Оставаться неизменным

Коэффициент теплопроводности стали Я = 32 Вт/(м-°С) и температуропроводности а = 7-10~6 м2/с; коэффициент теплоотдачи с поверхности балки в процессе охлаждения оставался постоянным и равным 170 Вт/(м2-°С).

2-13. Стальная пластина толщиной 26 = 400 мм нагревается в пе-чи, имеющей постоянную температуру <Ж = 800°С. Температура пла-стины в момент помещения се в печь была всюду одинаковой и равной ^о = 30° С. Коэффициент теплоотдачи к поверхности пластины в процессе нагрева оставался постоянным и равным а = 200 Вт/(м2Х Х°С). Два других размера пластины велики по сравнению с тол-

2-14. Стальной цилиндр диаметром rf=500 мм охлаждается в среде, имеющей постоянную температуру /ж=15°С. В начальный момент времени температура цилиндра была всюду одинакова: t0— = 450° С. Коэффициент теплоотдачи во всех точках поверхности цилиндра в процессе охлаждения оставался постоянным и равным 160 Вт/(м2-°С).

2-15. Стальная болванка в форме прямоугольного бруска с размерами сторон 480X360X280 мм нагревается в печи с постоянной температурой t,K~-= = 800° С. Все точки болванки перед па-чалом нагрева имели одинаковую температуру ^о = 20° С. Коэффициент теплоотдачи к поверхности всех граней бруска в процессе нагрева оставался постоянным и равным 200 Вт/(м2-°С).

2-16. Стальная цилиндрическая болванка диаметром d = 620 мм и длиной / = 700 мм охлаждается в среде с постоянной температурой ^К = 20°С. Температура болванки до начала охлаждения была #о = 6000 С. Коэффициент теплоотдачи с поверхности болванки в процессе охлаждения оставался постоянным и равным 160 Вт/(м2-°С).

В уравнении (4.38) 7" = А/и; эта величина называется постоянной времени машинного агрегата. Графически она изображена на рис. 4.14 отрезком ah. Физический смысл ее состоит в следующем. Если бы в процессе разгона суммарный момент Mv не уменьшался, а оставался постоянным, равным MvH,.,4, то движение было равно-

Другой путь состоит в том, что по мере увеличения энергии сгустка частиц увеличивают напряженность магнитного поля Я, в котором движутся частицы, таким образом, чтобы период обращения т, определяемый выражением (8.24), оставался-постоянным. Тогда к ускоряющим промежуткам нужно, так же как и в циклотроне, подводить переменное напряжение того же постоянного периода т. Такие ускорители называют синхротронами. В этих системах с переменной частотой ускоряющего напряжения или переменной напряженностью магнитного поля синхронизм, т. е. равенство

Вместе с тем возникает и сила F давления со стороны оси на руку (рис. 243), направленная в противоположную сторону. Эта сила Г создает момент, вызывающий вращение человека со скамьей вокруг вертикальной оси. Определив для различных случаев направление этих сил, можно убедиться, что всегда возникает вращение в таком направлении, чтобы общий момент импульса системы оставался постоянным.

В уравнении (4.38) Т = /v/fi; эта величина называется постоянной времени машинного агрегата. Графически она изображена на рис. 4.14 отрезком ab. Физический смысл ее состоит в следующем. Если бы в процессе разгона суммарный момент М^ не уменьшался, а оставался постоянным, равным М^нач, то движение было равно-

два наиболее приемлемых способа мо-. дуляции лучистого потока во времени: 1) обтюрация стационарного потока с помощью колеблющегося или вращающегося затвора перед входным окном; • 2) медленное перемещение камеры, чтобы сигнал, получаемый любым элементом мишени, не оставался постоянным.

При фрактографическом исследовании изломов образцов было установлено, что образец, который испытывали по трапецеидальной форме цикла нагружения с ориентацией трещины ОХ, разрушился подобно разрушению диска в эксплуатации. Трещина туннелировала в магистральном направлении, продвигаясь по границам фаз материала и оставляя некоторый период времени на разрушение перемычки между туннелями (рис. 9.38). Последующее разрушение перемычек шло по вязкому механизму с формированием в изломе усталостных бороздок, перпендикулярных магистральному направлению роста трещины. Шаг этих бороздок по длине трещины практически не менялся и в пределах каждой перемычки составлял 0,5— 1,5 мкм. Это указывает, что напряженность перемычек при их разрушении не зависит от длины трещины в магистральном направлении, а определяется у каждой перемычки размерами разделяемых ею туннелей. При этом интервал изменения напряженности перемычек по длине трещины в магистральном направлении оставался постоянным. Усталостные бороздки в магистральном на-

Таким образом, действительно, для удержания оси вращения в неизменном направлении к ней необходимо в данном случае приложить момент М некоторых внешних сил F (они показаны на рис. 5.19). Однако нетрудно видеть, что если '&=л/2, то вектор L совпадает по направлению с вектором со, и в этом случае М=0, т. е. направление оси вращения будет оставаться неизменным без внешнего воздействия.

Процесс отражения от негр можно также рассмотреть с точки зрения сохранения магнитного момента. Поскольку pm=mv\/(2B), сохранение магнитного момента при движении в сторону увеличивающихся значений В магнитного поля означает, что при этом возрастает v%_. Но, с другой стороны, квадрат полной скорости и2 = = ь? -\-v\ также должен оставаться неизменным. Следовательно, при движении в сторону возрастающего магнитного поля величина v\ должна уменьшаться, т. е. частица затормаживается.

электрического поля, будет направлена в ту сторону, куда направлена VQI', при пролете конденсатора Vi будет возрастать, a vt по-прежнему оставаться неизменным. Поэтому частица при любом vol пролетит через конденсатор и скорость ее ъ^ после вылета будет направлена под углом

Если в отсутствие моментов внешних сил момент инерции системы изменяется, то происходит и соответствующее изменение угловой скорости, так как момент импульса /со остается неизменным; но если /со остается неизменным, то /со2 уже не может оставаться неизменным;

Для тел правильной формы эти оси инерции легко могут быть найдены. Например, для прямоугольного параллелепипеда осп могут быть е указаны просто по аналогии с на- Рис. 219. шей моделью из шести тел. Главными осями инерции прямоугольного параллелепипеда являются три взаимно перпендикулярные оси, проходящие через точку пересечения диагоналей параллелепипеда. Если тело приведено во вращение вокруг одной из главных осей и момент внешних сил относительно центра тяжести тела отсутствует, то направление оси вращения должно было бы оставаться неизменным в пространстве. Однако практически мы никогда не можем привести тело во вращение совершенно точно вокруг одной из главных осей; неизбежные случайные толчки немного нарушили бы это движение. Поэтому в реальных условиях можно наблюдать длительное вращение вокруг свободной оси только в том случае, когда небольшие отклонения от этого врашепия в дальнейшем не нарастают. Для этого силы, действующие на ось со стороны вращающихся частей тела, при небольшом нарушении движения должны снова возвращать тело к вращению вокруг главной оси, т. е. вращение вокруг главной оси должно быть устойчивым. Е] отсутствие внешних сил устойчивыми являются только главные оси, соответствующие наибольшему и наименьшему моментам инерции тела; ось, соответствующая среднему моменту инерции, является неустойчивой.

LJ Tj правление оси не будет оставаться неизменным, — падая, ко-

Простейшим примером такой замкнутой колебательной системы может служить пара одинаковых шаров, связанных между собой пружиной. Если мы, например, положим эти шары на гладкое стекло, сблизим их так, чтобы соединяющая их пружина сжалась, а затем сразу освободим их, то шары будут совершать колебания —сближаться и удаляться друг от друга. Так как шары представляют собой замкнутую систему 1), то общий импульс системы при колебаниях должен оставаться неизменным. А так как шары в начальный момент покоились, то дальше они должны двигаться так, чтобы их общий импульс оставался равным нулю. Простейшее движение, которое удовлетворяет такому условию, — это движение шаров по прямой, соединяющей их центры тяжести, со скоростями, равными по величине и противоположными по направлению. При этом центр тяжести системы будет покоиться в неподвижной точке, лежащей на одинаковом расстоянии от центров обоих шаров.

Очень долгое время наука рассматривала теплоту как невесомую жидкость (теплород), переходящую от тела к телу, в результате чего, как полагали, и происходило изменение теплового состояния тела. Общее же количество теплоты при этом должно было оставаться неизменным.

Из' сказанного следует, что деформация поверхности тела будет оказывать существенное влияние на температурное поле только в точках, близких к поверхности, а в удаленных от поверхности точках характер температурного поля будет оставаться неизменным.

Физический смысл гиперболического уравнения (3.19) сводится к тому, что величина L соответствует среднему расстоянию, в результате прохождения которого дислокациями происходит удвоение плотности дислокаций. Так как при одиночном скольжении (случай, изучаемый в [66]) средняя длина пробега винтовых дислокаций остается постоянной, суммарный коэффициент также должен оставаться неизменным. Это означает, что

Конструктивная нормализация деталей и узлов машин как важнейший' метод конструктивной преемственности развилась главным образом под влиянием требований технологии машиностроения и явилась решающей предпосылкой для применения методов крупносерийного производства к меньшим масштабам выпуска, в то время как при индивидуализированном конструировании машин характер и методы производства в индивидуальном и мелкосерийном машиностроении целиком зависели от масштабов выпуска. По мере увеличения количества конструктивных нормалей — унифицированных деталей и узлов для различных типов и типо-разме-ров индивидуализированных конструкций, которые и предопределяли собой индивидуальный характер производства на предприятиях, технико-экономический профиль таких предприятий начал меняться. Увеличение серийности унифицированных деталей сделало экономически целесообразным применение более производительных методов обработки и вытеснивших методы, свойственные индивидуальному изготовлению машин: разметку, пригонку и т. п., несмотря на то, что объем выпуска самих машин мог оставаться неизменным.