Обозначены производные

причем индексом 7 обозначены параметры, относящиеся к ведущему звену, а индексом 2 — к ведомому. Обратим внимание на то, что в первой из изображенных передач направление вращения ведущего и ведомого звеньев совпадают, а во второй — изменяется на противоположное.

где через П обозначены параметры РП: П = (Sn; Vs; S4; "li\ УЪ)-

Рис. 9-16. Зависимость относительной скорости разрушения стеклопластика от безразмерного времени (индексом q обозначены параметры квазистационарного разрушения кварцевого стекла в тех же условиях).

где индексом со обозначены параметры набегающего потока; а10а — скоростной

где индексом оо обозначены параметры набегающего потока; q^ — скоростной иапор;

В последних двух формулах индексом «1» обозначены параметры потока в начальной точке процесса расширения, индексом «2» в конечной точке этого процесса и подстрочным индексом «к» — критические параметры потока. Формула (399) удобна для обработки экспериментальных результатов определения действительного расхода. На оси абсцисс графика откладывается отношение давлений процесса расширения —, а по оси ординат —

где индексом 1 обозначены параметры фактического, а индексом 0 — оптимального режима. Очевидно, что приращения к. п. д. получаются отрицательными, т. е. при отклонении от оптимального режима к. п. д. снижается.

Здесь в отличие от предыдущего (см. гл. 4) приняты следующие обозначения: \h(k = r, Q, г) — цилиндрическая система координат; cij, Cih — составляющие вектора скорости; Fh — составляющие вектора силы взаимодействия фаз; Q — интенсивность теплообмена между фазами; х — скорость конденсации; Cf, Ct — коэффициенты сопротивления и теплоотдачи соответственно; ак — коэффициент конденсации; а( — коэффициент испарения; ет, е^ — как и ранее, внутренняя энергия, отнесенная к объему среды; р, р, Т — термодинамические параметры фаз (давление принято одинаковым для паровой и жидкой фаз); k — показатель изоэнтропного процесса; Ср — удельная изобарная теплоемкость жидкости; dK — > диаметр капли; индексом 1, как и ранее, обозначены параметры несущей, а индексом 2 — дискретной фазы.

2. Индексами 1 и 2 обозначены параметры соответственно шестерни и колеса.

где индексом «О» обозначены параметры при входе в трубку. Далее примем, что (гл. X)

да х = —— = 1. Знаком ' обозначены параметры, соответствующие любому коэффициенту расхода х > 1 при условии безударного входа в колесо

обозначены производные по времени. Никаких сил, направленных вдоль радиуса, нет. Следовательно, уравнение Ньютона для'радиального движения кольца массы т имеет вид

где штрихами обозначены производные по х.

1=1, ..., п + 2, ---, где штрихами обозначены производные по х.

,где. штрихами . обозначены производные.

(штрихами обозначены производные жесткости) и обозначив

где штрихами сверху обозначены производные по х.

при &=1. ...я. Мы получаем, таким образом, п уравнений для п неизвестных qt. В этих уравнениях т/ —погонная масса балки, EJ — жесткость балки на изгиб. Этот способ расчета целесообразен в том случае, если //(я), а также f"t (х) (штрихами обозначены производные по х) являются ортогональными функциями, так как в этом случае уравнение упрощается и мы получим

Штрихами в данном случае обозначены производные по переменной х. К уравнению (2.85) добавляется всего четыре граничных условия и два начальных. В некоторых случаях стержень бывает нагружен внешней непрерывно распределенной по всей длине нагрузкой q(x, t), значение которой меняется как по длине балки, так и во времени. Таким образом, вместо уравнения (Ь) получим

Здесь точками обозначены производные по времени t, а штрихами — по абсциссе s. Комплексный прогиб wt (s, t) на i-м участке гибкого вала подвесной части системы должен удовлетворять уравнению

где штрихами обозначены производные и (s, t) и v (s, t) no s. Введем комплексные функции

/-м участке (/ = 0, i)',Aj, . . ., DJ — произвольные постоянные; S (х), . . . . . ., V (х) — функции А. Н. Крылова. Штрихами обозначены производные Wj (x) по координате х.