Протекает практически

Схема электронного мостика такова, что в измерительной цепи протекает переменный ток. Это исключает поляризацию электродов. Максимальное значение шкалы 107 Ом для целей измерения.

Источниками переменного магнитного поля при испытаниях методом вихревых токов служат катушки индуктивности, по которым протекает переменный ток.

Электродинамические возбудители колебаний (ЭДВ) создают переменную силу в результате взаимодействия проводника, по которому протекает переменный ток с постоянным магнитным полем. ЭДВ имеют широкий диапазон рабочих частот, они способны создавать как статические силы, так, и переменные, изменяющиеся в соответствии с изменением переменного тока, подводимого к обмоткам подвижной системы. ЭДВ малой мощности, развивающие сравнительно малые усилия—до нескольких десятков ньютон, — могут работать на частотах до 15—20 кГц, ЭДВ средней мощности обычно работают до 5—7 кГц, а весьма мощные ЭДВ, развивающие усилия до (2 — 4) 105 Н, работают в диапазоне, не превышающем 2—3 кГц.

Короткозамкнутую катушку обычно выполняют в виде тонкостенного цилиндра из металла с малым сопротивлением электрическому току. Однако при вращении такой катушки в магнитном поле воздушного зазора затрачивается значительная энергия, которая дополнительно нагревает подвижную катушку и снижает КПД установки. При вращении катушки в результате пересечения магнитных силовых линий в ней возникают короткозамкнутые токи, которые и вызывают нагрев катушки, а система в целом превращается в электромагнитный демпфер. Уменьшить нагрев подвижной катушки можно, выполнив ее в виде равномерно расположенных по высоте и изолированных одно от другого короткозам-кнутых колец. Высота кольца должна быть значительно меньше высоты воздушного зазора магнитопровода возбудителя колебаний. При таком выполнении подвижной катушки значительно сокращается протяженность элементов, пересекающих магнитные силовые линии в поперечном направлении и, следовательно, значительно уменьшаются наводимые токи. «Рабочие» токи, наводимые в коротко-замкнутых кольцах неподвижной катушкой возбуждения, по которой протекает переменный ток, направлены в одну сторону, и, следовательно, переменная сила, создаваемая подвижной катушкой такого ЭДВ, равна сумме сил, создаваемых каждым коротко-замкнутым кольцом.

Метод токовихревой дефектоскопии основан на использовании вихревых токов. Если к поверхности металлической детали поднести катушку, по которой протекает переменный электрический ток, то в металле наводятся вихревые токи. Характер их распространения изменяется при наличии в металле дефектов или неоднородностей, что фиксируется специальным прибором.

рой протекает переменный ток, а пьезоэлектрические — пла-

Непрерывно изменяющееся сильное магнитное поле получается при помещении металлической шихты в центре индуктора (соленоида), через который протекает переменный электрический ток. Индуктор обычно изготовляется из полой медной трубки, охлаждаемой водой. Введение изолятора между катушкой и нагреваемым металлом мало влияет на магнитное поле и, следовательно, на нагрев. Благодаря этому можно обеспечить термическую изоляцию, что позволяет получать в печи высокие температуры. Кроме того, металлическая шихта и термическая изоляция могут быть отделены от атмосферы кварцевой трубой; так как эта труба всегда находится при более низкой температуре, чем непосредственно нагреваемая шихта, можно без особых трудностей, связанных с действием очень высоких температур на огнеупор, применить вакуум или контролируемую атмосферу.

рой протекает переменный ток, а пьезоэлектрические — пластинку или стержень из пьезоэлектрического материала с металлическими электродами, к которым прикладывается переменное электрическое напряжение. Предельная интенсивность излучения ультразвука определяется прочностными и нелинейными свойствами материала излучателей, а также особенностями их использования. Выбор метода генерации ультразвука зависит от области частот, характера среды (газ, жидкость или твердое тело), типа упругих волн и необходимой интенсивностью излучения.

Непрерывно изменяющееся сильное магнитное поле получается при помещении металлической шихты в центре индуктора (соленоида), через который протекает переменный электрический ток. Индуктор обычно изготовляется из полой медной трубки, охлаждаемой водой. Введение изолятора между катушкой и нагреваемым металлом мало влияет на магнитное поле и, следовательно, на нагрев. Благодаря этому можно обеспечить термическую изоляцию, что позволяет получать в печи высокие температуры. Кроме того, металлическая шихта и термическая изоляция могут быть отделены от атмосферы кварцевой трубой; так как эта труба всегда находится при более низкой температуре, чем непосредственно нагреваемая шихта, можно без особых трудностей, связанных с действием очень высоких температур на огнеупор, применить вакуум или контролируемую атмосферу.

внешнем магнитном поле и размещенную вблизи поверхности образца. По рамке протекает переменный ток, возбуждаемый задающим генератором электрических колебаний УЗ частоты. Под действием переменного магнитного поля рамки с током электроны вещества совершают вынужденные колебания. При достаточно больших значениях силы тока в рамке и индукции магнитного поля, наряду с электромагнитными возбуждаются также упругие колебания. В зависимости от взаимной ориентации магнитного момента рт

По индуктору, подключенному к генератору повышенной частоты, протекает переменный ток, образующий поле индукции. Вследствие этого в заготовках, находящихся в переменном магнитном поле, возникают вихревые токи, сосредоточенные, в основном, в поверхностных слоях заготовки. Толщина нагреваемого слоя зависит от частоты тока; чем она выше, тем более поверхностным и интенсивным будет нагрев. Поэтому для разогрева массивных заготовок иногда применяют промышленную частоту (50 Гц). Глубина прогрева в этом случае может достигать 25—30% от толщины заготовки. Прогрев по всему сечению, т. е, центральной части заготовки, происходит за счет теплопроводности. За время прохождения заготовки от входа в индуктор до выхода должен быть обеспечен нагрев до необходимой температуры.

Ударная волна может распространяться как в горючей смеси, так и в инертном газе. Рассмотрим инертный газ, перемещаемый поршнем. Если скорость движения гюршня мала по сравнению со скоростью звука, молекулы, получающие при столкновении с поршнем дополнительную энергию, успевают «разнести» ее по всему объему газа. Процесс протекает практически равновесно, давление во всем объеме оказывается одинаковым. Если же скорость поршня (например, пули) превышает скорость передачи импульса молекулами (скорость звука), то у поршня создается давление, значительно превышающее давление газа вдали от него. Толщина фронта, в котором меняется давление, сравнима с длиной пробега молекул (порядка 0,1 мкм). Он называется фронтом ударной волны. Ударную волну можно создать и с помощью взрыва. Распространяясь в горючей смеси, ударная волна поджигает ее путем сжатия в очень узком фронте (толщиной около 0,1 мкм), за которым движется зона собственно горения толщиной 0,1— 1 ом. При горении выделяется энергия, необходимая для поддержания ударной волны. В отличие от нормального пламени в реакцию здесь вступает неразбавленная смесь. Температура горения при этом выше (из-за разогрева при сжатии), поэтому смесь сгорает значительно быстрее, чем в нормальном пламени. Такое пламя движется с огромной скоростью, превышающей скорость звука и составляющей 2—5 км/с.

Рассмотрим с помощью Г,5-диа-граммы процессы, происходящие в МК-криогенной установке. В начале пуска все части установки находятся при температуре Г«1 К и тепловые ключи К.\ и /G (рис. 10.14) замкнуты. Напряженность Н магнитного поля равна нулю. Состояние соли А изображается точкой / на диаграмме (рис. 10.15). Затем ключ Кч размыкается и при повышении напряженности магнитного поля соль А намагничивается до насыщения (точка 2). Теплота намагничивания отводится через ключ Ki в гелиевую ванну и процесс 1-2 протекает практически в изотермических условиях. Этот процесс аналогичен изотермическому сжатию. Далее ключ К\ размыкается и в адиабатных условиях производится размагничивание соли А. Как и адиабатное расширение, этот процесс сопровождается понижением температуры. Разница состоит в том, что в этом случае энергия затрачивается на переориентировку элементарных магнитиков. Аналогичное явление наблюдается при расширении реального газа с положительным дроссель-эффектом, когда понижение температуры происходит за счет затраты внутренней энергии на преодоление сил притяжения молекул.

, ре 620—650 °С показатель степени окисления стали 12Х1МФ доходит до 0,64—0,86 и стали 12Х2МФСР —до 0,95 при 620 °С, т. е. коррозия этих сталей при ^>620°С протекает практически в кинетической области с максимально возможной скоростью.

Показатель степени окисления стали 12Х1МФ в продуктах сгорания мазута выражается как п=—0,97+0,175-10~2 Т и увеличивается с повышением температуры металла. По абсолютным значениям показатель степени окисления для перлитной стали 12Х1МФ ниже, чем для аустенитной стали и при температурах 580 и 540 °С соответственно составляет 0,52 и 0,42. Следовательно, коррозия стали 12Х1МФ в продуктах сгорания мазута протекает практически в диффузионной области.

Этим объясняется тот факт, что кислородная коррозия стали в присутствии угольной кислоты протекает практически без замедления: вследствие неустойчивости оксидных пленок поступление кислорода к поверхности металла с течением времени не уменьшается и коррозия продолжается с неизменной скоростью. Это свойство угольной кислоты хорошо иллюстрирует рис. 7, на котором показан ход кислородной коррозии стали в воде, •содержащей (кривая /) и не содержащей (кривая 2) угольную кислоту.

шаются тепловым движением, создаются вновь и т. д. Поэтому для каждой температуры можно говорить лишь о некотором усредненном ближнем порядке и некоторой усредненной равновесной структуре жидкости с присущей ей энергией активации процесса блуждания молекул, обусловливающего вязкость. При изменении температуры происходит перегруппировка молекул и установление нового равновесного состояния. Подобный процесс установления в системе равновесия называется релаксацией, а время, в течение которого равновесие устанавливается, называется временем релаксации т. По порядку величины оно равно времени оседлой жизни молекул, определяемому соотношением (1.2). Из этого соотношения видно, что с уменьшением энергии активации Ua и повышением температуры Т время установления равновесной структуры жидкости резко падает. У низкомолекулярных простых жидкостей т столь ничтожно (ж 1C)-10 с), что установление равновесия в них протекает практически мгновенно. С понижением температуры время релаксации увеличивается, однако вплоть до температуры кристаллизации (плавления) оно остается еще настолько малым, что не тормозит процесс перегруппировки частиц и. образования из них энергетически более выгодной при этой температуре пространственно упорядоченной структуры — кристалла. Поэтому процесс кристаллизации таких жидкостей протекает практически скачкообразно (кривая 1 на рис. 1.3) и получить их в переохлажденном состоянии чрезвычайно трудно. Скачкообразно меняется не только удельный объем, как показано на рис. 1.3, но и другие параметры состояния: внутренняя энергия U, энтропия 5, свободная энергия f и т. д. Скачок сопровождается выделением теплоты кристаллизации.

Как уже отмечалось, коррозия идеально чистых металлов, а также технических сплавов протекает практически по законам электрохимической кинетики [25,27].

Коррозия с кислородной деполяризацией наблюдается при контакте стальных конструкций с водой, нейтральными растворами солей, а также в атмосфере. Коррозия с кислородной деполяризацией широко распространена и в определенной степени обусловливает процесс зарождения и развития трещин при коррозионной усталости и растрескивании. При подкислеиии среды, т..е. при снижении рН, процесс идет частично уже с водородной деполяризацией; в достаточно кислых средах коррозия протекает практически полностью в условиях водородной деполяризации:

внутреннюю кинетическую область, где процесс деструкции протекает практически однородно по всему объему материала и скорость диффузии среды значительно выше скорости химических реакций;

Как видно из полученных графиков, процесс запуска муфт протекает практически одинаково. Перераспределение зазоров в холостой ветви отсутствует и в период холостого хода струга, так как разность угловых скоростей турбинных колес приводов ничтожно мала. С достаточной точностью можно считать, что выбор зазоров в холостой ветви начинается при внедрении струга в угольный пласт.

Вычисления на основании выражений (2.6), (2.7), (2.9), (2.10) дают следующие значения TI и т2 при PNO = = 1 атм: Г = 273°К, т, = 2,8-1 0™6 сек, т2=1,6-10-3 сек; Г=773°К, T! = 4,6-10-8 сек, т2=1,6-10-6 сек. Эти данные показывают, что в смеси с окислами азота разложение озона протекает практически мгновенно уже при температурах 7^273 °К.