Пропорционален произведению

сила сопротивления жидкости изменению формы своей поверхности, обусловленная межмолекулярным взаимодействием. От величины поверхностного натяжения зависит пенообразование жидкости. Для снижения пенооб-разования в рабочую жидкость в небольшом количестве (0,002—0,005%) вводят противопенные присадки на основе кремнийорганических соединений. Коэффициент поверхностного натяжения пропорционален плотности жидкости и уменьшается при повышении температуры. В инженерных расчетах коэффициент поверхностного натяжения принимают:

На рис. 3.123 показана схема узла ротора гиромотора морского гирокомпаса типа «Курс». Собственно ротор / с беличьей клеткой 2 жестко связан с осью гиромотора 3. Ротор гиромотора может быть выполнен из хромомо-либденованадиевой стали 35ХМФА, вольфрамо'-вой 18ХНВА, хромистой нержавеющей 4X13, латуни ЛС-59-1, либо из специальных тяжелых сплавов. Гиромоторы выполняются как с кожухом (герметическим или негерметическим), так и без него. При вращении ротора с большой угловой скоростью возникает значительный момент аэродинамического сопротивления, который прямо пропорционален плотности среды. Для уменьшения аэродинамического сопротивления гиромотор помещают в гирокамеру, заполненную водородом. Это приводит к уменьшению момента аэродинамического сопротивления на 80—90%.

ходит в пленочный, называется плотностью первого критического теплового потока
ную кинетическую кривую, которая связывает между собой СРТ с эквивалентными характеристиками многопараметрического цикла нагруже-ния. При прочих равных условиях (при одном и том же уровне напряжения (а0),) два многопараметрических цикла нагружения будут отличаться между собой величиной управляющего параметра а, который пропорционален плотности энергии разрушения. Напротив, различие в кинетике усталостных трещин для одного и того же материала при двух разных уровнях одноосного напряжения пульсирующего цикла может быть устранено за счет изменения других параметров цикла нагружения. Это характеризует изменение поправочной функции F(X{; Х2; Х3; ... Х{). Эффекты взаимного влияния параметров цикла нагружения на кинетику усталостных трещин также учитываются через безразмерную поправочную функцию F(Xl; X-i, Х3; ... Xt).

Сравнивая расчетные данные табл. 11.7 при ц = 0, можно проследить влияние на величину ущерба комплексных качественных характеристик топлив. Наиболее вредным углем является черемхов-ский, наименее — ирша-бородинский. В отсутствии золоулавливания суммарный экономический ущерб от сжигания углей практически полностью сводится к ущербу, наносимому населению городов и, следовательно, пропорционален плотности населения города. С повышением т] снижается роль золы, повышается роль окислов серы и азота и, как следствие, возрастает влияние фактора промышленной нагрузки. При очень высокой степени золоулавливания (ц = 99,5 %) экономический ущерб полностью определяется выбросами этих окислов. Доля ущерба промышленности в общем ущербе зависит от промышленного потенциала города. Исследования показали, что в городе типа В эта доля практически равна нулю при любой степени золоулавливания. Для городов типа А и Б она уже отлична от пуля и тем больше, чем выше TJ. Так, в городе типа Б она составляет 10—20 % при г] = 85 и 40 % при г = 98 %, но и в этом случае большая часть ущерба приходится на население и социальную инфраструктуру.

при этом пропорционален плотности тока. Наконец, в области высоких поляризационных нагрузок (поляризационная кривая полностью сливается в нижней части с парциальной кривой процесса ионизации металла, для которого справедливо тафелевское уравнение (3.26). Одновременно в верхней части поляризационной кривой (при высокой катодной поляризация) она совпадает с тафелевской зависимостью (3.27). Изображенное на рис. 15 построение очень четко выясняет различие между парциальными кривыми и результирующей поляризационной кривой, получающейся путем суммирования обеих парциальных кривых.

представляет собой постоянную величину. Соответственно этому выводу следует, что разностный эффект пропорционален плотности внешнего анодного тока, если только вызванное этим смещение потенциала ц остается достаточно малым. Простое выражение (8.11) утрачивает силу, когда величина г) становится соизмеримой с 0,43 bi или 0,43 Ьа.

Оценка качества реальной системы (балансировочных станков) может быть осуществлена на основе анализа формы профиля исправления (уравновешивающего металла). Действительно, поскольку исправление производится с постоянной скоростью У„, то элемент dx профиля, соответствующий углу if (рис. 4, а), пропорционален вероятности фазы if, а отнесенный к единице этого угла, пропорционален плотности вероятности w(ty) этого угла:

заданных геометрии и ориентации объекта, а также при определенном соотношении компонентов перемещений платформы, уровень возбуждающих сил прямо типформв пропорционален плотности материала объекта, амплитуде компонентов и квадрату частоты возбуждения.

Соотношения (3-9), основанные на допущении, что коэффициент ослабления гамма-лучей пропорционален плотности вещества, являются приближенными. Однако для веществ с малым атомным номером, к которым относится вода, поглощение гамма-лучей в основном связано с комптон-эффектом, и эти соотношения довольно точно выполняются в широком диапазоне энергий гамма-лучей,

Согласно выражению (12.3), момент пропорционален плотности и

дипольный МОМЕНТ - физ. величина, характеризующая свойства диполя. Электрич. Д.м. равен произведению положит, заряда электрич. диполя на расстояние между зарядами и направлен от отрицат. заряда к положительному. Магн. Д.м. контура с током пропорционален произведению силы тока на площадь контура и направлен перпендикулярно плоскости контура так, что с его конца ток виден текущим против часовой стрелки. Д.м. определяет электрич. (магн.) поле диполя на большом расстоянии от него, а также воздействие на диполь внеш. электрич. (магн.) поля. ДИПТАНК (от англ, deep-tank - глубокая цистерна) - судовая цистерна, огранич. сверху палубой или платформой, расположенной над вторым дном. Д. используются для размещения водяного балласта, хранения жидкого топлива или перевозки жидкого груза.

Указанное соотношение получено при условии, что износ вращательной пары пропорционален произведению qV. Ввиду того, -что вблизи оси вращения окружная скорость V мала и износ мал, удельное давление в процессе работы пары возрастает за счет уменьшения давлений в зонах, удаленных от оси, и может достичь опасных значений. Поэтому предпочтительнее использовать пары с контактом по кольцевой поверхности, в которой опасная зона исключена.

Доля рассеянной энергии определяется главным образом отношением длины упругой волны к среднему размеру D кристаллита. При К = D рассеяние ультразвука очень велико, причем в интервале K/D =3...4 оно максимально. Это область диффузного рассеяния. При условии K/D < 2я, являющемся реальным при контроле ряда металлов и сварных соединений, Н. М: Лившицем и Г. Д. Пархомовским получены формулы для расчета коэффициента затухания продольной и поперечной волн. Задавшись условием А,( = А,;, находим 6(/бг =7,14. Следовательно, затухание поперечной волны более существенно по сравнению с продольной. При 4 <; K/D 10_пропорционален D3/4. Наименьшее затухание наблюдается при K/D > (20 ... 100).

Характер протекания кривых -r\H—f(ri) двигателей с количественным регулированием (см. фиг. 11) обусловливает то относительное расположение частичных характеристик карбюраторных и газовых двигателей, какое представлено на фиг. 27. Возрастающая крутизна кривых т}н по мере прикрытия дросселя при практически постоянной кривой Мтр приводит к сужению диапазона оборотов, в котором УИК>0 и к смещению максимума кривой Мк. В полном соответствии с этим кривые Ne по мере прикрытия дросселя не только располагаются ниже, но ограничиваются всё более тесными пределами чисел оборотов. Скоростной режим, соответствующий на каждом положении дросселя максимуму мощности, сме-•щается в сторону пониженных оборотов. Показанный на фиг. 27 характер кривых Gm обусловлен тем, что при « ~ const часовой расход топлива пропорционален произведению f\H-n.

т. е. электромагнитный момент пропорционален произведению тока якоря на поток возбуждения;

т. е. электромагнитный момент пропорционален произведению тока якоря на яоток возбуждения;

точки М, пропорционален произведению «модуля деформации» осредненного поля скорости в точке М и масштаба турбулентности L в этой точке.

Наихудшими проводниками тепла являются газы. Согласно классической кинетической теории газов, в которой молекулы рассматриваются как твердые сферические частицы, не взаимодействующие друг с другом и обладающие только энергией поступательного движения, коэффициент теплопроводности пропорционален произведению теплоемкости съ и коэффициента вязкости ц. В связи с этим он существенно изменяется в одну сторону с температурой, от давления же практически не зависит (примерно до 0,3 критического давления). Современная кинетическая теория учитывает проявление сил притяжения и отталкивания между молекулами, а также внутренние степени свободы многоатомных молекул. Однако получение точных результатов теоретическим путем очень затруднительно, и даже для таких относительно

чающие нелинейные электрические элементы с квадратичной вольт-амперной характеристикой (рис. 1.42). На вход преобразователя с помощью трансформатора тока 1 и трансформатора напряжения 4 подаются два напряжения, пропорциональные, току и напряжению в цепи статора двигателя. Трансформатор напряжения имеет две вторичные обмотки, на которых образуются равные напряжения, сдвинутые по фазе на 180°. Благодаря этому на вход квадраторов 3 к 2 подаются сигналы, пропорциональные сумме и разности входных напряжений И] и «2. Выходные напряжения квадраторов вычитаются. Тогда, согласно тождеству («i + u2)2—(«I —M2)2=4«iU2, выходной сигнал пропорционален произведению и на I, т. е. мгновенной мощности [48].

Теория Прандтля. Прандтль [Л.1-24] сделал попытку связать величины ve и ае с характеристиками турбулентности. Согласно кинетической теории газов коэффициент кинематическ'ой вязкости пропорционален произведению среднеквадратичной скорости теплового движения на среднюю длину свободного пробега. По аналогии можно рассматривать в качестве переносимой (сохраняющей свои свойства на определенном расстоянии) субстанции турбулентный импульс моля жидкости.

Если движение жидкости происходит в соответствии с законом Дарси, то коэффициент D будет пропорционален произведению осредненной скорости на характерную длину. В общем 'характерная длина не является скалярной величиной, а представляет собой тензор четвертого ранга; для изотропной среды он равен: