Одинаковых скоростях

4) Определяем усилие, действующее на каждую из заклепок от момента (все заклепки находятся на одинаковых расстояниях от центра тяжести, поэтому приходящиеся на них усилия равны по модулю; направления этих усилий показаны на рис. 3.9,6):

3. Поскольку оси сателлитов должны размещаться на одинаковых расстояниях друг от друга по окружности их вращения, то не при всяком числе р можно будет собрать такой механизм. После установки первого сателлита центральные колеса принимают строго определенное относительное положение. При установке следующих сателлитов их зубья могут оказаться не строго против впадин центрального колеса, и осуществить сборку механизма невозможно. Условие, при котором механизм может быть собран, называется условием сборки. Оно требует, чтобы сумма чисел зубьев za + гг была кратна числу сателлитов р. Для передач с однорядным расположением сателлитов условие сборки выражается уравнением

Пунктирными линиями изображены дуги окружностей с центром в точке О. Рассмотрим величины (Frdrj) и (p2-dr2) для отрезков путей, заключенных между пунктирными дугами окружностей. Как легко убедиться,, произведение F«dr = t= F dr cos 0 равно проекции F на dr или dr на F. Величины FI и FZ равны между собой на обоих отрезках путей, так как они расположены на одинаковых расстояниях от точки О; проекции dr cos 9 отрезков путей на соответствующие векторы F также равны, потому что расстояние между окружностями, измеренное по направлению Рь равно расстоянию, измеренному по направлению F2. Поэтому на рассматриваемых отрезках путей

Для тонкостенного цилиндра и тонкого кольца можно приближенно считать, что все их точки расположены на одинаковых расстояниях /-,• = /? от оси вращения. Тогда

Пример 2.32. Судовой горизонтальный трап сделан из четырех уложенных в ряд сосновых досок шириной Ь—150мм, толщиной /г=40 мм. Какая сосредоточенная нагрузка безопасна для трапа, если она приложена в середине, т. е. на одинаковых расстояниях от его опор. Длина трапа 3 м, допускаемое напряжение [0]=10н/жж2.

Для тонкостенного цилиндра и тонкого кольца можно приближенно считать, что все их точки расположены на одинаковых расстояниях PJ = г от оси вращения. Тогда относительно оси zz

Для системы материальных точек из законов Ньютона вытекает еще один закон: закон сохранения массы. Положим, что внутренние силы в системе таковы, что они удерживают все точки системы на одинаковых расстояниях друг от друга и эти расстояния достаточно малы, так что всю систему точек можно рассматривать тоже как материальную точку 1) (такую систему наглядно можно себе пред ставить как несколько шаров, соединенных друг с другом короткими жесткими стержнями). Ограничиваясь по-прежнему случаем v <; с, мы можем написать уравнения второго закона Ньютона для всех точек системы в таком виде:

Во всех точках, находящихся на одинаковых расстояниях от источника, фаза волны в каждый момент будет одна и та же. Всякая шаровая поверхность, центр которой совпадает с источником волны,

Отсюда вытекает способ нахождения поверхности равной фазы результирующей волны. Нужно найти точки, в которых ближайшие к ним элементарные источники создают элементарные волны одинаковой а,_ •. аг о, фазы. Эти точки лежат на волновой поверхности результирующей волны. Такое построение для случая круговой волны приведено на рис. 460. А1г Л2, ...—элементарные точечные источники на поверхности приходящей волны. Эти источники, колеблющиеся в одинаковой фазе (так как фаза приходящей волны во всех точках Аг, Аъ, ... одна и та же), создают элементарные круговые волны, которые изображены на рисунке дугами. При одинаковых расстояниях Alal, 'Ага^, ... фаза всех этих элементарных волн в точках аг, а^, ... в каждый момент будет одна и та же. Поэтому и фаза результирующей волны в точках аг, а2, ... будет одна и та же. Следовательно, поверхность, касающаяся всех поверхностей элементарных волн в точках alt aa> •••> и представляет собой волновую поверхность результирующей волны. Мы получили совершенно очевидный результат, что круговая волна и дальше распространяется в виде круговой. Но этот пример поясняет применение принципа Гюйгенса — Френеля для случаев, когда не приходится принимать во внимание «краев» волны. Как

Для этого необходимо одним из перечисленных выше способов задать створ СХ'г (рис. 3, а), который может проходить через начальную / и конечную п осевые точки одного из рельсов (например, правого) или на некотором расстоянии // и /„ от его оси. Для удобства и упрощения последующей обработки результатов измерений следует створ С/С? располагать на одинаковых расстояниях li •--• 1„ отточек 1 и «.Измеряют в точках 1,2,3,...,п расстояния //,/2, 1з,...,1„ от створа до оси правого рельса, а также

Трубопроводом с непрерывной раздачей называется такой трубопровод, в котором на некоторой длине L часть расхода Qn (путевой расход) равномерно потребляется в большом числе пунктов, расположенных на одинаковых расстояниях друг от друга (рис. Х-12).

Сравнение произвести при одинаковых скоростях, средних температурах жидкости и одинаковых температурных напорах.

Сравнение произвести при одинаковых скоростях и средних температурах жидкостей, равных соответственно w — 2 м/с и ?Ж = 70°С, и при температуре поверхности трубки ^0=90°С.

В передачах с параллельными и пересекающимися осями при одинаковых скоростях точек контакта обоих колес их = vz или «!#! = о 2 А> 2 передаточное отношение механизма от звена / к звену 2

Допустим, что в воздухе падают два одинаковых однородных шара, массы которых различны. При одинаковых скоростях сопротивление будет одинаковым; следовательно,

Температурная зависимость кинетики роста трещин не установлена, хотя такие измерения могут быть полезными при исследовании процессов в жидких металлах. В работе [160] установлена температурная зависимость охрупчивания металла твердым кадмием и получено значение кажущейся энергии активации 56,7 кДж/моль. В результате сделан вывод, что эта величина может служить доказательством того, что диффузия кадмия в твердом состоянии есть стадия, контролирующая скорость процесса. Однако зависимости v от К не были определены, поэтому сравнения не могут быть сделаны при одинаковых скоростях роста трещин.

Критическая температура или температурный интервал, в котором появляется хрупкость данного металла, является надёжным критерием для сравнительной оценки стали по сопротивляемости ударным нагрузкам. При этом сравнительные испытания разных марок стали должны производиться при одинаковых скоростях удара и одинаковых формах и размерах образцов. Однако, ударное испытание образцов при пониженных температурах не может полностью характеризовать поведение детали, так как её форма иная и способ на-гружения обычно не соответствует лабораторным условиям.

Повреждение конструкционных материалов происходит не только под действием коррозионных процессов, описанных выше. В движущемся жидком металле оно может быть результатом эрозионного воздействия среды. Эрозия приводит к появлению на поверхности твердого металла характерных каверн, которые покрывают или всю поверхность, или отдельные ее участки. Усиление эрозионного разрушения наблюдается с увеличением скорости потока, а при одинаковых скоростях оно больше в тех жидких металлах, которые обладают большей плотностью. В работе [218] сообщается, что при температуре 500—600°С в трубах из 5%-ной хромистой стали максимально допустимая скорость движения висмута около 3 м/сек, а натрия — 8 м/сек; литий можно перекачивать и при скоростях более 8 м/сек без заметного разрушения конструкционного материала. Эрозионное разрушение существенным образом зависит и от характера потока жидкометаллического теплоносителя: чем больше он турбулентен, тем сильнее эрозионные повреждения.

Характерно, что у обследованных топок эффективность горения мало зависела от параметров смешивания. Так, например, сопоставление представленных в табл. 3-2 параметров работы котла ПК-38 и «импортного» показывает, что при одинаковых скоростях воздуха (около 30 м/сек) и близких тепловых напряжениях топочного объема практически одинаковые значения акр достигнуты при скоростях газа 77 и 155 м/сек. Ввод газа в поток воздуха осуществляется через сопла как одинакового, так и разных сечений. В последнем случае обеспечивается более равномерное смешение [Л. 4-11]. Из сопоставления топок с вводами обоих типов по таким кос-

Скорость расширения неоднородных (двухфазных) псевдоожижен'ных слоев определяется большим числом факторов, чем расширение однородных. Как было пока-зано, нет ограничений, препятствующих ей в том или ином случае быть больше, меньше или равной скорости расширения однородного слоя. При этом, очевидно, подобное равенство расширений при одинаковых скоростях фильтрации вовсе не означает однородности псев-доожиженного газами слоя, а лишь компенсацию уменьшения расширения из-за высокой плотности агрегатов увеличением расширения из-за наличия в слое большого количества достаточно медленно поднимающихся пузырей.

Как известно, в фонтанирующем слое концентрация частиц и скорость их движения резко разнятся в различных зонах. Условия теплообмена наружных стенок фонтанирующего слоя близки к условиям для плотного слоя с фильтрацией, движущегося вдоль трубы, и несколько лучше из-за наличия радиального перемещения частиц. Данные о величине коэффициентов теплообмена стенки с фонтанирующим слоем имеются в работах [Л. 979 и 830]. По (Л. 830] аст фонтанирующего слоя при одинаковых скоростях фильтрации на 25 — 75% ниже, чем для псевдоожиженного слоя.

При каждом давлении скорости циркуляции в контуре постепенно изменялись от минимальных, определявшихся необходимой точностью отсчета перепада давления по дифференциальному манометру трубы Вентури, до максимально достижимых при полном открытии дроссельной заслонки на опускной трубе. Для удобства сравнения опыты во всех сериях проводились для всех расходов пара при одинаковых скоростях циркуляции с интервалом 0,2 — 0,3 м/сек.