Пропорционально логарифму

Установившуюся скорость vc можно найти из условия f(vc) = Р, если нам известно, как именно зависит сила f(u) от скорости. Для тел достаточно плотных при падении в воздухе установившаяся скорость во всяком случае настолько велика, что можно применять формулу (7.2). Тогда vc = }^P/k2. Установившаяся скорость падения в воздухе для тел одинаковых размеров и формы (для которых &2 одно и то же) растет пропорционально квадратному корню из веса тел.

Для составления решаемой системы дифференциальных уравнений могут быть использованы, по крайней мере в принципе, соответствующие величины g, кинетические уравнения, подходящие для данного рН и начальных условий (исключая Н2 или О2), совместно с уравнениями материального баланса и диссоциации НОг. Дженкс [2] сообщил о применении этого метода к расчету разложения воды в HFIR (High Flux Intensity Reactor — реактор с большим потоком нейтронов), и далее этот метод будет кратко рассмотрен в связи с низкотемпературными реакторами. Аналитический метод ограниченно применим к силовым реакторам, где константы скорости и величины g менее определенны. Как можно ожидать из данных уравнений, при постоянной мощности поглощенной дозы или мощности дозы облучения будут устанавливаться стационарные концентрации продуктов. Гормли [6] экспериментально показал, что суммарное разложение воды пропорционально квадратному корню из мощности дозы *. Шварц [7] экспериментально подтвердил результаты Гормли и показал, что эти результаты можно ожидать в системах, где протекают бимолекулярные реакции. Гормли [6] и Шварц [7] показали, что стационарное состояние, такое же, как при непрерывном облучении, достигается и при прерывистом 'облучении одинаковой интенсивности, если время импульса порядка 10~3 сек или больше. Эти результаты получены при высокой интенсивности ионизации (облучение током электронов), но могут быть применимы к излучению реактора высокой интенсивности. Таким образом, вся

а) Полное расширение. Этот случай ближе всех остальных подходит к теоретическому случаю, рассмотренному Пэем [2]. Согласно теоретическому расчету Пэя для ламинарного потока расширение полуструи пропорционально квадратному корню из аксиального расстояния, а для турбулентного потока — аксиальному расстоянию. При прочих равных условиях расширение полуструи уменьшается с увеличением скорости •свободного потока. Для ламинарного потока теория точно описывает распределение плотностей в зоне смешения, а для турбулентного потока — с точностью до эмпирической постоянной.

тивное число Маха на границе Mth согласно уравнению (2') пропорционально Mh или т и обратно пропорционально квадратному корню из безразмерного давления на стенке. Однако числовое значение Mfjfi точно определено быть не может. Эта формула неприменима также для значений MSh , близких к единице (когда скорость на границе подслоя близка к скорости звука). В то же время для проверки уравнения (16') не имеется достаточно надежных опытных данных.

Краткое содержание. С помощью интерферометра экспериментально исследовалось развитие во времени ламинарного и турбулентного пограничного слоев на стенке «ударной» трубы. В определенной точке на стенке образуется ламинарный слой, который развивается, в переходной области становится неустойчивым и, наконец, превращается во вполне развитый турбулентный слой. Выяснено, что ламинарный слой в полном соответствии с теорией растет пропорционально квадратному корню из времени, отсчитанного с момента возникновения течения.

Звуковое давление пропорционально квадратному корню из интенсивности звука, поэтому звуковое давление от нескольких источников звука определяется средним квадратичным из звуковых давлений каждого из источников.

Однако здесь разница между к. п. д. будет больше, чем в подобных режимах одной и той же турбины (§ 4-1), так как коэффициент сопротивления трения Я оказывается не пропорциональным напору под корнем восьмой степени, а обратно пропорциональным диаметру под корнем только четвертой степени. Этой разницей пренебрегают лишь при грубых расчетах, а при более точных пересчитывают прежний к. п. д. на новый диаметр (§' 4-4, 1.2-9). Тогда для удовлетворения уравнения (4-1) повышение к. п. д. у второй турбины ведет или к понижению у нее напора, необходимого для сохранения прежних скоростей, расхода и левой части уравнения прежними, или же при сохранении прежнего напора к росту правой части пропорционально к. п. д. и всех скоростей и расхода пропорционально квадратному корню из к. п. д.

Уменьшение расхода газа с увеличением его температуры объясняется тем, что скорость газа при этом увеличивается пропорционально квадратному корню из температуры, а плотность уменьшается пропорционально температуре. В итоге согласно (1.5) расход газа уменьшается пропорционально квадратному корню из температуры. Это явление получило название темпера-

В цилиндрической волне, т.е. волне с цилиндрическим фронтом (например, излучаемой боковой поверхностью длинного стержня, рис. 1.6, в), расхождение происходит в одной плоскости (перпендикулярной к оси стержня), поэтому ее амплитуда медленнее ослабевает с расстоянием, чем амплитуда сферической, а именно: обратно пропорционально квадратному корню

Фазы импульсов, создающих структурные помехи, распределяются случайным образом, поэтому амплитуда структурных помех на преобразователе в некоторый определенный момент времени равновероятно имеет положительное или отрицательное значение, а среднее значение амплитуды равно нулю. Дефектоскоп регистрирует не знак, а абсолютную величину амплитуды, поэтому средний уровень помех определяется средним квадра-тическим значением амплитуды, которое пропорционально квадратному корню из средней интенсивности помех 7П [132]. В дальнейшем будем рассматривать интенсивность помех и лишь при сравнении помех с полезными сигналами переходить к амплитуде.

Поскольку далее согласно формуле (1.4) звуковое давление пропорционально квадратному корню из интенсивности, получается, что звуковое давление должно быть обратно пропорционально расстоянию:

Если предположить, что снижение температуры при закалке прямо пропорционально логарифму времени, то в координатах t — IgT кривая охлаждения приближается к прямой и

Как следует из уравнения Тафеля, при коррозионных процессах, протекающих с водородной деполяризацией, изменение потенциала катода от плотности тока имеет логарифмическую зависимость, так как перенапряжение водорода повышается пропорционально логарифму плотности тока. Эта зависимость наблюдается в широком диапазоне плотностей катодного тока, за исключением очень малых плотностей тока. При плотностях катодного тока меньше чем 10~2 а/м2 зависимость перенапряжения водорода и смещения потенциала от плотности тока становится линейной:

ЛОГАРИФМИЧЕСКИЙ УСИЛИТЕЛЬ — усилитель, у к-рого выходное напряжение сигнала пропорционально логарифму входного напряжения. Применяется в системах, работающих при большом динамич.диапазоне изменения входных сигналов (в приёмниках радиолокац. станции, системах автоматич. самонаведения, измерит, усилителях и др.).

Эквипотенциальные линии воронок напряжения над протяженными анодами представляют собой вначале эллипсы, которые по мере увеличения расстояния превращаются в окружности. Поэтому напряжение в воронке убывает по направлению оси анодного заземлителя пропорционально обратной величине расстояния 1/г, а в направлении, перпендикулярном к оси — вначале только пропорционально логарифму In(!//").

наличие инверсионного слоя. За эффективную длину канала про-водимости естественно принять расстояние от перехода до такой точки С, в которой V = kTlq. Расчет показывает, что эта длина меняется пропорционально логарифму приложенного напряжения. Поэтому с увеличением напряжения по логарифмическому закону увеличивается и обратный ток и обратная ветвь ВАХ перехода не имеет участка насыщения.

Таким образом, ofi-потенциал, если его абсолютная .величина больше или равна 25 мв, возрастает вместе/^^ошным падением потенциала, но на. этот раз не по лрасто,У^Лпинейлому закону, а пропорционально логарифму вежшуА ^ХВместе с гем %-потенциал, уменьшается при увелагсфши «о&гентрации раствора, также следуя логарифмичесу^^^иси^с^!, но с

согласно которому диффузионное перенапряжение на аноде возрастает 'Пропорционально логарифму силы тока.

в первом, так и во втором случаях диффузионное перенапряжение пропорционально логарифму одной и той же величины (1—i/id). Но при чисто диффузионном контроле коэффициент перед'логарифмом равен 0,015 в, т. е. (RT/4F)X2,303, а при одновременной замедленности электрохимической стадии он почти в 8 раз больше (0,12 в при а =1/2). Такое различие можно понять, принимая во внимание тот факт, что замедленная электрохимическая стадия восстановления 0>2-молекул с неизбежностью приводит к снижению скорости диффузионного процесса переноса молекул кислорода к катоду за счет неко-торого_уменьшения градиента концентрации в диффузионном слое. Величина такого градиента, естественно, станет "большей, если Ог-молекулы тотчас же вступают в восстановительную реакцию, как только достигнут поверхности электрода (т. е. при отсутствии кинетических торможений). Поекольку, однако, этот процесс замедлен, требуется более значительная диффузионная .поляризация для поддержания того же самого градиента концентрации, что и при мгновенном течении электрохимического процесса. - .

значение динамической жесткости C^/?0,oil (/ — частота возбуждения) возрастает в диапазоне 0,01—100 Гц приблизительно пропорционально логарифму частоты в степени 1,5:

При влажности, отличающейся от влажности условного материала, Z пропорционально логарифму отношения начальной и конечной влажности материала (с постоянным коэфициентом 1,43 для десятичных логарифмов).

т. е. в широкой области состояний удельное (отнесенное к одному градусу) нарастание кинетической энергии влажного пара примерно обратно пропорционально логарифму абсолютной температуры.