Относительно материала

Для оценки свойств эргодичности бывает полезен анализ физических свойств сигнала и природы его происхождения. Отметим, что для стационарного в широком смысле процесса необходимое и достаточное условие эргодичности относительно математического ожидания имеет вид lim Кх (т) = 0 [2], где Кх (т) — автокор-

Гипотеза стационарности относительно математического ожидания и дисперсии может быть сформулирована в виде двух предположений:

Для оценки свойств эргодичности бывает полезен анализ физических свойств сигнала и природы его происхождения. Отметим, что для стационарного в широком смысле процесса необходимое и достаточное условие эргодичности относительно математического ожидания имеет вид lim Кх (т) = 0 [2], где Кх (т) — автокор-

Гипотеза стационарности относительно математического ожидания и дисперсии может быть сформулирована в виде двух предположений:

После обработки всех реализаций полученные массивы обрабатываются по пг. рашие "Статистически и корреляционный анализ" равработанной автором совместно с Кьнд. техн. неук А.Е. Нуба-ревым. Массивы вреые шого тренда предварительно нормировались относительно математического ожидания реализацией, которое определялось по формуле

Распределения с синусоидальной функцией a (t) симметричны относительно математического ожидания (3.145). Медиана совпадает со средним значением, а центральный момент третьего порядка }г3 и асимметрия Sk равны нулю.

Линия регрессии делит общую дисперсию на две части: а2 Y/x\ — среднюю дисперсию условных распределений и а2 \М \Xly\\ —дисперсию точек, принадлежащих линии регрессии, относительно математического ожидания. Отсюда становится очевидным физический смысл корреляционного отношения (5.71). Это есть отношение среднего квадратического отклонения условных средних значений М \Х/у\ от общего среднего значения М \Х\ (т. е. среднее квадратическое отклонение точек кривой регрессии от общего среднего М \Х\) к среднему квадратиче-скому отклонению значений х от общего среднего М \Х\. При одном и том же значении а {X} теснота корреляционной зависимости и значение т) \Х/у\ тем больше, чем больше а {М {Х1у\\ и меньше а { Y/x].

ответ), также связаны с погрешностью, вносимой вычислительной процедурой. При реализации несмещенных статистик важно обеспечить симметрию погрешности алгоритма относительно математического ожидания ответа. Для алгоритмов оперативной обработки данных (в текущем масштабе времени) важно найти компромисс между быстродействием и погрешностью.

Допустим, что случайный процесс u (t) является я-мерным процессом марковского типа. Для переходной плотности вероятности р (u, t; и„, /0) справедливы уравнения типа Колмогорова. При помощи обратного уравнения Колмогорова нетрудно получить дифференциальное уравнение относительно функции надежности, а также для моментов случайной величины Т. Уравнение относительно математического ожидания (Т) известно как уравнение Понтрягина [1 ]:

Если нормативная величина и*, характеризующая размеры допустимой области по отношению к математическому ожиданию (и}, больше среднего смещения, то в формуле (4.169) первое слагаемое обращается в нуль, так как распределение р (и, и) задано для положительных и > 0. В этом случае постановка двусторонних ограничений по смещениям теряет смысл. При У* < (и) число выбросов определяется двумя слагаемыми в (4.169). Так как распределение обобщенной координаты и (t) несимметрично относительно математического ожидания (и}, слагаемые v_ (MI) и v+ (HZ) дают разный вклад в суммарное число выбросов v из области (4.168). При v# — 0 величина v ((и)) совпадает с общим числом пересечений среднего уровня и* = (и), т. е

С первого взгляда кажется, что резания не будет: резец вопреки всем правилам надвигается на заготовку задней гранью, которая не является режущей. Однако скорость вращения заготовки v намного больше, чем резцовой головки (вращение головки — это скорость круговой подачи sKp). Поэтому в момент начала контакта (см. на рис. 6, б) материал заготовки получает движение относительно материала резца — в сторону от передней грани к задней, как это происходит при любом процессе резания. Нетрудно заметить, что при изменении угла поворота головки, условия резания меняются. В начальный момент ш = 0 имеется геометрическое заострение резца,

расти и ёмкость сушилки. Величина tp2 определяется также в зависимости от направления потока теплоносителя относительно материала. При параллельном токе ср2 имеет меньшие значения, тогда как при противотоке она может приближаться к полному насыщению. Сушилки с поперечным потоком теплоносителя дают некоторое среднее значение ср2; например, сушилки для зерна проектируются с ориентировкой на насыщение теплоносителя до 70—800/0.

Золовой износ конвективных поверхностей нагрева парогенераторов, температура стенки труб которых не превышает 350°, можно рассматривать как чисто механический процесс [100 — 102]. Роль коррозии при температуре 25-^350° незначительна и износу подвергается основной материал труб (сталь 20К), механические свойства которого в этом интервале можно считать неизменными. Таким образом, при абразивном износе свойства изнашиваемого материала не изменяются и коэффициент износа характеризует свойства абразива. Поэтому применительно к золовому износу конвективных поверхностей нагрева коэффициент износа можно принимать равным коэффициенту абразивности золы, определенному относительно материала котельных труб.

4) по направлению движения сушильного агента относительно материала на: а) прямоточные, б) противоточные, в) перекрестно-точные, г) реверсивные.

Направление движения сушильного агента относительно материала

и) для изготовления деталей трущихся сопряжений применяют материалы, обладающие относительно материала контртела низкой адгезионной способностью (полимерные материалы, естественная и модифицированная древесина, углеграфитовые антифрикци-

Каждому проводящему материалу соответствует определенный электрический потенциал ср, значение которого зависит от свойств материала и температуры. Поэтому при соединении двух разнородных проводников в точке контакта создается контактная разность потенциалов ЕаЪ = (фа — ф4), обусловленная различной концентрацией носителей зарядов. Так как ©1 Ф ©2, то (фа1-фм) * (фа2-ф*2.)и Результирующая разность потенциалов, называемая термоЭДС материала проводника а относительно материала проводника Ъ, определяется выражением:

обычно называют дифференциальной термоЭДС пары металлов аЪ или термоэлектрической способностью материала а относительно материала Ъ. Значение Sab также зависит от температуры ©ь Зависимость ?a6(9i) Sab(6]) (©! - 02 ) = Sa&(6l )Д®

равна мгновенной скорости потока энергии от тела через контур С*. Интерпретация слагаемых в выражении (3.6) несложна. Первое слагаемое равно скорости работы, совершаемой материалом, находящимся вне контура С*, над материалом внутри С*. Если бы контур совпадал с некоторым материальным волокном, то это был бы весь вклад в поток энергии. Однако контур С* движется относительно материала, и потому в (3.6) имеется второе слагаемое, отражающее дополнительный приток энергии вследствие движения материала через контур.

и) для изготовления деталей трущихся сопряжений применяют материалы, обладающие относительно материала контртела низкой адгезионной способностью (полимерные материалы, естественная и модифицированная древесина, углеграфитовые антифрикцн-

ной среды также увеличивает скорость разрушения материалов. Следует отметить, что если перемешивание и течение коррозионно-активной среды не сопровождаются воздействием взвешенных твердых примесей, то даже при самых больших скоростях перемеш,ения среды относительно материала (исключая явления кавитации и гидравлических ударов) коррозия редко возрастает более чем вдвое. Если же перемешивание и течение среды сопровождаются трением, скорость коррозии может увеличиваться в сотни раз.

Направление движения теплоносителя относительно материала