Одинаковы независимо

Исследование аэродинамического сопротивления этих двух правильных укладок с одинаковым значением т = 0,259 пока-

В атоме не может быть более одного электрона с одинаковым значением всех четырех квантовых чисел (принцип В. Паули). В каждом

тура стенки трубы становится равной температуре сфероидального состояния жидкости и, следовательно, критический температурный напор достигает своего предельного значения. В условиях проведения опытов авторами [167, 168] для этилового и изопропилового спиртов это имеет место при шо«7 м/с. На всем протяжении верхней пунктирной линии изменение qKf\ происходит при постоянном предельном значении температурного напора Д^кр. Горизонтальный участок этой линии свидетельствует о том, что в данном интервале изменения WQ коэффициент теплоотдачи не зависит от скорости циркуляции. Последующее возрастание <7кр1 в области больших скоростей говорит об интенсификации процесса- теплообмена за счет возрастающей турбулентности потока. Пунктирная линия <7кр1=Дшо) и зависимость qKP2=f(w0) характеризуются одинаковым значением температурного напора А/кр .

Аналогия между тепло- и массообменом в исследованном диапазоне изменения параметра закрутки выполняется с погрешностью, не превышающей ±6%. Об этом свидетельствуют результаты обобщения опытных данных [ уравнения (9.2) ]. Такой вывод обусловлен одинаковым характером изменения тепловых и массовых потоков в области пристенного течения и за ее пределами, а также примерно одинаковым значением параметров

Считая, что располагаем повторными опытами, разделим все результаты испытаний п на I групп, в каждой возьмем опыты с одинаковым значением х, причем возможны группы, состоящие из единственного наблюдения. Среднее значение у в /-той группе

Если пренебречь отклонением от прямой линии участка Оа кривой, что не внесет большой погрешности, найдем другой показатель — hn/Pksh. Этот показатель недостаточен для характеристики способности материала прирабатываться, так как может оказаться, что два материала с одинаковым значением этого отношения имеют различные величины предельной нагрузки Ph.

т = -j-, -„-, -к-, ..., экран будет иметь максимальную освещенность. Каждая из темных полос на экране будет соответствовать некоторому порядковому номеру т и изображать линии с одинаковым значением наибольших касательных напряжений ттах= — ~ '

Значения результирующих S-, L-, J-моментов зависят от распределения электронов атома по энергетич. состояниям, обычно называемым электронными оболочками, или орбитами. Распределение электронов по этим состояниям подчиняется квантово-механич. закономерностям, важнейшей из к-рых является принцип Паули. Согласно этому принципу, в атоме не может быть более одного электрона в каждом состоянии, определяемом совокупностью всех (четырех) квантовых чисел. Число электронов на оболочках с главным квантовым числом га не превосходит 2га2, а на оболочках с одинаковым значением га и I может находиться не более 2 (21 + 1) электронов. По мере заполнения электронных оболочек атома происходит взаимная компенсация магнитных моментов отдельных электронов и целиком заполненная оболочка лишается магнитного момента; поэтому собственный магнитный момент атома обусловливается только электронами недостроенных оболочек. Если же атомы образуют сложные молекулы или кристаллы, то магнитные моменты взаимодействующих атомов могут претерпевать значительные изменения. Так, валентные электроны наружных оболочек, магнитные моменты к-рых в свободном атоме могут быть и не

Очевидно, что все окружности Мора при jj,a = const имеют одинаковый радиус т). Таким образом, огибающая всех окружностей с одинаковым значением \л„ представляет собой прямую, параллельную оси а. Прямые, отвечающие различным fia, располагаются в пределах достаточно узкой полосы, определяемой граничными значениями т} :т)т1п= 1,061 т* и ттах = 1,225 ч* (рис. 8.30). Если (уже указывалась возможность сохранения теории Мора) ограничиться одной огибающей, проведенной посредине ширины отмеченной полосы, то погрешность теории Мора по сравнению с обобщенной теорией М. М. Филоненко-Бородича составит 8%.

Условие равенства т.^ яз т^,- требует проведения опытов либо на раз ных образцах с одинаковым значением т^, либо на одном и том же образце при условии, что величина т^ слабо изменяется с;

данный энергетический уровень называется вырожденным. Число g различных независимых состояний с одинаковым значением энергии определяет кратность вырождения, или статистический вес, уровня. Вырождение, как правило, связано с наличием у системы симметрии.

Из представления о равновесных процессах вытекает и представление об их обратимости. Если процесс происходит в результате бесконечно малых и сменяющих одна другую разностей давления dp и температур dT рабочего тела и внешней среды, то количественные соотношения между механическими и тепловыми воздействиями, определяющие взаимодействие рабочего тела и окружающей среды, по абсолютной величине будут одинаковы независимо от згака dp и dT, т. е. иначе говоря, от направления процесса. В этом состоит характерная особенность обратимых процессов, заключающаяся в том, что в этих случаях рабочее тело в течение обратного процесса проходит в обратной последовательности через все состояния прямого процесса, а окружающая среда с возвращением в исходное состояние рабочего тела, также пройдя в обратной последовательности через все состояния прямого процесса, тоже возвращается в свое исходное состояние.

т. е. дифференциал энтальпии является полным дифференциалом. Изменение энтальпии в каком-либо процессе не зависит от характера процесса, а однозначно определяется начальным и конечным состояниями газа. Например, в процессах а, Ь, с (см. рис. 1), где начальные и конечные состояния газа одинаковы, независимо от пути процессов одинаковыми будут и изменения энтальпии

построенной в соответствии с теорией акустического тракта по формуле Ат/Лоо = SB sin a0 (rv + r^/fir^), где SB — площадь вертикально ориентированного диска. На рисунке: / — ИЦ 50° — 1,8 МГц; II — WB 35 — N2; mWB35 — N2; ИЦ 30° --1,8 МГц; ИЦ 40° — 1,8 МГц; /// — ИЦ 30° — 2,5 МГц; ИЦ 40° — 2,5 МГц; ИЦ 50° — 2,5 МГц. Оценки по АРДТ-номограмме не зависят от затухания, поскольку длины пути ультразвука при измерении сигнала от дефекта и донного сигнала (г} + rz) всегда одинаковы независимо от глубины залегания дефекта. Функция Лт ~ ~ 1 /(V'1r2) при гг -f- rz = const оказывается медленно меняющейся. Поэтому сигнал с амплитудой Лт при заглублении дефекта ослабляется значительно медленнее, чем при контроле по совмещенной схеме, и введение системы ВРЧ оказывается нецелесообразным, что существенно упрощает аппаратурное обеспечение контроля. Схема тандем позволяет также оценить ориентацию и форму дефекта (см. [86] и подразд. 3.3). Применение схемы тандем с излучением продольной и приемной трансформированной на дефекте поперечной волны позволяет примерно в 1,5 раза уменьшить габариты сканирующего устройства практически без потери чувствительности.

В настоящее время структуру выявляют исключительно путем химического или электролитического травления, при этом реактив взаимодействует с полированной поверхностью шлифа. При травлении поверхность шлифа растворяется или окрашивается тонким слоем продуктов травления. Под действием реактивов в металлах и сплавах прежде всего растворяются выделения на границах зерен, имеющие иную химическую природу. Каждая фаза растворяется по-разному: одна структурная составляющая растворяется в реактиве быстрее, другая — -медленнее. Структура становится видимой, при этом отражательная способность шлифа испытывает изменения, которые внутри каждой фазы одинаковы независимо от условно ориентированного воздействия реактива. Возникает рельеф, который состоит иа выступающих фаз. Благодаря этому становятся видимы контуры структурных составляющих. При применении косого освещения контуры четко различимы благодаря свету и тени.

т. е. дифференциальное уравнение (5.22) остается инвариантным по отношению к преобразованиям размеров первичных единиц измерения (5.23). Такой же вывод можно сделать и для системы дифференциальных уравнений, но тогда остается инвариантным к таким же преобразованиям и решение системы дифференциальных уравнений. Отсюда следует основное положение анализа размерностей: если величины .Кц, я21, ..., хп\ связаны между собой однозначными зависимостями, то эти зависимости должны быть инвариантными по отношению к преобразованиям размеров первичных единиц измерения, т. е. конкретная математическая структура таких зависимостей будет совершенно одинакова (числовые значения входящих в нее величин будут одинаковы) независимо от размеров первичных единиц измерения.

Ниже рассмотрены методические вопросы составления испытательных программ в соответствии с предпосылками первого направления. Предполагается, что нагруженность объекта исследований имеет характер непрерывного изменения одной из следующих величин: напряжения (нормального или касательного), нагрузки (момента или силы) или деформации. Поскольку основные методические предпосылки одинаковы, независимо от того, осуществляется программирование усилий, деформаций (перемещений) или напряжений, все эти категории нагруженности деталей мы объединяем одним термином — «нагрузка» (а). Факторы внешнего воздействия несилового происхождения — коррозионные, температурные, радиационные и другие — здесь не рассматриваются. ,,

= 20 мкм до Ra = 0,4 мкм, по существу приработка поверхностей отсутствует и коэффициенты трения одинаковы независимо от числа скольжений и комбинаций сочетаний поверхностей с различными параметрами шероховатости.

В практике получили распространение резцы с параллельным расположением оси (для круглых) или базы крепления (для призматических) относительно оси детали. Наклонное расположение оси или базы крепления применяется в исключительных случаях, когда конфигурация детали на отдельных участках профиля не обеспечивает получения оптимальных задних углов при параллельном расположении. Для улучшения процесса обработки фасонные резцы необходимо снабжать положительным передним углом т (фиг. 39). Расчёт профиля резца и его изготовление совершенно одинаковы независимо от значения угла •[, поэтому бесцельно и нерационально из-

Конструктивные размеры, вид материала и область применения для каждого типа фланцевого соединения регламентируются соответствующими ГОСТ. Присоединительные размеры всех фланцев на одно и то же давление одинаковы независимо от способа их присоединения к трубе и материала. Количество болтов (шпилек) фланцевого соединения зависит от диаметра трубы и внутреннего давления и всегда берется кратным четырем. Для соединения фланцев при давлениях до 4,0 МПа применяются болты, а при более высоких давлениях — шпильки.

туры на скорость выделения одинаковы, независимо от того,

туры на скорость выделения одинаковы, независимо от того,

= 20 мкм до Ra = 0,4 мкм, по существу приработка поверхностей отсутствует и коэффициенты трения одинаковы независимо от числа скольжений и комбинаций сочетаний поверхностей с различными параметрами шероховатости.