Относительное ослабление

Из соотношения (3.3) следует, что относительное напряжение сдвига, контролирующее восстановление объема, нарушенного внешним воздействием при упругом поведении, определяется комплексом свойств:

На рисунке 3.2.6 показано влияние параметров кругового цилиндра и однослойной трубы на вносимое относительное напряжение наружного проходного вихретокового преобразователя с однородным полем. Жирной линией показан годограф UVB*(J?) для сплошного цилиндра (cti2 = 0) при г\ = 1, а штрих пунктирной - годограф U^^) для трубы Т* -> 0 (а\г -> 0)

Анализ полученных результатов показывает, что относительное напряжение преобразователя в значительной степени зависит от относительной напряженности магнитного поля Н* = Н/Нс в зоне контроля (здесь ?/» = UHJUoBr', /Ус - коэрцитивная сила; Вг - остаточная индукция; (/о - начальное напряжение). Кроме того, вследствие нелинейности зависимости В(Н) в составе U*(t) появляются высшие (нечетные) гармоники основной частоты синусоидального возбуждающего тока. Таким образом, используя высшие гармоники, можно получить дополнительную информацию о параметрах объекта.

На рисунке 3 2.6 показано влияние параметров кругового цилиндра и однослойной трубы на вносимое относительное напряжение наружного проходного вихретокового преобразователя с однородным полем. Жирной линией показан годограф ия^(^) для сплошного цилиндра (а\2 — 0) при т\ = 1, а штрих пунктирной — годограф UWf(^) для трубы 7"* —> 0 (а\2 —> 0)

Анализ полученных результатов показывает, что относительное напряжение преобразователя в значительной степени зависит от относительной напряженности магнитного поля Н> = Н/Нс в зоне контроля (здесь U* = UHJUoB,; Нк - коэрцитивная сила; Д. - остаточная индукция; f/0 - начальное напряжение). Кроме того, вследствие нелинейности зависимости В(Н) в составе U-(t) появляются высшие (нечетные) гармоники основной частоты синусоидального возбуждающего тока. Таким образом, используя высшие гармоники, можно получить дополнительную информацию о параметрах объекта.

Относительное напряжение измерительной обмотки преобразователя ?/„,

Влияние параметров кругового цилиндра и однослойной трубы (при (д,г = 1) на вносимое относительное напряжение наружного проходного ВТП с однородным полем показано на рис. 22. Жирной линией показан годограф 6/вш, (xz) для сплошного цилиндра («12= 0) при г] = 1, а штрих-пунктирной — годограф {УВн* (*2) Для трубы с Т*->~0 (aja-> 1). Между

Особенности контроля ферромагнитных объектов. В ферромагнитных объектах (ха — [Аа (Я), и допущение (д,а = = const справедливо только для слабых магнитных -полей. При работе с проходными ВТП часто применяют режимы, в которых проявляется нелинейность зависимостей ца (Я) и Hd (H). Численное решение уравнения (4) в этом случае удается получить с использованием методов цифрового и аналогового математического моделирования [10, 13]. Анализ полученных результатов показывает, что относительное напряжение преобразователя в значительной степени зависит от относительной напряженности магнитного поля Н* =

В случае, когда компонентой эффективного напряжения можно пренебречь, общее напряжение определяется внутренним напряжением. Если применим относительную деформацию гг и относительное напряжение о> в петле, гг = е0 + е и сгг = а0 + а для растяжения и ег = е„ — е и о> = ста — а — для сжатия, то обе полупетли можно выразить посредством функции G (x) в форме

в) относительное напряжение короткого замыкания трансформатора 3%;

/ ип — относительное напряжение на клем-

характеризующим минимальное относительное ослабление амплитуды сиг-

где F и FKт — соответственно поверхности газового объема и оболочки; а*г=а*г(А/эф)—относительное ослабление излучения газовым объемом, определяемое по известным зависимостям для поглоща-тельной способности путем замены коэффициента поглощения а суммарным коэффициентом ослабления k=a+$ и зависящее от

Рис. 3-1. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЗОЛО-ВЫИИ ЧАСТИЦАМИ КАМЕННОГО УГЛЯ РАЗЛИЧНЫХ ФРАКЦИОННЫХ СОСТАВОВ: В — ПРИ ЗНАЧЕНИИ F < < 0,2 м*/г; б — ПРИ ЗНАЧЕНИИ F > 0,2 м'/е. Температура абсолютно черного тела: 1 — 673°К; 2 — 873°К; 3 — 1073°К; 4 — 1273°К; 5 — 1473°К.

Рис. 3-2. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЗОЛОВЫИИ ЧАСТИЦАМИ БУРОГО УГЛЯ РАЗЛИЧНЫХ ФРАКЦИОННЫХ СОСТАВОВ.

Рис. 3-3. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ СЛАНЦЕВОЙ ЗОЛЫ РАЗЛИЧНЫХ ФРАКЦИОННЫХ СОСТАВОВ.

Рис. 3-4. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ ЗОЛЫ ГАЗОВОГО УГЛЯ ДВУХ ФРАКЦИОННЫХ СОСТАВОВ.

Рис. 3-5. ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ ЗОЛЫ АНТРАЦИТА (F = 0,348 м*/г).

Рис. 3-6. ВЛИЯНИЕ ПРОИЗВЕДЕНИЯ 111 И СРЕДНЕЙ УДЕЛЬНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПЫЛИ F НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ ЗОЛЫ КАМЕННОГО УГЛЯ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА ШЗ'К.

Рис. 3-7. ВЛИЯНИЕ ПРСИЗВЕДЕНИЯ д/ И СРЕДНЕЙ УДЕЛЬНОЙ ПОВЕРХНОСТИ ПЫЛИ F НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ В СРЕДЕ, ЗАПЫЛЕННОЙ ЧАСТИЦАМИ ЗОЛЫ КАМЕННОГО УГЛЯ ПРИ ТЕМПЕРАТУРЕ АБСОЛЮТНО ЧЕРНОГО ТЕЛА 673°К.

Рис. 3-8. ВЛИЯНИЕ РОДА ТОПЛИВА НА ОТНОСИТЕЛЬНОЕ ОСЛАБЛЕНИЕ РАДИАЦИИ

характеризующее относительное ослабление радиации, связанное с переходом лучистой энергии в теплоту в результате поглощения на частицах.