Пропорционально абсолютной

В случае кручения эффективными средствами повышения жесткости являются уменьшение длины детали на участке кручения и, особенно, увеличение диаметра, так как полярный момент инерции возрастает пропорционально четвертой степени диаметра. В случае растяжения-сжатия возможность увеличения жесткости гораздо меньше, так как форма сечения не играет никакой роли, а деформации зависят только от площади сечения, которая определяется условием прочности. Единственным способом повышения жесткости здесь является уменьшение длины детали. Если же длина задана, то остается только переход на материалы с более высоким модулем упругости.

Тепловое излучение в значительной мере зависит от температуры. Согласно закону Стефана — Больцмана, экспериментально ~и теоретически было установлено, что количество энергии, излучаемое абсолютно черным телом, пропорционально четвертой степени абсолютной температуры:

Из (16-47) и (16-48) следует, что плотности интегрального излучения изменяются пропорционально четвертой степени абсолютной температуры. При Г=0 поток интегрального излучения также равен нулю.

1. Пусть zOz' — вертикальная однородная ось, продолженная неограниченно в обе стороны. Все элементы этой оси притягивают материальную точку М пропорционально их массам и обратно пропорционально четвертой степени расстояния. Кроме того, на точку М действует.ее вес. Исследовать движение, предполагая, что проекция начальной скорости точки М на плоскость МОг вертикальна. Траектория определится, если рассматривать ее как пересечение цилиндра, параллельного Oz, и поверхности вращения, имеющей Oz осью. Рассмотреть частный случай, когда начальная скорость горизонтальна (лиценциатская, Монпелье).

температуре. Отсюда закон Планка можно было бы назвать родоначальником самого популярного в практических расчетах выражения, носящего название закона Стефана — Больцмана: Е0 = ооТ4, если бы не хронология. Дело в том, что еще задолго до выступления Планка, в 1879 г., экспериментируя с «черным ящиком» — моделью абсолютно черного тела, профессор Венского университета Йозеф Стефан обнаружил, что плотность его излучения зависела только от температуры и изменялась пропорционально четвертой степени абсолютной температуры внутренних стенок. Опытным путем он определил и величину постоянной, входящей в уравнение: ао = 5,67. Ю-8.

Для исследования микроструктуры образцов, нагреваемых до 3000° С и выше, необходимы специальные объективы, обладающие большим рабочим расстоянием, так как потери на излучение с поверхности образца возрастают пропорционально четвертой степени температуры его нагрева. На рис. 74 дан график значений тепловых потерь за счет излучения с нагретой поверхности в диапазоне от 600 до 3000° С (при коэффициентах излучения /С(. =s p;2; 0,4; 0,6; 0,8 и 1 и в отсутствие защитных экранов). Как видно из графика, при нагреве до .3000° С каждый квадратный сантиметр поверхности образца может излучать 400 Вт и более. Поэтому необходимо удаление фронтальной линзы линзового объектива от образца для снижения интенсивности ее нагрева и предотвращения выхода из строя объектива.

трудности, связанные с приемом радиолокационных сигналов, мощность которых уменьшается пропорционально четвертой степени расстояния, потребовалось существенное увеличение размеров передающих и приемных антенн и огромное увеличение чувствительности приемной аппаратуры. Необходимость локации планет, в частности Венеры, была вызвана еще и тем, что вставал вопрос о полете автоматических космических ракет к ближайшим планетам.

Случай Fz=0 соответствует системе виброизоляции с промежуточной массой — простейший динамический фильтр, снижающий динамические нагрузки на фундамент в области зарезонанс-ных частот пропорционально четвертой степени частоты: Czu^/F1 = =CjC<,/k . На высоких частотах коэффициент передачи стремится к />f/?f/u>4, где р\—Сг1т^ P\=Czlmz — парциальные частоты системы.

В случае кручения эффективными средствами повышения жесткости являются уменьшение длины детали на участке кручения и, особенно, увеличение диаметра, так как полярный момент инерции возрастает пропорционально четвертой степени диаметра. В случае растяжения-сжатия возможность увеличения жесткости гораздо меньше, так как форма сечения не играет никакой роли, а деформации зависят только от площади сечения, которая определяется условием прочности. Единственным способом повышения жесткости здесь является уменьшение длины детали. Если же длина задана, то остается только переход на материалы с более высоким модулем упругости. •

По данным Перримана [1,19], скорость коррозии алюминиевых сплавов увеличивается пропорционально четвертой степени давления перегретого пара, приближаясь к скорости коррозии в насыщенном паре. Для подтверждения этого проводились специальные испытания. Образцы в течение 1 час выдерживались при температуре 300° С в насыщенном паре под давлением 87 am, затем часть пара стравливалась, и в течение следующих 49 час образцы находились при той же температуре, но в перегретом паре под давлением 20 am. Скорость коррозии образцов в этом случае оказалась близкой к скорости коррозии образцов, находившихся в течение 50 час в перегретом паре, при температуре 300° С под давлением 20 am (табл. 1-6). Из приведенных испытаний видно, что если образцы находятся в паре с более высоким давлением, на поверхности их продукты коррозии, которые в дальнейшем могли бы заметно повлиять на коррозионное поведение металла, не появляются.

Если бы среда состояла из весьма малых частиц, для каждой из которых соблюдались бы неравенства ?<С1 и тер<1, то спектральный коэффициент рассеяния такой среды в соответствии с формулами (1-10) и (1-11) изменялся бы обратно пропорционально четвертой степени длины волны падающего излучения и прямо пропорционально квадрату объема частицы. Рассеяние на таких частицах обычно мало по сравнению с поглощением. При т = п, т. е. при х = 0 собственное поглощение

Зависимости (1-13) и (1-14) выражают закон Гей-Люссака: при одном и том же давлении удельный объем идеального газа изменяется прямо пропорционально, а его плотность — обратно пропорционально абсолютной температуре газа.

Двигаясь в зоне проводимости поту-проводника, электроны испытывают соударения с атомами, совершающими тегловые колебания. При этом происходит обмен ш-нетической энергией. Средняя энергия электронов, связанная с тепловым движением, растет в полупроводниках, как и у аго-мов, пропорционально абсолютной гемле-ратуре Т, и электроны забрасываются :о-ответственно на более высокие энергетические уровни.

Этот закон можно сформулировать так: при постоянном объеме давление изменяется прямо пропорционально абсолютной температуре газа.

Закон Стефана — Больцмана может быть применен к серым телам. В этом случае используется положение о том, что у серых тел, так же как и у черных, собственное излучение пропорционально абсолютной температуре в четвертой степени, «о энергия излучения меньше, чем энергия излучения черного тела при той же температуре (рис. 16-8). Тогда для серых тел этот закон принимает вид:

Амплитуда нагрузок регулируется и поддерживается на заданном уровне с помощью фотоэлемента 2, который возбуждается световым лучом, отраженным от зеркала 4. Угол поворота зеркала изменяется пропорционально абсолютной деформации динамометра, а следовательно, и нагрузке на образце. Управляющий сигнал от фотоэлемента 2 подается на вход Б усилителя 11.

пропорционально абсолютной температуре (закон Лоренца); присутствие посторонних примесей может сильно менять А.

В отличие от электропроводности теплопроводность чистых металлов при нормальных и высоких температурах почти не зависит от температуры (на сплавы это не распространяется). Теплопроводность изоляторов изменяется обратно пропорционально абсолютной температуре.

Все опытные данные показывают, что степень черноты трехатомных газов СО2 и Н2О уменьшается с увеличением их температуры. Интегральное излучение этих газов характеризуется несколько более слабой зависимостью от температуры, чем излучение серых твердых тел. Излучение паров углекислоты СО2 пропорционально абсолютной температуре газа в степени 3,5, а излучение водяного пара Н2О — кубу абсолютной температуры.

силы ощущения звукового давления пропорционален логарифму отношения интенсивностей двух сравниваемых раздражений»; взаимосвязи массы и энергии: «полная энергия тела (или системы) равна произведению релятивистской массы этого тела (или системы) на квадрат скорости света в вакууме»; Видемана — Франца: «для всех металлов отношение коэффициента теплопроводности к удельной электропроводности прямо пропорционально абсолютной температуре»; Вина {«интегральная излучательная способность абсолютно черного тела пропорциональна третьей степени частоты излучения его и универсальной функции отношения частоты излучения к абсолютной температуре»; смещения: «частота, соответствующая максимальному значению лучеиспускательной способности абсолютно черного тела, прямо пропорциональна его абсолютной температуре»); всемирного тяготения: «между всякими двумя материальными точками действуют силы взаимного притяжения, которые прямо пропорциональны произведению масс точек и обратно пропорциональны квадрату расстояния между ними»; Гей-Люссака: «при постоянном давлении объем данной массы газа прямо пропорционален его абсолютной температуре»; Гесса: «тепловой эффект реакции, протекающей в системе при постоянном объеме или при постоянном давлении, не зависит от промежуточных стадий, а определяется лишь начальным и конечным состояниями системы» ]

т. е. с повышением температуры относительное приращение поверхностного натяжения уменьшается обратно пропорционально абсолютной температуре.

Обработка экспериментальных данных по формуле (19.57) показывает, что полное излучение газов<не следует закону излучения черного и серого тел. Так, полное излучение СО2 пропорционально абсолютной температуре в степени порядка .3,5, а излучение водяного пара пропорционально примерно кубу абсолютной температуры.