Пропорциональна градиенту

Оценим этим методом характер затухания для других зависимостей силы трения от скорости. Если сила трения не зависит от скорости, то, как это только что было показано, потеря энергии за период пропорциональна амплитуде, т. е. А?~Л. Если FTp ~y, то, как это следует из (52.20), А?~Л2. Аналогично вычисляя работу сил трения за период, убеждаемся, что если FTp~y"(n>l), то А?~ЛЯ+1. Отсюда следует

В случае отражения падающей волны небольшой сферой амплитуда волны по давлению пропорциональна амплитуде падающей волны. Не приводя строго решения [10], запишем, что преобразователь, работающий в совмещенном режиме, имеет следующее поле излучения-приема:

мают пьезопреобразователем или микрофоном. С помощью фильтров сигнал разделяют по 12-частотным каналам с диапазоном от 0,5 до 20 кГц. На выходе каждого из них имеется линейный газоразрядный индикатор. Высота его светящегося столба пропорциональна амплитуде сигнала на данной частоте. Ряд из 12 вертикально расположенных индикаторов дает визуальное изображение амплитудного спектра колебаний ОК. Методика контроля

Индукционный метод измерения магнитной (динамической) проницаемости основан на том, что если поддерживать неизменной амплитуду напряженности намагничивающего поля, то амплитудная (или динамическая) проницаемость будет пропорциональна амплитуде индукции в контролируемой детали (если ее размеры остаются неизменными). Обычно используют дифференциальную схему, с помощью которой определяют изменение магнитной проницаемости контролируемой детали по сравнению с магнитной проницаемостью образца.

3.Амплитуда дифракционного луча пропорциональна амплитуде порождающего его первичного луча. Константа пропорциональности называется коэффициентом дифракции D. Физический смысл коэффициента дифракции состоит в том, что он определяет соотношение амплитуд Лдиф луча, распространяющегося в направлении луча с амплитудой Лпад, его порождающего, с учетом локальных особенностей формы тела, на котором происходит дифракция, т. е. q (a) — это функция, определяющая форму тела, на котором происходит дифракция. Зная распределение коэффициента дифракции по разным направлениям дифрагированных волн, можно восстановить функцию q (а). Коэффициенты дифракции определяются из решения модельных задач дифракции продольных и поперечных волн на телах простой формы, для которых можно получить аналитические выражения.

В случае отражения от точечного рефлектора падающей волны с р (В) амплитуда отражения пропорциональна амплитуде падающей волны, т. е. Р (В) К = Р' (В) К', где ЮК' — коэффициент пропорциональности. При работе одного и того же преобразователя в качестве излучателя и приемника с учетом изложенного получим выражение для давления на приемнике:

Для измерения интервала времени Т при определении координат отражателя обычно используют метод максимума, предусматривающий установку преобразователей в положение, соответствующее максимальной амплитуде отраженного сигнала. Как правило, максимум амплитуды отраженного сигнала определяют по экрану трубки. Исключением являются дефектоскопы, выпускаемые в СССР с начала 80-х годов и оснащенные звуковым индикатором, мощность звука которого пропорциональна амплитуде отраженного сигнала.

При использовании АСЧХ анализируемый профиль вводят в него с помощью ощупывающей головки и усилителя (с филь-,тром в случае индуктивной головки) щупового электромеханического профилографа или профилометра. На экране осциллоскопа АСЧХ при этом наблюдаются вертикальные полосы, отвечающие каждая определенной гармонике анализируемого профиля. Высота каждой полосы пропорциональна амплитуде данной гармоники, а расстояние по горизонтали от нее до полосы, отвечающей основной гармонике, пропорционально ее частоте. Сетку экрана осциллоскопа предварительно тарируют путем подачи от генератора синусоидальных сигналов с известными амплитудами и частотами. Затруднения заключаются в том, что АСЧХ должен иметь диапазон наблюдаемых частот почти от О или профиль должен быть предварительно записан на магнитную ленту, а затем воспроизведен с увеличенной на постоянный коэффициент частотой, поскольку диапазоны обычных АСЧХ имеют нижнюю границу порядка 20 Гц.

Суть метода заключается в следующем (рис. 1). Стержневому образцу /, выполненному, например, в виде цилиндра и расположенного осью вдоль направления намагничивающего поля Н, придают периодические угловые колебания с небольшой амплитудой вокруг оси 4, перпендикулярной направлению поля Н. Величина магнитного момента образца пропорциональна амплитуде первой гармоники эдс, возникающей в измерительных катушках 10. Измерительные катушки выполнены в виде прямоугольной рамки, расположенной так, чтобы плоскость рамки была параллельна плоскости, образованной осью колебаний и направлением намагничивающего поля.

Вариантом счетной схемы регистрации является счетно-спектрометрическая схема (см. рис. 79, б). На выходе формирователя возникают сигналы, величина которых пропорциональна амплитуде импульсов с детектора. На выход дискриминатора проходят сигналы, превышающие определенный дорог. Дальнейшая регистрация происходит так же, как и в счетной схеме. Введение дискриминации сигналов позволяет регистрировать пересчетным устройством не весь спектр входных сигналов, а лишь отдельные участки, например только фотопик. Это позволяет устранить вклад рассеянного излучения, низкоэнергетические шумы ФЭУ и регистрировать только излучение, прошедшее через контролируемый объект без взаимодействия (геометрия узкого пучка).

При контроле биметаллических изделий прибором «Биметалл-3» оценку качества производят путем сравнения диаграммы направленности поля (количество рассеянных спектров и ширины диаграммы) в изделии и эталонном образце. Прибор укомплектован самописцем типа Н-327. Величина отклонения пера самописца пропорциональна амплитуде эхо-сигнала на экране электронно-лучевой трубки. Диаграмма рассеянного поля автоматически фиксируется на бумаге самописца. Основные размеры прибора 400x250x450 мм, масса 25 кг.

теплопроводностью, прямо пропорциональна градиенту температуры:

Основной закон теплопроводности формулируется следующим образом: плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры:

Многочисленные опыты подтвердили справедливость гипотезы Фурье. Поэтому уравнение (1-8), так же как и уравнение (1-9), является математической записью основного закона теплопроводности, который формируется следующим образом: плотность теплового потока пропорциональна градиенту температуры.

Формально в математическую физику это положение было введено в начале XIX в. в виде гипотезы Био — Фурье. Курьез не в том, что у гипотезы два автора — таких примеров сколько угодно. Дело в том, что фамилия Био довольно редко присутствует в ее названии, в то время как имя Жан Батист всегда, так как у обоих знаменитых французских физиков, почетных иностранных членов Петербургской Академии наук, оно одинаково. Согласно этой гипотезе, плотность теплового потока прямо пропорциональна градиенту температуры q=—K(&T/&n). Знак минус объясняется противоположным направлением теплового потока (от более высокой температуры к более низкой) и температурного градиента (в сторону возрастания температуры).

Рассмотрим простейший случай диффузии атомов примеси из области 2, где их концентрация равна'N2, в область / с концентрацией примеси Nr
Такая же картина наблюдается и в р-области: положительный заряд притянутых дырок экранирует отрицательный заряд инжектиро-1 ванных электронов. Поэтому избыточные дырки и электроны, инжектированные соответственно в п- и в р-области, не создают в них нескомпенсированных объемных зарядов, которые своим полем могли бы препятствовать движению неосновных носителей в объем полупроводника. Перемещение этих носителей в глубь полупроводника осуществляется исключительно путем диффузии, скорость которой пропорциональна градиенту концентрации дырок dpjdx в п-облас-ти и градиенту концентрации электронов dnp/dx в р-области.

Согласно закону диффузии Фика, скорость диффузии прямо пропорциональна градиенту концентрации

Однако при исследовании движения реальной жидкости возникает следующая трудность. По мере того как мы с целью более точного изображения картины распределения скоростей в жидкости подразделяем ее на все большее число все более тонких слоев, разность скоростей этих слоев делается все меньше и в пределе становится равной нулю. Как же при этом можно говорить о возможных различиях относительной скорости «соседних» слоев и что называть «соседними» слоями? Это затруднение разрешается, если прибегнуть к данным опыта, который показывает, что сила трения между двумя пластинами, разделенными слоем однородной жидкости, прямо пропорциональна скорости одной пластины относительно другой и обратно пропорциональна их расстоянию. Отсюда следует, что сила трения прямо пропорциональна градиенту скорости в слое жидкости. Когда мы мысленно подразделяем всю жидкость на отдельные слои, то сила трения «между» ними будет определяться не просто разностью их скоростей, а разностью их скоростей, деленной на расстояние между их центрами. Когда толщина слоя стремится к нулю, то одновременно уменьшается и разность скоростей и это расстояние (равное толщине каждого слоя); частное же их остается конечным и равным градиенту скорости.

Внутреннее трение в однородных газах и жидкостях (не являющихся коллоидными растворами), как правило, подчиняется очень простому закону Ньютона: сила трения пропорциональна градиенту скорости. В твердых телах,

Мы видели, что при движении одной пластинки относительно другой, ей параллельной, сила трения F пропорциональна градиенту скорости G жидкости в зазоре между пластинами. Кроме того, естественно считать, что сила трения равномерно распределена повеем участкам

Согласно Кэмпу интенсивность коагуляции пропорциональна градиенту скорости движения воды. Однако при очень высокой скорости начинается разрушение образовавшихся хлопьев. Правильный режим перемешивания должен обеспечивать быстрое распределение реагента в объеме сточной жидкости при наибольшей скорости, не допускающей еще нарушения хлопьеобразования.