Определяемую соотношением

Разложив реакцию R на составляющие Rn и R/, видим, что при качении катка на него действуют четыре силы, образующие две пары сил: движущую пару (F, Rf) с моментом \Fr\ и пару сопротивления качению (G, ^71) с моментом \RnfK\. Момент пары сопротивления иначе называют моментом трения качения, а величину /к — коэффициентом трения качения. Значение fK зависит от материала тел и выражается обычно в сантиметрах. Например, для мягкой стали по стали /к=0,005 см, а для закаленной стали по стали (подшипники качения) /к=0,001 см. Качение катка 2 начинается тогда, когда момент движущей пары достигнет предельного значения момента трения качения, определяемого значением /к для данной пары тел, т. е. при условии

Ещё большее снижение помех от частично возбужденных преобразователей достигается применением двухчастотного возбуждения [54]. При воздействии на сердечник переменного высокочастотного поля H~H(t), напряженность которого не превосходит некоторого допустимого значения Ядоп, перемагничивание сердечника происходит по устойчивым частным циклам вокруг некоторого центра, определяемого значением остаточной индукции б(хт- Параметры, определяющие связь между значе-

В начальный момент времени на температурное поле оказывают влияние все члены ряда (11.6). Однако по истечении некоторого момента времени, определяемого значением числа Fo>0,55, все члены ряда становятся малыми по сравнению с первым и распределение температуры во времени описывается только первым членом ряда

Ещё большее снижение помех от частично возбужденных преобразователей достигается применением двухчастотного возбуждения [54]. При воздействии на сердечник переменного высокочастотного поля H=H(t), напряженность которого не превосходит некоторого допустимого значения Нцап, перемагничивание сердечника происходит по устойчивым частным циклам вокруг некоторого центра, определяемого значением остаточной индукции воет- Параметры, определяющие связь между значе-

По истечении некоторого промежутка времени, определяемого значением критерия !чС:эО,5, в: иянпс начального распределения температуры в теле перестает проявляться. Тогда температура в более глубоких слоях тела также начинает изменяться по закону гармо шческих колебаний около нулевого значения с тем же периодом времени, но со сдвигом по фазе и с уменьшенной максимальной амплитудой колебания (рис. 3-19). Величина сдвига фаз и уменьшение максимальной амплитуды определяются расстоянием от обогреваемой поверхности тела и коэффициентом температуропроводности последнего. С увеличением расстояния сдвиг фаз возрастает, с увеличением температуропроводности — уменьшается. Максимальная амплитуда уменьшается с увеличением расстояния и возрастает с увеличением температуропроводности. Указанное стационарное периодическое тепловое состояние тела з основной стадии процесса теплопроводности называют регулярным тепловым режимом третьего р о д а или режимом с температурными волнам и.

где М„ и с — константы. Это есть уравнение гармонических колебаний относительно положения равновесия, определяемого значением координаты срс = —-.

df определяемого значением -~ , где / — площадь поперечного сечения

Исключение переменной у' из этих соотношений приводит к уравнению так называемой дискриминантной кривой (само уравнение называется р-дискриминантом в связи с часто употребляемым обозначением у = р). В окрестности любой точки этой кривой поле касательных, определяемое диференциальным уравнением )(х, у,—г- ) =0, неоднозначно. Решение диференциального уравнения, построенное из непрерывной последовательности особых элементов, называется особым решением. Соответствующая интегральная кривая совпадает, таким образом, с дискриминантной кривой или является одной из её' ветвей. Условие Липшица не выполняется, вообще говоря, в точках этой кривой, и в окрестности любой её точки существуют, в общем случае по крайней мере две интегральные кривые, проходящие через эту точку. Необходимым условием для того, чтобы дискриминантная кривая представляла особое решение, является совпадение направления касательной к кривой в каждой её точке, с направлением особого линейного элемента, соответствующего этой точке и определяемого значением перемен-

Передний угол. Оптимальная величина переднего угла зависит от качества обраба^ тываемого металла, определяемого значением козфициента усадки стружки. Значение коэ-фициента усадки стружки определено пока лишь для небольшого числа марок сталей, поэтому за характеристику качества обрабатываемого металла принимается предел прочности <7{, в кг/мм%.

Полученное уравнение описывает отклонения тока 6/ от его стационарного значения /о при небольших возмущениях стационарного режима ЭГК, определяемого значением Y0=i(#c, tKO, ta0, p0).

вой / — // — 0, показанной на рис. 35. Правая ветвь этой кривой /—// показывает, что расход пара с понижением давления р2 возрастает; левая ветвь кривой //—0 показывает, что при еще большем снижении давления рг расход пара уменьшается. Объясняется такой характер изменения расхода пара тем, что он зависит не только от конечного давления, но и от удельного объема пара о2, определяемого значением давления р2. При изменении отношения —- от 1 до ~ 0,5 скорость с возрастает

Сдвиг влево содержимого А на число бит, определяемого значением второго аргумента, - освобождающиеся биты заполняются нулями - ?

Иногда полезно ввести постоянную величину т, называемую временем релаксации и определяемую соотношением

(при выводе этих равенств используется определение (6)). Введя еще одну симметричную матрицу РАС, определяемую соотношением

При подъеме первичного поршня на высоту его хода Нг вторичный поршень, имеющий меньший диаметр, поднимается на значительно большую высоту, определяемую соотношением

где Ць = kbH (см. (5.10)). На рис. 5.7 им соответствуют две кривые, помеченные буквой А. На низких частотах два корня (5.73) равны KI да Ця и ^2 да ib, что незначительно отличается от корней (5.72). Различие между зависимостями (5.72) и (5.73) становится значительным на более высоких частотах. В то время как вторая ветвь дисперсии (5.72) проходит на всех частотах в мнимой области, вторая волна в модели Аггарвала — Крзнча имеет частоту среза, определяемую соотношением Зрд = т2^, где т = Н'/Н — отношение ширины полки к высоте стенки, Цг = ktll. Это частота первого сдвигового резонанса полки. Ниже этой частоты вторая ветвь (5.73) проходит в мнимой области, выше — в действительной. На высоких частотах кривые (5.73) стремятся к асимптотам

Таким образом, вращением гайки 9 можно плавно регулировать величину передаточного отношения механизма, определяемую соотношением (9.9).

Д/УЗ = N3 — А/з относительно большую, определяемую соотношением

где [хг = (oH/Ci. Ha низких частотах они дают Ях ^ ц.^ и Я2 ж ib, что незначительно отличается от низкочастотной дисперсии (11). Различие между уравнениями (11) и (12) становится принципиальным на более высоких частотах. В то время как вторая ветвь дисперсии (11) проходит на всех частотах в мнимой области, вторая ветвь (12) имеет критическую частоту, определяемую соотношением яг2л = Зд. Оно получается из (12) путем приравнивания левой части нулю. Это — частота сдвигового резонанса в полке. Ниже этой частоты вторая ветвь проходит в мнимой области, выше нее — в действительной. На высоких частотах обе ветви стремятся к действительным асимптотам Ях = и^/д1'2 (1 + al/q)1'1 и Я2 == jj,j. На рис. 5 дисперсионные кривые (12) помечены буквой А. На низких частотах они почти совпадают с кривыми (11). На более высоких частотах дисперсия первой волны (12) дает удовлетворительное приближение к первой действительной ветви, а вторая кривая (12) хорошо описывает четвертую ветвь дисперсии реального стержня в окрестности третьей критической частоты, соответствующей К = 0 и определяющейся главным образом продольно-сдвиговыми деформациями полок. Однако кривые (12) «не замечают» второй и третьей действительных ветвей дисперсии, рассчитанных по точной теории. Причина этого состоит в том, что преобладающей формой движения, отвечающей этим ветвям, является изгиб стенки и полок, не учитываемый в теории Аггар-вала — Крэнча и других приближенных теориях.

А. Н. Ложкин и А. Э. Гельт-ман предложили два основных метода для выполнения условия (2-4) [Л. 1-11, 12]. Первый путь предусматривает параллельный подогрев питательной воды в водяном экономайзере и в регенеративных подогревателях, работающих от отборов паровой турбины (рис. 2-6). После питательного насоса поток воды разветвляется на две части. Одну из них, определяемую соотношением (2-4), направляют в первую секцию водяного экономайзера, другую пропускают через регенеративные подогреватели. Далее потоки снова

и введем среднюю теплоемкость с, определяемую соотношением

Под влагосодержанием w понимают отношение массы влаги GB, содержащейся в материале, к массе его сухой части Gc. Иногда используют понятие влагосодержа-ния или влажности материала на общую массу да0, %, определяемую соотношением

1) силу сухого, так называемого кулонова трения, определяемую соотношением (254); величина этой силы не зависит от скорости относительного движения трущихся поверхностей; такие силы возникают при контактном соприкосновении трущихся поверхностей в случае разрыва масляной пленки;