Отрицательных относительных

Тиратрон с зкранирующей сеткой — тиратрон, имеющий анод, катод и две сетки, одна из которых — экранирующая — расположена между анодом и управляющей сеткой, а также между управляющей сеткой и катодом; положительный потенциал экранирующей сетки сдвигает пусковую характеристику в область больших по абсолютной величине отрицательных сеточных напряжений, а отрицательный потенциал — в область меньших по абсолютной величине отрицательных напряжений [3].

Тиратрон с экранирующей сеткой •— тиратрон, имеющий аиод, катод и две сетки, одна из которых — экранирующая — расположена между анодом и управляющей сеткой, а также между управляющей сеткой и катодом; положительный потенциал экранирующей сетки сдвигает пусковую характеристику в область больших по абсолютной величине отрицательных сеточных напряжений, а отрицательный потенциал — в область меньших по абсолютной величине отрицательных напряжений [3].

В соответствии с изложенной схемой величина максимальных разрушающих напряжений определяется по откорректированной разности максимальной и минимальной скоростей свободной поверхности следующими соотношениями: а) для случая упругого поведения материала в области отрицательных напряжений сгр = „pofloAf; б) для случая упругого нагружения от-кольным импульсом и пластической разгрузки в области отрицательных напряжений ар= т~г-----1—pofloAf. В случае упруго-пластического поведения материала как в области отрицательных давлений при разгрузке, так и при нагрузке откольным импульсом необходимо построение по рис. 107, в.

нагружение в двух взаимно перпендикулярных направлениях при произвольном соотношении главных напряжений; сложность при создании отрицательных напряжений, поскольку при этом может теряться устойчивость образца; неоднородность напряженного состояния в рабочей зоне вблизи начала ветвей креста. Так, например, в образцах, показанных на рис. 5, на удалении 40 мм от центра эта неоднородность становится весьма заметной и превышает величину погрешности измерений. Для уменьшения такой неоднородности и сглаживания влияния на напряженное состояние рабочей зоны неточностей изготовления образцов делаются прорези (см. рис. 5). С помощью таких моделей, изготовленных из различных материалов, были исследованы зависимости между интенсивностями напряжений и деформаций при различных степенях деформирования материала, а также закономерности деформирования материала в зонах концентрации напряжений.

На рис. 104, а показана схема моделирования дифференциальных уравнений движения машинного агрегата, схематизированного в виде двухмассовой системы с двигателем. Для воспроизведения характеристики соединения с зазором используется блок «зона нечувствительности» согласно рис. 104, а, который настраивается в зависимости от величины зазора. Зона нечувствительности располагается в рассматриваемом случае в области отрицательных напряжений. Блок, составленный из решающих усилителей 7—9, осуществляет дифференцирование обобщенной координаты.

Усилие в центрирующей цапфе при этом должно быть таким, чтобы в сечении кольцевой опоры не воз-никало отрицательных напряжений (т. е. разгрузки)

ьсли до момента времени / напряжение (aL) находилось в упругой области (1—2 на рис. 5.1), то (aF),-=(aL);, а если в момент времени / напряжение (CTL), находится в упругопласти-ческой области и приобретает в этот момент наибольшее абсолютное значение среди всех предшествующих положительных и отрицательных напряжений (aL), то (aF); определяют по формуле

Если интенсивности напряжений 0И условно присвоить знак компонента а,,, а интенсивности ря — знак рф, то процесс деформирования точки на ободе можно изобразить диаграммой в координатах аи -—/?и (рис. 10.5, цифры —номера циклов). Участок отрицательных напряжений сги соответствует быстрому пластическому деформированию (нестационарный этап цикла, значительные тепловые напряжения), а участок положительных напряжений сги — вязкому деформированию с обратным знаком (стационарный этап). Заметим, что вязкое деформирование в каждом цикле начинается с неустановившегося участка, характеризующегося повышенной скоростью ползучести (на рис. 10.6, где показано изменение необратимой деформации на наружном радиусе диска, — сплошная линия).

отколе должен включать интервал времени, в течение которого в материале существуют импульсные растягивающие напряжения. Начиная с упомянутых работ большинство исследование-откольных явлений связано с выяснением временных зависимостей оотк. Эта зависимость выражалась через градиент давления в области действия отрицательных напряжений da^/dt, скорость деформирования

Тиратрон с экранирующей сеткой — тиратрон, имеющий анод, катод и две сетки, одна из которых — экранирующая — расположена между анодом и управляющей сеткой, а также между управляющей сеткой и катодом; положительный потенциал экранирующей сетки сдвигает пусковую характеристику в область больших по абсолютной величине отрицательных сеточных напряжений, а отрицательный потенциал—в область меньших по абсолютной величине отрицательных напряжений [3].

двух давлений при одном и том же значении массовой скорости [173]. Как видно из рисунка, качественно кривые не отличаются от приведенных на рис. 1.8. Однако легко заметить, что при одних и тех же х объемные паросодержания <р и (3 при более высоких давлениях ниже. Влияние теплового потока более заметно при отрицательных относительных энтальпиях.

При течении потока в обогреваемых трубах кривые, отражающие изменение <р в области отрицательных относительных энтальпий, проходят через две характерные точки. Одна из них (точ-

Иная картина влияния пористой структуры наблюдается при pffi?=1000 кг/(м2-с) (рис. 12.7, б). При малых расходах парожид-костлой смеси в области отрицательных относительных энтальпий и в некотором диапазоне положительных значений паросодержания плотность критического теплового потока существенно меньше, чем на гладкой трубе. В зоне х<0 плотность критического теплового потока уменьшается с ростом паросодержания, а при x>Q наблюдается область изменения х, в которой qKf практически авгомодель-яа относительно х. Наличие горизонтального участка на кривой ^Kp=f(x) свидетельствует о том, что кризис в этих условиях носит вероятностный характер.

В области отрицательных относительных скоростей U < О при достаточно малых значениях глубины модуляции Ъ выполнялось приближенное равенство а да 2V"1 u (v да 2и>), полученное в работе [4]. Для &=0,2 это равенство еще сохраняло свою силу. Для сравнительно больших значений b резонанс оказывался достаточно выраженным. Наглядной иллюстрацией отмеченного является рис. 4, полученный при параметрах у=0; и=0,4; 6=0,5. Как видно из рисунка, при этой глубине модуляции замечаются несколько областей захватывания, из которых очень сильно выражена область субгармонических колебаний второго порядка.

На рис. 7, а представлена осциллограмма, записанная при у=0, v=2, Af0=2,5 и 7V=1,14; она соответствует режиму субгармонического захватывания второго порядка и области положительных относительных скоростей f/^>0. Осциллограмма, показанная на рис. 7, б, записана при тех же параметрах, однако в данном случае М0=2, что соответствует области отрицательных относительных скоростей (U <^ 0).

Колебания в области гармонического захватывания представлены осциллограммой, показанной на рис. 8, в и записанной при параметрах у=0, v=l, ЛП=1,14 и М0=2. Режим соответствует области отрицательных относительных скоростей U < 0. При^этих же параметрах, однако для v=0,9, получена осциллограмма, которая подобна осциллограмме на рис. 8, б и соответ-

Осциллограммы, представленные на рис. 1, ж—к, соответствуют области отрицательных относительных скоростей U <^ О и записаны при и=0,8 и 7=0,2. Как видно, в области U < 0 график колебательной скорости х- является негармоническим.

При достаточно малых значениях амплитуды периодического воздействия А в области отрицательных относительных скоростей U < 0 и области захватывания выполняется приближенное равенство а т& u/v. G уменьшением величины и степень нарушения этого равенства увеличивается. Была получена зависимость x=f (v), записанная при Х=0,2, у=0, м=0,5. При этом значении амплитуды периодического воздействия резонанс оказывается настолько мощным, что пробивает ограничение, выраженное приближенным соотношением а да и/v; это соотношение перестает выполняться. В окрестностях зоны гармонического захватывания возникают сильно выраженные почти периодические режимы колебаний, вырождающиеся из гармонических колебаний.

После завершения записей в плоскости (х, v) были получены зависимости в плоскости (х, Q) для различных значений A, v и у. Одна из этих зависимостей приведена на рис. 4; она получена при v=l и у=0. Рисунок довольно хорошо иллюстрирует применимость приближенного линейного равенства а яз u/v в области отрицательных относительных скоростей U < 0 и при малых значениях амплитуды периодического воздействия. В отличие от свободной автоколебательной системы [5] при значениях скорости и, больших, чем критическое, в системе существуют устойчивые колебательные режимы, амплитуда которых по мере увеличения Q убывает.

В области отрицательных относительных скоростей U < О при достаточно малых значениях глубины модуляции Ъ выполнялось приближенное равенство а да 2V"1 u (v да 2и>), полученное в работе [4]. Для &=0,2 это равенство еще сохраняло свою силу. Для сравнительно больших значений b резонанс оказывался достаточно выраженным. Наглядной иллюстрацией отмеченного является рис. 4, полученный при параметрах у=0; и=0,4; 6=0,5. Как видно из рисунка, при этой глубине модуляции замечаются несколько областей захватывания, из которых очень сильно выражена область субгармонических колебаний второго порядка.

На рис. 7, а представлена осциллограмма, записанная при у=0, v=2, Af0=2,5 и 7V=1,14; она соответствует режиму субгармонического захватывания второго порядка и области положительных относительных скоростей f/^>0. Осциллограмма, показанная на рис. 7, б, записана при тех же параметрах, однако в данном случае М0=2, что соответствует области отрицательных относительных скоростей (U <^ 0).