Относительно изменения

*) Заметьте, что в этом отношении распространение света отличается от распространения звука. При анализе эффекта Доплера для звука мы должны были знать скорость среды относительно источника и приемника. Опыты Майкельсона и Морли говорят нам, что, рассматривая распространение света в свободном от вещества пространстве, мы должны забыть об эфире.

Это означает, что скорость света имеет одно и то же значение во всех системах отсчета, движущихся равномерно и прямолинейно относительно источника света. Многочисленные следствия, лежащие в основе специальной теории относительности, выводятся из этого нового утверждения, которым следует дополнить сформулированные выше (гл. 3) утверждения о том, что пространство изотропно и однородно, что основные физические законы имеют одинаковую форму в любых системах отсчета, движущихся равномерно и прямолинейно относительно друг друга.

Рассмотрим сначала световую волну, распространяющуюся от точечного источника. Волновой фронт (поверхность равной фазы) имеет форму сферической поверхности в системе отсчета, относительно которой источник света неподвижен. Но согласно сформулированному нами закону волновой фронт должен быть сферическим также и тогда, когда он наблюдается в системе отсчета, находящейся в равномерном и прямолинейном движении относительно источника; иначе на основании формы волнового фронта мы могли бы установить, что источник движется. Для выполнения основного предположения о том, что скорость, света не зависит от движения источника, требуется, чтобы по форме волнового фронта нельзя было сказать, находится ли источник в равномерном и прямолинейном движении или нет.

Если свет есть волнообразное движение однородной среды, то его скорость относительно этой среды является некоторой постоянной величиной, определяемой свойствами среды. Скорость же света относительно источника и наблюдателя является переменной величиной, зависящей от скорости источника или наблюдателя относительно этой среды, и находится по правилу сложения скоростей (11.10).

Если свет есть поток быстрых корпускул, летящих от источника, то естественно считать, что скорость этих корпускул относительно источника имеет некоторое постоянное значение, а относительно наблюдателя складывается согласно (11.10) со скоростью наблюдателя относительно источника.

Баллистическая гипотеза. Имеется и другой путь объяснения результата опыта Майкельсона—Морли: можно с самого начала отказаться от эфира и считать, что свет является потоком материальных корпускул, т. е. вернуться к первоначальной точке зрения Ньютона. Естественно считать, что скорость этих корпускул относительно источника является постоянной величиной и складывается со скоростью источника по правилу параллелограмма.

Поскольку в баллистической гипотезе скорость света относительно источника во всех направлениях имеет одно и то же значение, то никакой разности хода в опыте Майкельсона — Морли ожидать нельзя. Поэтому баллистическая гипотеза естественным образом объясняет результат этого опыта и позволяет избежать совершенно непонятного в рамках преобразований Галилея положения о постоянстве скорости света. Однако баллистическая гипотеза оказалась несостоятельной.

к к.-л. из частот о>о собственных колебаний системы. Зависимость А от со наз. резонансной кривой. РЕЗОНАНС НАПРЯЖЕНИЙ, последовательный резонанс,-резо-нансв электрич. цепи из соединённых последовательно катушки индуктивности и конденсатора. На резонансной частоте сопротивление реактивное такой цепи равно нулю, и ток в ней по фазе совпадает с приложенным напряжением. Р.н. используют, напр., для повышения напряжения в импульсных устройствах. РЕЗОНАНС токов, параллельный резонанс,- резонанс в электрич. цепи из катушки индуктивности и конденсатора, соединённых параллельно относительно источника пе-рем. тока. При Р.т. алгебр, сумма реактивных проводимостей ветвей равна нулю и общий ток цепи совпадает по фазе с прилож. напряжением. Р.т. используют для улучшения коэфф. мощности электрич. установок, в радиоприёмных устройствах и т.д. РЕЗОНАНСНЫЙ ЧАСТОТОМЕР - ЧЭС-тотомер, действие к-рого осн. на подстройке колебат. контура, возбуждаемого через элемент связи сигналом исследуемой частоты, до получения резонанса. Резонанс фиксируется по наибольшему отклонению указателя индикатора. В диапазоне 50 кГц - 200 МГц применяют колебат. контуры с сосредоточ. параметрами, выше 200 МГц - с распределёнными. Р.ч. наз. также резонансными волномерами. РЕЗОНАТОР (от лат. resono - звучу в ответ, откликаюсь) - колебат. система с резко выраженными резонансными св-вами (см. Резонанс). Р. бывают акустические - струна, камертон, мембрана, возд. полость (резонатор Гельмгольца) и др.; электрические -колебат. контур, объёмный Р. (СВЧ), кварцевый Р.; оптические - напр., 2 параллельных плоских зеркала (т.н. открытый резонатор). В большинстве случаев Р. отзываются на гармонич. воздействия, частота к-рых близка к частоте ихсобств. колебаний. При не-гармонич. воздействиях Р. совершает колебания сложного вида, однако при этом в спектре колебаний Р. особенно выделяются колебания тех частот, к-рые наиболее близки к частоте его собств. колебаний. РЕЗОНАТОР НА ПОВЕРХНОСТНЫХ АКУСТИЧЕСКИХ ВОЛНАХ - резонатор, способный накапливать энергию поверхностных акустических волн (ПАВ). Состоит из звукопровода, на поверхности к-рого расположены два отражателя ПАВ и один или неск. встречно-штыревых преобразователей', действие осн. на многократном отражении ПАВ, возбуждённой входным встречно-штыревым преобразователем и образовании в резонаторе стоячей акустич. волны, к-рая принимается этим же или др. (выходным) преобразователем. Работает в диапазоне частот 30 МГц - 1 ГГц. Р. на ПАВ

тивности и ёмкости, соединённых параллельно относительно источника перем. тока. При Р. т. алгебр, сумма реактивных проводимостей ветвей равна нулю и общий ток цепи совпадает по фазе с прилож. напряжением. Р. т. используют для улучшения коэфф. мощности электрич. установок, в радиоприёмных устройствах и т. д.

Наиболее целесообразные области применения радиометрической гамма-дефектоскопии определяются достоинствами и недостатками, которыми обладает этот метод. К основным его достоинствам относится высокая эффективность регистрации излучения. Для сцинтилляционного детектора эта эффективность почти на два порядка выше, чем у лучших радиографических пленок. Другим достоинством является возможность проведения контроля без контакта с изделием. Благодаря этому становится доступным контроль движущихся и нагретых до высоких температур изделий и материалов. Для расширения температурного диапазона блок детектирования можно поместить в охлаждаемую рубашку, что незначительно снизит чувствительность контроля. Радиометрический метод по сравнению с другими менее чувствителен к вибрациям контролируемого изделия относительно источника и детектора. В особенности это справедливо, когда вклад этих вибраций в регистрируемый сигнал имеет частотный спектр, мало перекрывающийся со спектром полезного сигнала.

Испытания на открытом стенде с работающим двигателем, хотя и дают некоторые отступления от натурных условий нагружгния, но более экономичны. При этом способе можно испытывать крупногабаритные изделия. Ускорение испытаний и соблюдение требуемых уровней нагрузки в данном случае достигаются выбором положения испытуемых объектов относительно источника шума.

МАГНИТНАЯ ВЯЗКОСТЬ - 1) М.В. ферромагнетиков (магнитное последействие) - запаздывание во времени изменения намагниченности, магнитной проницаемости и др. магн. хар-к ферромагнетика относительно изменения напряжённости внеш. магн. поля; обусловлено конечностью скоростей изменения напряжённости поля и магн. момента. Время установления намагниченности образца после изменения напряжённости магн. поля составляет от 10~9 с до десятков минут и более. 2) М.в. в магнитной гидродинамике - величина vm, характеризующая кинематич. и динамич. св-ва электропроводящих жидкостей и газов при их движении в магн. поле. В системе единиц СГС vm=c2/4rccr, где с - скорость света в вакууме, о - электрич. проводимость среды.

Относительно изменения модуля сдвига с ростом числа направлений пространственного армирования

Особенно велико значение Р. у полимеров (б. ч. пластмасс, каучуков, волокон, кожи и т. п.), состоящих из длинных гибких цепных молекул, построенных в свою очередь из меньших элементов — звеньев. Вследствие такой «двухступенчатой» структуры (цепь—звено) при нагружении взаимное расположение цепных молекул и их звеньев, ввиду значительной длины этих структурных элементов, требуют значительного времени Р., в то время как изменение формы гибких цепных молекул происходит значительно быстрее. В деформированных и напряженных полимерах вытянутые и ориентированные при нагружении пучки молекул постепенно изгибают-, ся и скручиваются, что приводит к запаздыванию деформаций относительно изменения напряжений и к явлениям Р. Р. полимеров сильно зависит от темп-ры, уменьшаясь как при ее повышении (в полностью развитом высокоэластическом состоянии), так и при очень низких темп-рах (в стеклообразном состоянии), наибольшее проявление Р. полимеров наблюдается в промежутке между двумя указанными темп-рными интервалами.

1. Датчики, основанные на изменении значения [i, при очень слабом внешнем магнитном поле с учетом внутренних напряжений [130]. Если принять, что энергия естественной магнитной анизотропии пренебрежимо мала, то расчет материала с положительной маг-нитострикцией дает показанную на рис. 3.99,а зависимость относительно изменения магнитной проницаемости от о/а^ где сг — нэп-

Таким образом, при некоторых достаточно общих предположениях относительно изменения форм колебаний задача опять сводится к анализу условных осцилляторов, различающихся лишь возмущением. При этом приближенная формула, определяющая общее решение системы (4.79), принимает вид

бели (co?\s)^ ->• 0. При этом отстабание по фазе перемещений относительно изменения площади проходного сечения измерительного сопла меньше л/2, если частота со < i/TzZ равна я/2 при со = l/T^s и стремится к я при со — >- со.

Сравнивая (32) с (1), видим, что произведение сомножителя в квадратных скобках и Т представляет собой выражение д^ для времени запаздывания Гзап выходного сигнала относительно изменения входного. Из (32), в частности, следует, что при изменении зазора на нелиней- О ных отрезках характеристик h (s) величина времени запаздывания пневматических измерительных приборов определяется не только пневматическими параметрами (s*, Г*, Ts, Т), но и скоростью v изменения зазора s.

Относительно изменения модуля сдвига с ростом числа направлений пространственного армирования

Гипотеза старения, предложенная Содебергом, при фиксированной температуре предполагает существование зависимости между деформацией ползучести, напряжением и временем: ес=Ч/'1((г, t). Недостатками ее являются неинвариантность относительно изменения начала отсчета времени и непригодность в случае действия быстро изменяющихся нагрузок [69].

Система никель—хром—металл (Ti, Та, Мо). Для исследованных сис-м характерно значительное ухудшение спекаемости образцов при не->лыних содержаниях металлов в исходных порошковых смесях ис. 6.4). Это объясняется эффектом Френкеля, который заключается в сличении пористости, вследствие различия парциальных коэффициен->в диффузии компонентов, при растворении легирующих металлов в твердом растворе на основе никеля. При дальнейшем увеличении со-:ржания металлов в порошковых смесях, ход концентрационных кри->ix относительно изменения объема различен, что связано с изменени-ли фазового состава при спекании. Данные рентгенофазового анализа ш спеченных образцов этих систем представлены в табл. 6.3.

Влияние смазочного материала на форму зазора при качении двух цилиндров см. в гл. 4. При малой толщине смазочного слоя трение зависит от свойств материала. Для анализа причин усталостных контактных повреждений представляет интерес картина изменения коэффициента трения в зависимости от скорости качения и удельной скорости скольжения, т. е. отношения ско-рости качения к скорости скольжения. Коснемся некоторых результатов исследования Г. К. Трубина относительно изменения коэффициента трения между прямыми зубьями по длине линии зацепления (рис. 15.4). В полосе зацепления, где скорость скольжения равна

Особенно велико значение Р. у полимеров (б. ч. пластмасс, каучуков, волокон, кожи и т. п.), состоящих из длинных гибких цепных молекул, построенных в свою очередь из меньших элементов — звеньев. Вследствие такой «двухступенчатой» структуры (цепь—звено) при нагружении взаимное расположение цепных молекул и их звеньев, ввиду значительной длины этих структурных элементов, требуют значительного времени Р., в то время как изменение формы гибких цепных молекул происходит значительно быстрее. В деформированных и напряженных полимерах вытянутые и ориентированные при нагружении пучки молекул постепенно изгибаются и скручиваются, что приводит к запаздыванию деформаций относительно изменения напряжений и к явлениям Р. Р. полимеров сильно зависит от темп-ры, уменьшаясь как при ее повышении (в полностью развитом высокоэластическом состоянии), так и при очень низких темп-рах (в стеклообразном состоянии), наибольшее проявление Р. полимеров наблюдается в промежутке между двумя указанными темп-рными интервалами.