Одинаковой температурой

Если влияние абсолютного давления общепризнано и не требует доказательства, то влияние нагрева газа в реакторе на затраты энергии обычно не рассматривается. На самом Деле, повышение температуры газа на выходе из активной зоны хоти и увеличивает средний уровень абсолютной температуры, но оказывается весьма благоприятным. Та», при одинаковой температуре газа на входе в реактор на уровне 550 К повышение средней температуры газа на выходе из активной зоны с 10QO до 1200 К увеличивает значение третьего комплекса в 1,82 раза (при сохранении одинакового значения давления)-. Влияние на критерий энергетической оценки четвертого сомножителя не требует особых пояснений, так как очевидно, что уплощение активной зоны приводит к увеличению значения Е, а увеличение объемной плотности теплового потока активной зоны q-y к существенному ухудшению критерия Е.

При одинаковой температуре аустенито->перлитного превращения.

Следует отметить, что и при максимально высокой температуре закалки первичные карбиды не растворяются в аустените. Сталь Р18 отличается от Р9 только более высоким содер-?Д?™Л °Ч1ШХ пеРВИЧНЬ1Х карбидов; при одинаковой температуре закалки насыщенность аустенита и, следовательно

Если окисление двух сплавов одних и тех же металлов, несколько различающихся по составу, идет при одинаковой температуре, то константа скорости окалинообразования на первом сплаве будет выражаться уравнением

Легирующие элементы Mo, W, V, Сг замедляют процесс коагуляции. Поэтому после отпуска при одинаковой температуре сталь, легированная этими элементами, сохраняет более высокую дисперс-

Рис. 3-19. Определение состояния пара по его давлению при одинаковой температуре.

Величина еф равна отношению теплового потока q собственного излучения тела к тепловому потоку q0 излучения абсолютно черного тела при одинаковой температуре.

При изучении процессов компрессорных машин необходимо учитывать свойства реальных газов и паров. Так, если внутренняя энергия и энтальпия идеального газа не зависят от давления и при одинаковой температуре (точки 1 а Г рис. 8.2, а) равны, то внутренняя энергия реального сжатого газа при одинаковой температуре всегда меньше (рис. 8.2,6). Связано это с тем, что при сближении молекул потенциальная- составляющая внутренней энергии всегда уменьшается, поэтому

Эффективность установок, вырабатывающих холод при одинаковой температуре, оценивается либо холодильным коэффициентом БХ = Q/N^ = q/Na (отношение 1 Вт холодопроизводительности к 1 Вт мощности), либо удельным расходом энергии ф = NJQ = NJq (отношение 1 Вт мощности к 1 Вт холодопроизводительности). Диапазон реальных значений ф при производстве холода на разных температурных уровнях можно оценить по кривой 2 (см. рис. 8.16).

температуры жидкости оказывается невозможным. Минимальная температура, которая получена методом откачки паров жидкого 4Не, составляет примерно 0,6 К. Трудности, обусловленные резким уменьшением упругости паров и наличием сверхтекучей пленки, делают этот метод применимым для получения низких температур практически только до 0,9 — 1 К. При откачке паров жидкого ЗНе, имеющего существенно большую упругость паров при одинаковой температуре и не образующего при этих температурах сверхтекучей пленки, можно получить температуру 0,3 — 0,4 К. Минимальная температура при откачке паров ЗНе составляет около 0,2 К.

Величина вф равна отношению теплового потока д собственного излучения тела к тепловому потоку д0 излучения абсолютно черного тела при одинаковой температуре.

При этом засыпка вместе с протекающим сквозь нее потоком рассматривается как некоторая гомогенная среда с одинаковой температурой и эффективными коэффициентами продольной Хсц = Х° + Хсц и поперечной Х^ = Х° + Хсх теплопроводности. Здесь Х° — эффективный коэффициент теплопроводности среды с неподвижным теплоносителем. Из приведенных выражений следует, что эффективная теплопроводность является анизотропной величиной, зависящей от направления скорости потока.

2. Градиент температур. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Гео-

2. Градиент температур. При любом температурном поле в теле всегда имеются точки с одинаковой температурой. Геометрическое место таких точек образует изотермическую поверхность. Так как в одной и той же точке пространства одновременно не может быть двух различных температур, то изотермические поверхности друг с другом не пересекаются; все они или замыкаются на себя, или кончаются на границах тела. Следовательно, изменение температуры в теле наблюдается лишь в направлениях, пересекающих изотермические поверхности (например, направление х, рис. 1-1). При этом наиболее резкое изменение температуры получается в направлении нормали п к изотермической поверхности. Предел отношения изменения температуры М к расстоянию между изотермами по нормали А/г называется градиентом температур и обозначается одним из следующих символов:

парным. Поверхности, все точки которых обладают одинаковой температурой, называются изотермическими. Производная от температуры по нормали к изотермической поверхности называется градиентом температуры

ратурное поле будет стационарным, в противном случае нестационарным. Поверхности, все точки которых обладают одинаковой температурой, называются изотермическими.

Средние месячные температуры воздуха и число дней с одинаковой температурой

теплоносителей по петлям на входе в реактор при отключении части теплопередающей поверхности в ПГ потребовалось бы отключение такой же части и в ПТО. Причем, площадь поверхности, отключаемой в ПТО, должна быть пропорциональна площади поверхности, отключаемой в ПГ. Связано это с тем, что теплоноситель первого контура в ПТО всех петель подводится из реактора с одинаковой температурой. Однако отсутствие возможности оснащения ПТО отсечной арматурой для отдельных секций из-за ограничения габаритных размеров, особенно при интегральной компоновке оборудования первого контура, потребовало бы для отключения необходимой теплопередающей поверхности остановки всей станции, разгерметизации и дренирования контура, специальных технологических операций и т. д. Подобное отключение теплопередающей поверхности в ПТО практически трудноосуществимо и нерационально. Поэтому для компенсации излишней площади поверхности в ПТО, приводящей к повышению температуры подогреваемого теплоносителя выше номинальной, снижается расход и соответственно температура греющего теплоносителя на выходе из ПТО. Снижение температуры теплоносителя первого контура в петле с пониженной мощностью и приводит к возникновению перепада температуры теплоносителей по петлям на входе в реактор. Таким образом, площадь отключаемой дефектной поверхности в ТА зависит от допустимых перепадов температуры теплоносителей по петлям на входе в реактор и допустимого превышения температуры пара или технологического продукта. В ТА секционного типа, теплообменная поверхность которых состоит из отдельных секций, заключенных в кожух и отключаемых только по пространству внутри труб, площадь отключаемой поверхности определяется кроме указанных выше ограничений еще и допустимым повышением среднесмешанной температуры теплоносителя на выходе. На холодной ветке петли обычно устанавливается циркулятор, в котором температура прокачиваемой среды ограничена.

Влажный воздух рассматривается как однородная смесь с одинаковой температурой. Тогда в килоджоулях на килограмм сухого воздуха

Эффективное излучение тела в этом случае строго подчиняется закону Ламберта (даже в случае зеркальной поверхности) и, таким образом, является примером идеально диффузного излучения тела, а поглоща-тельная способность тела, и7"~ независимо от особенностей спектра собственного излучения окружающих тел, равна е тела. На основе изложенного следует практически важный вывод: если имеется замкнутая система тел с одинаковой температурой, то эффективное излучение (сумма собственного и отраженного излучений) каждого элемента поверхности любого тела будет равна абсолютно черному излучению при

образованной реальными телами (твердыми, жидкими, газообразными) с одинаковой температурой, независимо от величины поглощательной способности, степени черноты тел и особенностей спектра излучения.

Второй закон Вольта: разность потенциалов между крайними участками цепи, состоящей из последовательно соединенных проводников с одинаковой температурой, не зависит от вида промежуточных проводников и равна разности потенциалов, возникающей при непосредственном контакте крайних веществ.