Одинаковой физической

При определении долговечности при нестационарных режимах на основании гипотезы Пальмгрена кумулятивного суммирования повреждений кривую напряжений разбивают на участки (ступени) с примерно одинаковой амплитудой напряжений. Так как характер нагружения на отдельных ступенях может быть различным, то средние напряжения на каждой ступени приводят к напряжениям симметричного цикла, эквивалентного по своему повреждающему действию. Согласно гипотезе Пальмгрена степень усталостного повреждения линейно зависит от числа циклов при данном уровне напряжений.

ной «линейной молекуле» возможны синфазные колебания двух крайних атомов с одинаковой амплитудой, если при этом средний атом также колеблется, но его смещение в каждый момент противоположно смещению двух крайних (рис. 423, б). Иначе говоря, если крайние атомы колеблются синфазно, а средний атом по отношению к ним про-тивофазно, и если при этом амплитуда колебаний среднего атома вдвое больше, чем каждого из крайних, то, как легко видеть, центр тяжести молекулы будет оставаться неподвижным, т. е. закон сохранения импульса будет соблюден. Ясно, что период этих колебаний будет отличен от периода противофазных колебаний при покоящемся среднем атоме. Различие периодов обусловлено тем, что величины сил, возникающих при смещении двух крайних атомов в этих двух типах колебаний, по-разному зависят от величин смещений.

Такие колебания, нарушающие «линейность» молекулы, но не изменяющие импульса молекулы, действительно возможны. Если крайние атомы будут синфазно с одинаковой амплитудой отклоняться в одну сторону от оси молекулы, а средний атом в то же время будет отклоняться в противоположную сторону, т. е. двигаться в противо-фазе, но с вдвое большей амплитудой (рис. 423, в), то, как легко видеть, центр тяжести молекулы будет оставаться неподвижным и закон сохранения импульса молекулы будет соблюден. Ясно, что в этом случае зависимость сил, действующих на атомы, от величин смещений атомов будет совершенно иная, чем в первых двух рассмотренных типах колебаний, и, значит, период этих нарушающих «линейность» молекулы колебаний будет иной.

Картины образования бегущих и стоячих волн совершенно различны. Однако если мы в обоих случаях будем наблюдать движение только какого-либо одного сечения стержня, то мы не отличим стоячей волны от бегущей. В обоих случаях отдельное сечение стержня колеблется по гармоническому закону (кроме узловых точек в случае стоячей волны). Различие между бегущей и стоячей волнами мы обнаружим, только если в каждом случае сравним движение двух разных сечений стержня. В случае бегущей волны разные сечения стержня колеблются с одинаковой амплитудой, но в различных фазах. В случае же стоячей волны разные сечения стержня колеблются в одинаковой фазе, но с различными амплитудами.

Если в точки, в которых фазы обеих волн противоположны, обе волны приходят примерно с одинаковой амплитудой, то результирующая амплитуда практически равна нулю. Но амплитуда круговой волны убывает с расстоянием; поэтому в случае равных амплитуд волн у источников минимумы амплитуд будут спадать до нуля только при том условии, что разность расстояний до источников мала по сравнению со всем расстоянием. Во всех областях, где это условие не соблюдается, минимумы уже не спадают до нуля. Вместе с тем и максимумы

На плоской пружине 3, несущей массу ms, укреплены вал 1 с неуравновешенной массой mi и масса тз. Массы т\, т2, т3 подобраны так, что при вращении вала / обе консоли пружины '3 колеблются с одинаковой амплитудой и в одинаковой фазе. При этом образец 2 нагружается знакопеременной нагрузкой вдоль оси х — х. С помощью пружины 4 можно регулировать величину нагрузки.

где п» — число циклов с одинаковой амплитудой.

При определении долговечности при нестационарных режимах.на основании гипотезы Пальмгрена кумулятивного суммирования повреждений кривую напряжений разбивают на участки (ступени) с примерно одинаковой амплитудой напряжений. Так как характер нагружения на отдельных ступенях может быть различным, то средние напряжения на каждой ступени приводят к напряжениям симметричного цикла, эквивалентного по своему повреждающему действию. Согласно гипотезе Пальмгрена степень усталостного повреждения линейно зависит от числа циклов при данном уровне напряжений.

Введение ультразвуковых колебаний в агрессивные среды и расплавы, как правило, требует дешевого сменного концентратора стержневого типа. Динамика колебаний такого концентратора определяется теорией динамической устойчивости. Для получения поперечных амплитуд смещения на излучателе-пластине возбуждение его осуществлялось продольной силой стержневого магнитостриктора, действующей под углом к срединной плоскости пластины [6, 7]. Экспериментально установлено, что в нашем случае пластина, возбуждаемая действующей под углом силой Р, изменяющейся во времени по гармоническому закону, колеблется практически с одинаковой амплитудой смещения по ширине. Этим определяется задача о колебании с одной пространственной переменной X,

рация по этой причине имеет место и на холостом ходу и под нагрузкой, характеризуется при этом одинаковой амплитудой, частотой, равной частоте вращения, и устойчивой постоянной фазой, определяемой положением небаланса и приближением к резонансу.

При стоячей волне на диске имеются определенные участки, соответствующие узловым линиям, точки которых всегда неподвижны. При бегущих волнах, когда узловые диаметры вращаются относительно диска, все точки обода поочередно колеблются с одинаковой амплитудой.

МОДЕЛЬ МАСШТАБНАЯС модель физическая)- аналоговая модель, в которой между параметрами объекта и модели одинаковой физической природы существует однозначное соответствие, а также соответс'чие между функцией возмущения и реакцией. В М М каждый элемент их в масштабе повторяет соответствующий элемент объекта. Примерами М М служат модели самолета для продувки в аэродинамической трубе, модель гидросооружения, песчаная модель нефтяного пласта и др.

Отношения однородных физических величин, постоянные во всех сходственных точках подобных потоков, называют коэффициентами (масштабами) подрбия. Соответственно принятым в Международной системе единиц основным физическим величинам (длина L, время Т и масса М) выделяют три основных коэффициента подобия: линейный масштаб kL = L^L.,, масштаб времени kr — 7УГг и масштаб масс kM = Л4]/Л12. Масштабы всех остальных (производных) физических величин выражаются через основные в соответствии с формулами размерности этих величин. Так, масштаб скоростей ka = kJkT, сил одинаковой физической природы kP = kMkJk'T, плотностей &р = kja/kl и т. д.

Первое условие говорит, что подобные процессы должны относиться к одному и тому же классу физических явлений. Помимо одинаковой физической природы подобные процессы должны характеризоваться одинаковыми по записи дифференциальными уравнениями.

Теория подобия наиболее эффективно может быть использована при обобщении результатов исследования явлений одинаковой физической природы. Вместе с тем все ее выводы могут быть распространены на явления другой природы, т. е. на аналогичные явления.

Возьмем п параметрических величин хш, лг2ю, ...,xnw и величин одинаковой физической природы xllt x2i, ..., кп\.

Под качественно одинаковыми, или однородными, величинами понимаются величины одинаковой физической природы, а под од-родным подобием — подобие явлений одинаковой физической природы.

Рассмотрим N явлений одинаковой физической природы (однородные явления), описываемых одинаковыми системами уравнений

Практика показывает, что существующие машины выполнены без учета этого принципа и предельно допустимые уровни вибрации с трудом обеспечиваются лишь при сдаче машин на заводах-поставщиках. Для обеспечения одинаковой физической и виброакустической надежностей недостаточно технологических мероприятий, необходимо рациональное использование в конструкциях малошумных машин следующих виброзадерживающих узлов (наряду с мероприятиями по борьбе в источнике):

сосы обладают одинаковой физической сущностью процессов передачи механической энергии от рабочего тела потоку и сходными эксплоатационными свойствами. Направление течения потока в этих насосах различное: в центробежных .„и

Процессы одинаковой физической природы называются подобными, если их критериальные уравнения полностью совпадают.

Процессы одинаковой физической природы называются подобными, если их критериальные уравнения полностью совпадают.

Основной элемент выпарной установки — выпарной аппарат. Выпарные аппараты 1-6 отличаются друг от друга расположением, конфигурацией поверхности нагрева, видом теплоносителей, взаимным расположением рабочих сред, кратностью, режимом циркуляции и др. Однако они имеют много общего. В них происходят процессы одинаковой физической природы — конденсация пара в греющей камере, передача тепла от пара через стенку поверхности нагрева к кипящей жидкости; кипение жидкости, в результате чего выделяются пары растворителя и увеличивается концентрация раствора.