Описываемое уравнением

Применение в описываемой установке поворотного устройства такой конструкции позволяет значительно облегчить изготовление поворотной опоры большого диаметра, ее

В описываемой установке образец возбуждается на второй гармонике. Дальнейшее увеличение порядка гармоники затрудняется тем, что усложняется схема частотомера и труднее обеспечить устойчивость автоколебаний.

В описываемой установке предусмотрена возможность нагрева диска или круга с помощью нагревателя из нихромовой проволоки диаметром 4 мм и нагрева образца миниатюрным нагревателем, выполненным в виде

Наличие избыточного давления •в газовом тракте требует особо тщательного выполнения всех сварных и фланцевых соединений, уплотнения сальников заслонок и т. п. Герметизация газового тракта особенно важна при работе на угольной пыли и зна-1 игельной величине избыточного давления, как, например, в описываемой установке.

В описываемой установке благодаря использованию тепловой энергии отходящих газов турбины в котельной установке достигается к. п. д.,

Повышение температуры нагрева воздуха благоприятно сказывается на процессе горения [4]. Поэтому опыты были проведены при температуре горячего воздуха 400—450° С. Необходимо, однако, отметить, что устойчивое горение суспензии из тощего угля на описываемой установке было достигнуто при более низкой температуре подогрева воздуха (320—340° С).

Работа по сборке на описываемой установке (например, по сборке корыт в обечайку) производится следующим образом. Одно из корыт с обработанными под сварку кромками укладывается при помощи крана на роликовую тележку. Второе корыто накладывается продольными кромками на первое (фиг. 57). Во избежание сваливания верхнего корыта, к нижнему корыту предварительно

В описываемой установке применена оригинальная конструкция гидротормоза, которая заключается в том, что гидротормоз

Тензометрические весы представляют собой два симметрично расположенных однотипных узла, которые устанавливаются на паровую аэродинамическую трубу (рис. 4-2,а). Взвешиваемая лопатка / (рис. 4-2,6) жестко крепится на оси 2, на которую одеваются весовые головки 3, несущие гибкие элементы. Весовые головки крепятся на оси посредством втулки 4 и шариковых подшипников. Рычаги 5 служат для проверки нулевого показания регистрирующего прибора. Ходовая тарировка осуществляется с помощью углового рычага 6. К недостаткам определения аэродинамических характеристик решеток турбин методом взвешивания единичной лопатки следует отнести: 1) невозможность исследования точечного распределения потерь энергии потока по сечению решетки; 2) трудность точного определения расхода пара, приходящегося на один канал; 3) сложность расчета энергетических характеристик решеток по данным измерения сил в паровом потоке. В описываемой установке влажный пар получали путем впрыска конденсата посредством центробежных форсунок в пар, доведенный в предварительных ступенях охлаждения (на рисунке они не показаны) до температуры, на два — четыре градуса превышающей температуру насыщения. Начальная степень сухости пара определялась из уравнения теплового баланса. Совершенно ясно, что, имея взвешенные компоненты

На описываемой установке автотрансформатором можно поддерживать скорость охлаждения порядка 1—3 град/мин. В этих условиях при слитке весом 50 г, затвердевающем при постоянной температуре, можно получить четкую остановку, длящуюся 15—20 мин.

На описываемой установке автотрансформатором можно поддерживать скорость охлаждения порядка 1—3 град/мин. В этих условиях при слитке весом 50 г, затвердевающем при постоянной температуре, можно получить четкую остановку, длящуюся 15—20 мин.

рис. 6.14 распределение приращений температуры, описываемое уравнением (6.42), в области остывания мало отличается от распределения, описывав-

Такого типа приближенное решение дифференциального уравнения называется решением методом возмущения, потому что один из членов дифференциального уравнения «возмущает» движение, описываемое уравнением, не содержащим этого члена.

Общее условие гармоничности колебаний. В большинстве случаев малые отклонения от положения равновесия приводят к гармоническим колебаниям. Но это не значит, что гармоническими колебаниями могут быть только малые колебания. Колебание, описываемое уравнением вида (50.3), является гармоническим независимо от малости х. Уравнение (50.3) получается из закона сохранения энергии (51.5) после дифференцирования по времени с учетом

7.2. Случай учета сопротивления. Рассмотрим движение системы с одной степенью свободы, описываемое уравнением

Во всех полных исследованиях коррозионной ползучести, рассмотренных в этой главе, уменьшение скорости установившейся ползучести под влиянием среды всегда сопровождалось увеличением времени до разрушения образца, т. е. длительной прочности, а меньшие времена всегда были следствием более высоких скоростей ползучести. Таким образом, независимо от типа разрушения, обратное соотношение между скоростью ползучести и длительной прочностью, описываемое уравнением (3), справедливо и при наличии влияния среды.

Следовательно, в системах, где одна из собственных частот равна нулю, движение, описываемое уравнением (139), имеет только k — 1 главных колебаний, а законы общего движения первой координаты будут представлены следующим образом:

Мы показали, что массосодержание поперечной волны на гибкой нерастяжимой нити всегда положительно (Am > 0), поэтому волны здесь переносят массу вперед, т. е. по ходу своего движения. Покажем, что массосодержание упомянутой «классической» бегущей поперечной волны на упругой струне, описываемое уравнением (5.21), равно нулю и поэтому эта волна не переносит массу. 13 соответствии с определением поперечная волна па упругой струне образуется путем вертикального смещения

Периодическое движение, описываемое уравнением (19), называется гармоническим (рис, 1).

— соотношение Кастерина, которое подтвердил экспериментально Милович [Л. 1-20]. Соотношения (1-7-28) и (1-7-29) показывают, что сила лобового сопротивления пропорциональна скоростному напору, что согласуется с формулами Жуковского о силе давления потока, создаваемого вихревыми шнурами. Неполнота уравнений Эйлера приводит к тому факту, что при наличии резких изменений градиентов гидродинамических величин в потоке жидкостей уравнения в форме Эйлера не имеют единственных решений [Л. 1-21]. Эти же трудности возникают при расчете течений смежными скачками уплотнений. Течение дискретной жидкости в виде совокупности вихревых трубок, описываемое уравнением (1-7-26), представляет интерес и для приближенных решений*1 асимметричной гидродинамики.

ничном слое. При -- >1 решение, описываемое уравнением (28), до-

Частотный спектр генерации СО2-лазера имеет достаточно сложный вид. Причиной этого является наличие тонкой структуры колебательных уровней, обусловленной существованием еще одной степени свободы молекулы СОг-вращения. Из-за вращения молекулы каждый изображенный на рис. 4.1 колебательный уровень распадается на большое число вращательных подуровней, характеризуемых квантовым числом / и отстоящих друг от друга на величину энергии №ер, ё001, ?юо, kTr. В результате интенсивного обмена энергий между вращательной и поступательной степенями свободы молекул в СО2 устанавливается больцмановское распределение частиц по вращательным состояниям, описываемое уравнением я г а ,,, , ,.