Облучения необходимо

Рис. 4.4. Теплопроводность синтетического сапфира до и после облучения нейтронами [16]:

Увеличение параметра решетки окиси бериллия за счет облучения нейтронами изучалось Кларком с соавторами [45], Эльстоном и Лаббе [77 ], Шилдсом и др. [188 ], Хикманом и др. [103 ], а также Бэконом и Вильсоном [7], результаты их работ представлены в табл. 4.2. Видно, что увеличение параметра решетки по оси с больше, чем по' оси а для определенных потоков нейтронов. Например, для образца ВеО, облученного при 100° С интегральным потоком быстрых нейтронов 1,5-10" нейтрон/см2, отмечено удлинение на 0,018% по оси а и на 0,055 % — по оси с. Это анизотропное расширение не соответствует почти изотропному термическому расширению ВеО [45].

Рис. 4.11. Влияние облучения нейтронами на теплопроводность ВеО [33]:

Уэстрам [216] обнаружил небольшие изменения теплоемкости аморфной Si02 и кварца в результате облучения. Эти изменения измерены также Майером и Джиганом [145]. Изменение магнитной восприимчивости кварца вследствие облучения нейтронами обнаружено Мак-Клелландом иДонажю [146]. Стевенси др. [195] измеряли магнитную восприимчивость облученного нейтронами кварца в зависимости от времени облучения. Изменение диамагнитной восприимчивости при разных дозах облучения в зависимости от температуры показано на рис. 4.23. Максимум плотности магнитных центров получается при одном и том же потоке быстрых нейтронов (3-Ю19 нейтрон /см2), которым ускоряется расширение решетки, в результате чего происходит размытие рентгеновских линий. Отсюда делается вывод, что нарушение кристаллической структуры облученного кварца связано с исчезновением парамагнитных центров при высоких дозах облучения и разрывом ковалентных связей, которые большей частью определяют расширение кристаллической решетки и потерю кристаллических свойств. Наблюдалось также, что парамагнитные дефекты в кварце и плавленой Si02 может образовывать у-излучение [112].

После облучения нейтронами Отжиг 2,5 ч при 670° С Отжиг 1,0 ч при 2200° С Отжиг 0,5 ч при 2800° С

После облучения нейтронами Отжиг 17,0 ч при 500° С Отжиг 1,0 ч при 2200° С Отжиг 0,1 ч при 2250° С Отжиг 0,5 ч при 2800° С

После облучения нейтронами Отжиг 2,5 ч при 650° С Отжиг 1,0 ч при 2200° С Отжиг 0,1 ч при 2550° С Отжиг 0,5 ч при 2800° С По оси а

После облучения нейтронами

Рис. 4.48. Удельное электросопротивление графита до и после облучения нейтронами и после последующего отжига в зависимости от его начального удельного электросопротивления при комнатной температуре:

При изучении контрольных образцов было найдено, что модуль упругости портланд-цемента несколько уменьшился в результате облучения нейтронами [69]. Нагрузка, требовавшаяся для разрушения портланд-цемента, уменьшилась на 30% после облучения интегральным потоком тепловых нейтронов 1,3-1018 нейтрон /см2 [70]. Портланд-цемент терял в весе около 2% после облучения интегральным потоком 5-Ю18 нейтрон/см2, но при дальнейшем увеличении интегрального потока потери веса увеличивались незначительно [38]. Разрушающее напряже-

Термическая устойчивость асбеста также понижается в результате облучения нейтронами. Четыре разновидности асбеста облучались при 100° С интегральным потоком надтепловых нейтронов 4,3 • 1020 нейтрон/см2. В каждом случае облучение понижало температуру обезвоживания и увеличивало степень выделения воды в интервале 300—800° С. Также отмечалось, что асбест после облучения становится более гигроскопичным,, чем до облучения [31].

Следует ожидать различия в переходных токах через переход коллектор — база для транзисторов при измерении по схеме с отключенным эмиттером, как это делалось в описанных исследованиях, и в схеме с заземленным эмиттером. Это значит, что ток между базой и коллектором при определенных условиях может содержать вклад переходных процессов, как это имело бы место в случае заземленного эмиттера. Поэтому при описании избыточных токов утечки, вызванных в устройстве ионизирующим излучением, крайне важно указывать способ измерения. Кроме того, для правильной оценки электрических свойств данного транзистора в условиях облучения необходимо иметь более точные данные об отдельных частях перехода.

В более поздней работе были определены полные обратные характеристики диодов Зенера в течение импульса реактора «Годива» [43]. Чтобы наблюдать излом на пробойной части характеристики диода Зенера во время облучения, необходимо получить несколько вольт-амперных характеристик в течение одного импульса. Испытывали диоды Зенера типа 1N1313A и 651G4. В течение импульса мощностью порядка 109 эрг /(г -сек) оба диода не показали никаких изменений изгиба обратных характеристик. Однако было установлено, что минимальное напряжение диода не возвращалось к нулю и изменялось в соответствии с формой импульса. Этот подъем минимального напряжения был объяснен влиянием кабеля.

воздействия заданной формы можно применять линзовый способ, основанный на применении для фокусирования различных оптических линзовых систем: сферических, цилиндрических, аксиконных. При фокусировании лазерного излучения сферической оптикой луч ОКГ в сечении представляет собой круг, если используется активный элемент круглого сечения. При упрочнении поверхности для полного облучения необходимо частично накладывать пятна лазерного воздействия друг на друга, поэтому часть энергии излучения используется непроизводительно. Неизбежны также потери энергии излучения, если обрабатываемая поверхность имеет прямоугольную (квадратную) форму, причем площадь ее меньше площади сечения лазерного луча в плоскости обработки.

Действие облучения на материалы, как правило, приводит тс значительным изменениям свойств этих материалов, к 'изменениям физических и химических процессов, происходящих в веществе, а также к новым качественным состояниям вещества. Изменения эти связаны не только с дозой облучения, но и с целым рядом ускоряющих или замедляющих факторов. Следовательно, чтобы характеризовать условия облучения, необходимо кратко рассмотреть общие вопросы, связанные с воздействием излучения на твердые тела. Взаимодействие излучения с твердыми телами приводит к структурным нарушениям кристаллической решетки, в результате физико-механические свойства вещества изменяются. В зависимости от энергии и типа излучения в материалах наблюдаются следующие явления: иони-

ярко выраженной способностью к радиационному росту. Для него характерен значительный эффект ускорения ползучести при облучении в реакторе. Поэтому для обеспечения продолжительной и надежной работы конструкционного графита под воздействием температуры, нагрузок и нейтронного облучения необходимо знать скорость ползучести, в том числе радиационную.

При выборе режима облучения необходимо учитывать возможные изменения свойств твердых сплавов. Данные, полученные автором в Институте машиноведения АН СССР еще в 1953 г., позволяют считать, что длительное облучение быстрыми нейтронами изменяет структуру, а, следовательно, и физико-механические свойства твердых сплавов (табл. 1).

Например, при расчете схемы радиоактивного реле для устойчивой регистрации прерывистого облучения необходимо, чтобы при данной средней интенсивности излучения за определенное время, то есть после прохождения /с импульса, напряжение на интегрирующей емкости достигло значения порога срабатывания электронного реле с учетом статистического характера регистрируемого процесса.

Согласно зависимости распухания материалов от плотности дислокаций (см. рис. 77) для предсказания влияния холодной обработки на распухание металлов и сплавов при заданных условиях облучения необходимо знать: дислокационную структуру отожженных образцов; дислокационную структуру холоднообработан-ных образцов; изменение дислокационной структуры отожженных и холоднообработанных образцов в процессе облучения.

влияние облучения на материалы незначительно. В табл. 93 и 94 приведены пороговые значения флюенсов для быстрых, тепловых и надтепловых4 нейтронов. Выше пороговых значений флюенса нейтронов эффект облучения необходимо учитывать при выборе материалов, расчете механической и конструкционной прочности, коррозионной стойкости, расчете теплопередачи и совместимости материалов.

влияние облучения на материалы незначительно. В табл. 93 и 94 приведены пороговые значения флюенсов для быстрых, тепловых и надтепловых * нейтронов. Выше пороговых значений флюенса нейтронов эффект облучения необходимо учитывать при выборе материалов, расчете механической и конструкционной прочности, коррозионной стойкости, расчете теплопередачи и совместимости материалов.

Усовершенствованный ультра-фиолетметр типа УФМ-5 в отличие от рассмотренных выше приборов может быть использован не только для измерения облученности в бактерицидной и эритем-ной областях ультрафиолетовой радиации, но и для измерени ( дозы облучения. Измерение дозы облучения необходимо для дозирования радиации, оказывающей бактерицидное или эритемное действие.