Оставалась неизменной

Вектор <а' , оставаясь постоянным по модулю, поворачивается вокруг оси ОО' с угловой скоростью о>о . Его приращение за промежуток времени d/ равно по модулю dco' =o)'-tt>od/, или в векторном виде da/ = [ft>0«>' ]d^. Таким образом,

При возрастании угловой скорости вращения сосуда давление ри, оставаясь постоянным в точках г = R2 (pu = ' — pga),, уменьшается в центральной части крышки и увеличивается на ее краях. При достаточно большой величине со пьезометрическая поверхность пересекает крышку сосуда (параболоид 2) и в ее центральной части возникает вакуум, имеющий максимум на оси (точка О). Когда абсолютное давление в точке О упадет до давления насыщенных паров жидкости рн, „, произойдет разрыв ее сплошности и равновесие жидкости в сосуде нарушится. Величину угловой скорости, соответствующей этому явлению, найдем, используя условие образования разрыва в жидкости:

При возрастании угловой скорости сосуда давление ри, оставаясь постоянным в точках г = /?2 (ря = = Р?я), уменьшается в центральной части крышки и увеличивается на ее краях. При достаточно большом значении со пьезометрическая поверхность пересекает крышку сосуда (параболоид 2) и в ее центральной части возникает вакуум, имеющий максимум на оси (точка О). Когда абсолютное давление в точке О упадет до давления насыщенных паров жидкости ри_„, произойдет разрыв

Процессы изменения состояния, в которых изменение параметров подчиняется уравнению (2-41), называются политропными процессами. Кривые, описывающие их » диаграммах, называются политропами, am — показателем политропы; для отдельных процессов он может принимать значения между + оо и — оо, оставаясь постоянным в каждом из рассматриваемых процессов. Очевидно, что описан-

Выше были рассмотрены условия распространения тепла пр) стационарном режиме, когда температурное поле во времени HI менялось, оставаясь постоянным. Если же температурное пол! меняется во времени, т. е. является функцией времени, то проте кающие в таких условиях тепловые процессы называются неста ционарными.

Выше были рассмотрены условия распространения теплоты при стационарном режиме, когда температурное поле во времени не менялось, оставаясь постоянным. Если же температурное поле

Механизмы современных приводов при динамическом исследовании схематизируются в виде цепных, чаще всего, линеаризованных систем с некоторым числом звеньев, имеющих существенно нелинейные характеристики, что позволяет исследовать динамические характеристики таких приводов. Диссипа-тивные свойства деформируемых звеньев представляются линеаризованными зависимостями, найденными на основе эквивалентной линеаризации действительного нелинейного закона рассеяния энергии [41; 69; 73]. Следуя указанной методики, диссипативные свойства звеньев самотормозящегося механизма будем учитывать линеаризованным коэффициентом сопротивления рА k+1, который изменяется синхронно с изменением режима, оставаясь постоянным в пределах данного режима

Экспериментальный коэффициент с, вычисленный на основании результатов этих опытов по формуле (2-5) для шахматного пучка, нанесен на график рис. 2-3 в виде функции скорости потока. График показывает, что коэффициент с практически не зависит от скорости, оставаясь постоянным при изменении скорости в широких пределах (от 9 до 22 м/сек). Разброс точек относительно горизонтальной линии не превышает погрешности опытов.

До 1969 г. овальные сечения спиральных камер рассчитывались как эллиптические (предполагалось, что напряженное состояние их отличается мало [33]), однако хотя контур эллиптического сечения может быть достаточно близок к контуру овального, напряженное состояние их отличается существенно [2]. Это объясняется тем, что в овальном сечении радиус кривизны меридиана изменяется скачкообразно, оставаясь постоянным на

оставаясь постоянным при данной

1. Система отверстия, при которой для каждого данного номинального размера различные посадки (для какого-либо одного класса точности) достигаются за счет изменения предельных размеров вала при оставлении постоянными предельных размеров отверстия; в данном случае поле допуска отверстия (см. рис. 1 и 2) не перемещается, оставаясь постоянным, а поле допуска вала перемещается, изменяясь в зависимости от заданной посадки.

ределить число звеньев, число и класс кинематических пар, степень подвижности, а также установить класс и порядок структурных групп, входящих в его состав. Основой для такого исследования служит структурная схема механизма, не содержащая пассивных связей и лишних степеней свободы. Кроме того, степень подвижности механизма должна соответствовать количеству его ведущих звеньев, а последние должны входить в кинематические пары со стойкой. При исследовании структуры механизма рекомендуется: 1) отсоединение структурных групп начинать со звеньев, наиболее удаленных от ведущих; 2) стремиться к тому, чтобы отделять в первую очередь самые простые структурные группы — диады; 3) следить за тем, чтобы степень подвижности кинематической цепи механизма до и после отделения каждой структурной группы оставалась неизменной; 4) помнить о том, что каждая кинематическая пара и каждое звено могут входить только в одну структурную группу или в один начальный механизм.

Итак, мы убедились, что возникновение в стержне под действием гармонической внешней силы стоячих волн значительной амплитуды представляет собой явление резонанса: внешняя сила поддерживает сильные вынужденные колебания, частота и распределение амплитуд которых очень близки к частоте и распределению амплитуд одного из нормальных колебаний стержня. Роль внешней силы сводится при этом лишь к компенсации потерь энергии в стержне. Представим себе, что после установления стоячей волны потери энергии в стержне начинают уменьшаться, но вместе с тем мы уменьшаем амплитуду внешней силы (или заданного движения) так, чтобы амплитуда стоячей волны оставалась неизменной. В пределе, когда потери энергии в системе совсем прекратятся и амплитуда внешней силы обратится в нуль, в стержне останется стоячая волна, совершенно идентичная с соответствующим нормальным колебанием стержня. Таким образом, свойственные сплошной системе без потерь нормальные колебания тождественны со стоячими волнами, которые могут возникать в этой системе.

В фазах В и Г к холодному газу, выходящему из нижней полости, мэжет быть подведено от охлаждаемого объекта некоторое количестве: тепла Qo с таким расчетом, чтобы средняя температура холодного газа в полости b оставалась неизменной.

В случае работы ГТД с постоянной частотой вращения все точки пересечения характеристики турбины (линии /) с кривой п/п0 = 1 удовлетворяет первым двум условиям. Для каждой точки с помощью формул § 6.5 можно определить эффективную мощность и эффективный КПД установки. Отсюда вытекает и обратный вывод: каждой снимаемой с вала ГТД мощности соответствует определенная точка на кривой n0 = const, которая и будет кривой рабочих режимов //. Автоматическая система управления и регулирования при этом обеспечит подачу такого количества топлива, чтобы частота вращения п0 при любой нагрузке оставалась неизменной. Расчеты показывают, что в рассматриваемом случае снижение нагрузки приводит к значительному падению КПД вследствие су-

мента времени производная dt'/dt в течение нескольких секунд практически оставалась неизменной; следовательно, можно полагать, что пар, образовавшийся в нижних слоях жидкости при том же режиме (при той же величине di'/dr), достигнет верхних слоев жидкости и До>о" зависит только от весового уровня /гур и теплофи-зических свойств воды и водяного пара [см. формулу (3.47)]. Давление в этот момент времени составляет 0,455 МПа (см. рис. 8.П,а). Для этого давления

Бомбардировка свинцового стекла электронами с энергией 2 Мэв до дозы 2.5-1010 эрг /г не оказывает заметного влияния на его химическую стойкость [149]. При таком облучении наблюдались весьма незначительные изменения плотности и сопротивления изгибу, а теплота растворения оставалась неизменной.

Теория наибольших нормальных деформаций Сен-Венана была распространена на анизотропные материалы в работах [17—19]. При этом предполагалось, что исчерпание несущей способности однонаправленного композита происходит тогда, когда любая из компонент деформации в направлении главных осей достигает предельного значения. Первоначальные формулировки предполагали линейность диаграмм деформирования материала слоя до разрушения, следовательно, жесткость и податливость слоистого композита в процессе нагру-жения оставалась неизменной. Дальнейшее совершенствование указанного подхода позволило учесть и нелинейность механических свойств композита [19].

Растяжение образца на разрывной машине в электрохимической ячейке выполняли с постоянной скоростью 34%/мин. При этом длина рабочей части, соприкасающейся с электролитом, оставалась неизменной и равной 10мм. Скорость анодного растворения определяли путем непрерывной регистрации силы тока между деформируемым образцом и аналогичным ему недеформируемым, играющим -роль катода в такой модели коррозионной пары, работа которой активируется деформацией. Для регистрации использовали самописец типа Н-373, который благодаря фотоэлектрическому усилителю постоянного тока отвечает -требованиям микроамперметра с нулевым сопротивлением. В опытах с разомкнутой цепью общий электродный потенциал деформируемого образца измеряли относительно 2-н. ртутно-сульфатного электрода сравнения. Регистрация выполнялась также самописцем Н-373, работавшим в режиме милливольтметра с высоким входным сопротивлением.

Растяжение образца на разрывной машине в электрохимической ячейке выполняли с постоянной скоростью 34%/мин. При этом длина рабочей части, соприкасающейся с электролитом, оставалась неизменной и равной 10 мм. Скорость анодного растворения определяли путем непрерывной регистрации силы тока между деформируемым образцом и аналогичным ему недеформируемым, играющим роль катода в такой модели коррозионной пары, работа которой активировалась деформацией. Для регистрации использовали самописец типа Н-373, который благодаря фотоэлектрическому усилителю постоянного тока, соответствовал микроамперметру с нулевым сопротивлением. В опытах с разомкнутой цепью общий электродный потенциал деформируемого образца измеряли относительно 2 н. ртутно-сульфатного электрода сравнения. Регистрацию выполняли также самописцем Н-373, работавшим в режиме милливольтметра с высоким входным co-f противлением.

Достоверных сведений о механизме поглощения СО из атмосферы нет, хотя отдельные возможные приемники этого газа исследовались. Активные механизмы стока СО, безусловно, существуют, потому что фоновая концентрация СО, судя по всему, оставалась неизменной в течение того же периода времени, когда возрастал уровень выбросов в атмосферу двуокиси углерода СО2. Окись углерода химически инертна при концентрациях, обычно существующих в атмосфере, и фотохимические реакции с участием СО происходят довольно редко — окись углерода почти полностью прозрачна для солнечных лучей; правда, она может превращаться в двуокись углерода при соударении ее молекул о атомарным кислородом, но такие столкновения бывают редко. Кроме того, в нижних слоях атмосферы химические реакции с участием СО протекают крайне медленно; например, реакции

Водород. Влияние водорода (0,03; 0,06 и 0,085 ат.%) на свободную поверхностную энергию а карбонильного железа (содержание кислорода — 0,002%, серы —0,0018%) исследовали в работе [4]. При замене гелия водородом, независимо от давления последнего, а железа оставалась неизменной. Таким образом, водород не влияет на о жидкого железа. Такой же вывод сделан в работах 15, 38, 98].