточенная сила, приложенная к концу пружины Бурдона и вызывающая в заданном направлении такое же перемещение конца пружины, как и в случае действия давления. Составляющая тяговой силы в направлении касательной к оси пружины равна

у = Я/2 в направлении касательной к геометрической границе за-

Если трещина распространяется в направлении касательной к линии z(x) в точке А, то

Внешние нагрузки, действующие на оболочку, отнесенные к площади элемента срединной поверхности, обозначим так: р&— тангенциальная нагрузка в направлении касательной к меридиану; /7<р — тангенциальная нагрузка в направлении касательной к параллели; рп — нормальная нагрузка, действующая в направлении внешней нормали.

а^ = ах°° =0, ибо в противном случае (т.е. при растяжении полосы в горизонтальном направлении) коэффициент интенсивности напряжений благодаря поперечной деформации будет отличен от нуля.

где в0 — среднее напряжение, а Ес — модуль композита в поперечном направлении. Коэффициент концентрации деформаций равен

Барабаны и камеры имеют ослабления одиночными отверстиями большого диаметра и полями отверстий малого диаметра. Около края отверстия в цилиндрическом сосуде, нагруженном внутренним давлением, возникает концентрация напряжений. В упругой области эти напряжения могут быть определены расчетным путем методами теории упругости. В плоской пластине большой ширины, растягиваемой в одном направлении, коэффициент концентрации напряжений достигает 3, т. е. нормальные напряжения около отверстия в 3 раза больше средних [Л. 158] (рис. 7-10). Нормальные напряжения а в пластине, направленные параллельно растягивающим силам, приложенным по ее концам, могут быть найдены как

Коэффициент Пуассона в направлении прессования

В нашем изложении описанные обстоятельства представляют интерес по двум причинам. Во-первых, очень серьезным оказывается вопрос об интерпретации температурных измерений в быстротекущих потоках, поскольку любой датчик температуры показывает температуру между термодинамической (ее называют иногда статической температурой) и температурой торможения (здесь не затрагивается возможное влияние излучения). Для пластинчатых термометров (чувствительный элемент которых представляет собой тонкую пластинку, обтекаемую в продольном направлении) коэффициент восстановления г равен единице при Рг = 1 и с хорошим приближением вычисляется по формуле: г = \^Рг. Например, для воздуха при Рг = 0,72 получаем /- = 0,84. Этот результат, полученный теоретически и подтвержденный экспериментально, относится к умеренным значениям Re, когда пограничный слой ламинарен.

При переходе к турбулентному пограничному слою коэффициент г растет. Для очень тонких проволочных термопар, обтекаемых воздухом в поперечном направлении, при дозвуковых скоростях

ст х = а х =0, ибо в противном случае (т.е. при растяжении полосы в горизонтальном направлении) коэффициент интенсивности напряжений благодаря поперечной деформации будет отличен от нуля.