Отрицательном направлении

полностью определяет характер разбиения фазового цилиндра 9 , 8 на траектории. Используя соотношение (2.17), нетрудно получить фазовую траекторию для любого заданного значения h. Для этого нужно построить график функции (2.18) и затем, задавая значения 6, последовательно извлекать квадратные корни из выражения 2[/(б) + Л1, откладывая получаемые величины на фазовом цилиндре от оси б в положительном и отрицательном направлениях оси 6. Примеры такого построения приведены на рис. 2.11. Экстремальные значения на графике функции /(6) соответствуют состояниям равновесия уравнения (2.15), т. е. особым точкам на фазовом цилиндре 6,8. Из выражения (2.18) функции / (6) следует, что в зависимости от значений физических параметров а, р1 могут существовать или две, или четыре особые точки. Бифуркационное соотношение параметров а, р, разделяющее эти случаи, находится из условия слияния двух особых точек, что осуществляется при одновременном выполнении двух соотношений: /' (9) = = 0 и /" (б) = 0 или, согласно (2.18),

• припуски на обработку (только при обработке карманов) -толщина материала, которая остается в положительном и отрицательном направлениях по осям X и Z для циклов черновой и чистовой обработки;

Если принять распределение полной интенсивности / в положительном и отрицательном 'направлениях оси к изотропным для каждого сечения слоя, то коэффициенты т+ и т_ будут равны (m+ = m_=m=2). В этом случае уравнения (13-26) и (13-27) приобретают более простой вид:

Е+(х, г) и Е_(х, г)— поверхностные плотности падающего излучения в точке х, г в положительном (-)-) и отрицательном (—) направлениях оси х;

Таким образом, течению вокруг решетки соответствует обтекание преобразованного профиля потоком от вихреисточника и вихре-стока, расположенных в точках, соответствующих бесконечностям перед и за решеткой. Все линии тока выходят из вихреисточника и входят в вихресток, асимптотически совпадая с соответствующими логарифмическими спиралями. Перемещению на период далеко перед или за решеткой отвечает обход вихреисточника в положительном, а вихрестока в отрицательном направлениях по полным окружностям, расположенным на одном листе плоскости С.

При а > р (табл. 1) возможны ускоренные движения частицы. Все регулярные режимы имеют период переключений» сошадающий с периодом колебаний по-верхносш Т и, если исключить тривиальный случай абсолютного покоя, могут быть всего четырех видов (с двумя подвидами А и Б, отвечающими режимам 3 и 4). В режимах 1, 3 и 4 имеются осгаиовки частицы конечной продолжительности, а режим 2 характеризуется попеременным скольжением частицы вперед и назад с мгновенными остановками. В режимах 4А и 4Б частица скользит только в одном направлении, в то время как при прочих режимах имеются этапы скольжения как в положительном, гак и в отрицательном направлениях.

Сплошная жирная кривая на номограммах является линией буксования частицы (v = 0), разделяющей области вибротранспортирования частицы в положительном и отрицательном направлениях Режимам без подбрасывания соответствуют части номограмм, для которых w^l. Примеры определения скорости с использованием приведенных графиков и номограмм см. ниже.

т. е. допустим, что сопротивления движению в положительном и отрицательном направлениях, вообще говоря, неодинаковы (рис. 1, а).

что остановки тела конечной продолжительности отсутствуют, так что 6 + + В_ = 2л). Поскольку г) —ограниченная периодическая функция int, принимающая как положительные, так и отрицательные значения, то существуют такие значения V = V* > О и V -= У* < 0, что W (V) = F+прн V ^ V$ и W (V) = — Г. при V < — V*. Если сопротивления движению в положительном и отрицательном направлениях неодинаковы (см. рис. 1), то величина б + возрастает, а величина 6 ..убывает при увеличении V (при более сложной зависимости if от со^ это может быть и не так). Поэтому в указанном случае согласно (23) W (V) есть неубывающая функция V вида

2. Неодинаковостью силы сопротивления при движении тела в положительном и отрицательном направлениях. Пусть F+ =f= F_, сила Т отсутствует и закон вибрационного воздействия симметричен, т. е. справедливо равенство (26). Тогда при

Cathodic polarization — Катодная поляризация. Изменение электродного потенциала в положительном (отрицательном) направлениях благодаря течению электрического тока. См. также Polarization — Поляризацию.

Изучение диапазона растягивающих напряжений, при котором наблюдается максимальная механохимическая активность металла в карбонат-бикарбонатной среде, проводилось с помощью однопо-лярной поляризации. В результате исследований было выяснено, что до напряжений ниже предела текучести значение электродного потенциала стали не изменялось (рис. 25). При превышении предела текучести отмечалось разблагороживание электродного потенциала, являющегося функцией термодинамического состояния системы, что, соответственно, свидетельствовало об активации коррозионных процессов, по-видимому, вследствие повреждения защитной пассивирующей пленки и взаимодействия коррозионной среды с ювенильной поверхностью металла. Максимальное смещение потенциала в отрицательном направлении составляло 150 мВ. При этом постоянное повреждение защитной пленки, происходящее в результате растяжения образца, нивелирует ингибирующее действие карбонат-бикарбонатной среды.

Увеличение толщины пленки, не сопровождающееся зарастанием пор, приводит к уменьшению поверхности катодных участков в результате увеличения поверхности инертных участков (участков /// на рис. 203), что должно сопровождаться увеличением катодной поляризуемости с соответствующим сдвигом потенциала в отрицательном направлении и уменьшением коррозион-

активации Уакт (при обратном ходе анодной поляризации от положительных значений в отрицательном направлении при этом потенциале происходит активирование металла). Фладе-потен-циал зависит от рН среды; для железа эта зависимость описывается уравнением

При дальнейшем повышении плотности тока потенциал смещается в отрицательном направлении сначала постепенно, а затем ход изменения потенциала катода приобретает крутой характер (участок Б). Резкое смещение потенциала соответствует такому положению, когда весь кислород, который может поступать вследствие диффузии к поверхности катода, используется. В прикатодиом слое резко меняется концентрация кислорода, т. е. имеет место концентрационная поляризация. Поэтому небольшое увеличение плотности тока приводит к значительному увеличению количества электронов на катоде, а следовательно, к увеличению плотности зарядов в отрицательной обкладке двойного слоя, т. е. приводит к резкому смещению потенциала в отрицательную сторону.

В графах 5, 6, 7 — соответственно координаты и приращения координат опорных точек в поперечном направлении X. Расстояния X откладывают от оси шпинделя. Поскольку точки удалены от оси в отрицательном направлении X, эти расстояния (координаты) отрицательны (для центровых станков согласно рис. 15.19 данные координат положительны).

равномерной коррозии (<0,0025 мм/год). Питтинг или заметная потеря массы не отмечались при испытаниях титана в различных почвах в течение восьми лет [16]. Стойкость к питтингу объясняется очень высоким положительным значением потенциала питтингообразования, которое в разбавленных растворах хлоридов при комнатной температуре составляет 12—14 В [17, 18]. При высокой концентрации ионов С1~ и повышенной температуре потенциал питтингообразования сильно сдвигается в отрицательном направлении (рис. 24.2), и в горячих концентрированных растворах хлорида кальция и других сходных средах наблюдается питтинговая коррозия [19]. Легирование титана 1 % молибдена эффективно сдвигает потенциал питтингообразования в область более положительных значений при температурах выше 125 °С; это повышает .стойкость металла к питтингу при указанных температурах.

Так как сила Рл в любом положении механизма действует влево (рис. 4.6), т.е. в отрицательном направлении, то согласно правилам векторной алгебры проекции F.,., следует присвоить знак минус (рис. 4.8, в). Проекция iv.> аналога скорости определяется по уравнению

Знак минус означает, что в данном случае частица 2 движется в отрицательном направлении оси х' /('-системы отсчета.

Теперь проанализируем эти явления в системе координат, связанной с движущейся линейкой (случай L>2o). В той системе координат источники света и фотопластинка движутся в отрицательном направлении со скоростью — v. В силу сокращения расстояние Л С между источниками будет равно- 2а j/1 — и2/с2, т. е. они будут находиться на значительно меньшем расстоянии, чем длина L покоящейся линейки. Тем не менее импульсы света от источников А и С смогут миновать линейку и дать пятна на фотопластинке. Это обусловлено относительностью одновременности. Вспышки источников, одновременные в системе координат, в которой они покоятся, будут неодновременными в системе координат, в которой они движутся. Поэтому в системе координат, связанной с линейкой, вспышки от источников Л, В и С происходят неодновременно. В частности, в той ситуации, которая рассматривается, вспышка от источника С происходит раньше на время Д^ = = (2av/c2)/ /I —v2/c2. За это время

При выбранном начале подвижных координат внешняя нагрузка отсутствует как при е.>0, так и при е<0, т. е. Ф(е)=0, и прогибы определяются однородным решением. Решение (7.189) при неограниченном росте Е как в положительном, так и в отрицательном направлении от начала координат неограниченно растет, что физически неверно, поэтому неограниченно растущую часть решения следует отбросить, что приводит к следующим выражениям для прогибов слева и справа от начала координат:

Так как сила Рл в любом положении механизма действует влево (рис. 4.6), т.е. в отрицательном направлении, то согласно правилам векторной алгебры проекции F.u- следует присвоить знак минус (рис. 4.8, в). Проекция ичсх аналога скорости определяется по уравнению