Обозначим температуру

Обозначим сокращенно через Оа и Оь декартовы системы координат номеров а и Ь (рис. 8.13, а, б). Пусть известны проекции некоторого вектора w на оси ха, у а, га; их мы обозначим соответственно через w\a\ w^\ w^ . Требуется

S-j.....Sn. Длины звеньев обозначим соответственно через 1Ъ /2,

угловой скорости и углового ускорения направлены, очевидно, перпендикулярно к плоскости рисунка. Через av, mv и Рт обозначим соответственно ускорение, массу и силу инерции частицы Av

Диада первого вида (ВВВ) *. Эта диада содержит три вращательные пары. Все заданные силы, действующие на звено 2 диады (рис. 64, а), вместе с присоединенными к ним силами инерции этого звена можно привести к одной силе, приложенной в произвольно выбранной точке звена, и к одной паре. Указанную силу и момент указанной пары обозначим соответственно через Р2 и М2. Анало-

напряжения, направленные по нормали к площадке и по касательной к ней, обозначим соответственно аа и та. Для определения напряжений оа и та применяем метод сечений. Так как наклонная площадка рассекла элемент на две части, отбросим одну из них (например, верхнюю) и рассмотрим равновесие оставшейся (нижней) части (рис. 98, в).

Компоненты тензора инерции Jxx, Jxy и другие обозначим соответственно как /и, /12 и т. д., т. е. они имеют вид /ар, а формулы (32.36) переписываются следующим образом:

Равнодействующую нормальных внутренних сил, действующих на грань am, обозначим Nlt а действующих на грань с/г — JV2; переменные нормальные напряжения в этих гранях обозначим соответственно ох и а.г.

Обозначим сокращенно через 0„ и Оь декартовы системы координат номеров а и Ь (рис, 8.13, а, б). Пусть известны проекции некоторого вектора w не оси ха, уа, га; их мы обозначим соответственно через w\a\ w^, w^. Требуется определить величины tt>{fi), w\b\ w^ — нроекаии того же вектора на оси АЬ

Пользуясь формулой (I3.36), можно для любой кинематической цепи определить положение ее центра масс. Пусть, например, задана кинематическая цепь ABC ... FGK, состоящая из п звеньев (рис. 13.24). Центрами масс звеньев пусть будут точки Si, Ss, S3, ..., Sn. Длины звеньев обозначим соответственно через 1Ъ 12, 4, ..., /„, а расстояния центров масс Si, S2, Sa, ..., Sn от крайних левых осей шарниров при обходе цепи по часовой стрелке — через QI, #2> аз. •••> Ял- Требуется определить положение общего центра масс 5 рассматриваемой цепи.

Обозначим соответственно: Qx и Q2 — полные потоки энергии, исходящие от первой и второй поверхностей; С1 и С2 — их коэффициенты излучения; 7\ и Тг — температуры.

Совокупность последовательных значений напряжений за один период их изменения называют циклом напряжений (рис. 1.2). Минимальное и максимальное напряжения цикла обозначим соответственно через amin и атах. Их отношение называется коэффициентом асимметрии цикла:

Обозначим температуру жидкости на входе в трубу t(0) через ^о-При х=0 из последнего уравнения следует, что

Пусть температура потока на входе равна tfm. В процессе течения содержание пара увеличивается за счет испарения жидкости. Изменяется и температура парогазового потока; обозначим температуру на выходе через *"пг- В общем случае температура t"m может быть как больше, так и меньше t'-ш.

Пусть градуировку пирометра проводят без постороннего источника, по эталону, который имеет в общем случае степень черноты еа (в частности, это может быть модель абсолютно черного тела, еэ = 1, или сам контролируемый объект, еэ = е0). Обозначим температуру среды при градуировке Т'с, истинную температуру эталона Т. Сигнал с приемника, получаемый при градуировке, определим из (26) с учетом, что фои = фои = 0:

Обозначим температуру газа Тг и температуру воздуха Тв. Для цикла существенна температура Т, которая получается при смешении обоих потоков. Если х — содержание продуктов сгорания в основном потоке, а х — соответствующее значение при полном смешении основного газового потока с охлаждающим воздухом, то, очевидно, получим

Обозначим температуру и водяное число газа соответственно через t2 и Wa, а материала соответственно через tM и WK. Очевидно, WM — см • GM , где сы — теплоемкость материала (ккал/кГ • •°С), а См его расход (кГ/час).

•Обозначим температуру площадки F0 при z = О через Т0, а участка Fh = F0 (1 + Ь/т±) (1 + /i/r2) внешней поверхности термоизоляции при z = h- через Th. Тогда интегрирование (3.3) дает

Обозначим температуру воды после охладителя конденсата t0 K. Тогда расход пара на

Обозначим температуру тела 0, полную его теплоемкость С, наружную поверхность 5. Применяя закон сохранения энергии к потере тепла телом за элемент времени йт, получаем для 0 обыкновенное

Поэтому если мы обозначим температуру в какой-либо точке М тела буквой и (рис. 1), то и будет не только функцией времени т, но и функцией координат х, у, z точки М.

Данная задача решается в [Л. 4-11] по иному методу. Скорость движения в трубе Vf принимается постбянной и одинаковой В' сечении. Однако температура жидкости на границе соприкосновения со стенкой трубы [6 (R, х, т)= = Ф (х, т)] принимается отличной от температуры самой стенки трубы [Т (R, х, t) — ф(*, т)], где R — внутренний радиус трубы. Таким образом, на границе соприкосновения жидкости и стенки трубы имеет место скачок температуры. В то же время потоки тепла одинаковы. Эти допущения, хотя и несколько необычны, но позволяют решить задачу до конца. Обозначим температуру жидкости через б (х, г, т), а стенки трубы Т (х, г, т), где х — направление вдоль трубы, совпадающее с направлением течения жидкости.