Определяют собственные

Если дана общая масса сплава Q, то массы твердой фазы а, кг, и жидкой фазы Ж, кг, определяют следующим образом: а = = (/2/n2/m.2«2) Q, Ж == (/2rt2/ma«2) Q.

Аналогично размечают траекторию острия толкателя при обратном ходе в фазе возвращения. Перемещения острия, соответствующие углам поворота кулачка Афу, 2Д<ру, ... , определяют следующим образом:

Внешние нагрузки для болтов крепления кронштейна определяют следующим образом (рис. 269): после разложения на составляющие сила Q приводится к продольной QB и поперечной (сдвигающей) — Qr силам, а также моменту М, поворачивающему кронштейн относительно оси хх. Сдвиг кронштейна в направлении

В общем случае, когда температурное поле выражается формулами (6.22) и (6.26), ее определяют следующим образом. По формулам (6.22) и (6.26) находят координаты точки, расположенной в исследуемой зоне и имеющей температуру, при которой требуется определить скорость охлаждения. Затем аначения этих координат подставляют в формулу скорости охлаждения (7.13).

Если заданы два положения кривошипа (рис. 11.2,6), определяемые координатами cpi и ф2, перемещение ползуна sc (с учетом знака: на рис. 11.2,6 sr:<0) и отношения К? = 1?/1\ и Ке = е/1\, то длины звеньев 1\ и /2 определяют следующим образом.

Пользование номограммами. Номограммы представлены на рис. 4—5. Оптимальную вязкость определяют следующим образом: 'на рис. 4 по шкале твердости НВ откладывают твердость по Бринелю менее твердой из контактирующих поверхностей, затем проводят горизонтальную линию / до пересечения с наклонной линией в правом верхнем квадранте. От точки пересечения опускают вертикаль 2 до встречи с линией, соответствующей наибольшей высоте микронеровностей

Нестабильность показаний аналоговых дефектоскопов определяют следующим образом. Фиксируют уровень выходного сигнала измерительной информации, а затем повторяют эти же измерения через 1 ч, не выключая дефектоскопа. Тогда относительную временную нестабильность показании дефектоскопа (в %) определяют по формуле

Внешние нагрузки для болтов крепления кронштейна определяют следующим образом (рис. 3.26, а). После разложения на составляющие сила Fr приводится к продольной (по оси у) FB и поперечной (сдвигающей) вдоль оси г — FT силам, а также моменту М, поворачивающему кронштейн относительно оси х. Сдвиг кронштейна в направлении силы Fr исключают (см. рис. 3.26, б) с помощью выступов /, втулок 2, штифтов 5, шпонок 4 и другими способами или, реже, силами трения, которые создаются на стыке затяжкой болтов. Вертикальная составляющая FB равномерно нагружает все болты силами Fr = FB/z. От момента М болты нагружаются силами Fui, максимальная величина которых равна

Касательное ускорение любой точки неравномерного вращающегося тела определяют следующим образом:

i Кинетическую энергию тела, движущегося плоскопараллельно, определяют следующим образом:

Если заданы два положения кривошипа (рис. 11.2,6), определяемые координатами epi и ф2, перемещение ползуна sc (с учетом знака: на рис. 11.2,6 sc<0) и отношения Ь.2 = 12/1\ и Ке = е/1\, то длины звеньев 1\ и /2 определяют следующим образом.

Уравнения (73) - (74) определяют собственные частоты (Во системы, форму колебаний вала Us(z). Демпфирование колебаний з системе ротор - подшипники будем характеризовать коэффициентом рассеяния

Граничные и стыковочные условия (3. 12) — (3. 17) определяют собственные частоты я формы колебаний.

Первые два слагаемых в выражении (7. 3) определяют собственные колебания, быстро затухающие вследствие трения. Вынужденные колебания центра диска определяются выражением

На двух концах стержня получается четыре условия; подставляя в эти условия выражение функции X, получаем четыре однородных уравнения для коэфициентов А, В, С, D. Эти уравнения имеют отличные от нуля решения только тогда, когда определитель равен нулю. Это даёт трансцендентное уравнение для р, корни которого определяют собственные частоты колебаний стержня шй = р^ Ъ , а также главные формы колебаний, даваемые фундаментальными функциями краевой задачи Хл(х).

Граничные и стыковочные условия (1) — (6) определяют собственные частоты и формы колебаний [2].

Корни уравнения Ас = 0 определяют собственные частоты рассматриваемого ротора при симметричных колебаниях.

Так как MX2i =^0, то принятая частота /=208 пер/с не является собственной частотой лопатки. Найдем МХ22 при различных значениях частоты f, построим кривую изменения МХ2г/Мх<> в зависимости от / (рис. 81). Нулевые значения этой кривой определяют собственные частоты вращающегося пакета лопаток:

На вершине лопатки также всегда известно одно граничное условие (155) или (167). Это условие будет удовлетворено только в том случае, если принятая частота р совпадает с какой-либо из собственных частот PI, pz, ... В общем же случае в результате подстановки получим некоторую отличную от нуля величину. Проводя вычисления для различных значений частоты р, построим кривую изменения этой величины в зависимости от частоты (рис. 92). Нулевые значения определяют собственные частоты различных тонов внутрипакетных крутильных колебаний лопаток, соответствующие принятому коэффициенту ctj.

В результате на вершине i22=0,4176L0. Так как L22?=0, то принятая частота /=1088 пер/с не является собственной. Выполнив ряд вычислений L22 при различных значениях частоты /, строим кривую изменения остаточного момента в зависимости от /. Нулевые значения этой кривой определяют собственные частоты внутрипакетных крутильных колебаний при выбранном коэффициенте а3- = 2,000:

С помощью метода подстановок в уравнение (91 пробных значений со определяют собственные^ частоты многомассовой системы. На рис. 7 приведен график функции •/лш = / (ю-). Точки пересечения кривой с осью абсцисс определяют соответствующие частоты 1-й, 2-й, ..., (п — 1)-й степени (со?; со?, ..., coLi)

Последовательность измерений. Эксперимент с многоточечным возбуждением проводят в несколько этапов Сначала приближенно определяют собственные частоты и формы ио всем основным тонам Затем выделяют искомый тон подбором сил возбуждения и измеряют его характеристики (частоты, формы, обобщенные массы и декременты). Операции выделения тона и измерения его характеристик повторяют поочередно для каждого из тонов в заданном диапазоне частот. Такова последовательность измерений в случае линейной исследуемой системы. Характеристики нелинейной системы при ее исследовании частотными методами (когда это возможно, т. е. если система линеаризуема) определяют посредством выделения сигналов основной гармонической составляющей, в частности методами синхронного детектирования. Для этой составляющей справедливы приведенные выше соотношения, которыми описываются колебания линейной системы. Однако в этом случае необходимо повторять измерения при различных уровнях колебаний [20], т. е. получать семейство хара, 1еристик, в частности амплитудно- и фазочастотных. Предпочтительнее исследоьать такие системы методами, при измерениях которыми уровень сигналов кинема шческих величин поддерживается постоянным либо изменяется незначительно.