Протекания процессов

Таким образом, описываемые диаграммой состояния превращения представляют собой некоторую абстракцию, поскольку необходимость переохлаждения (перегрева) для протекания? превращения в ней не учитывается. Но эта абстракция необходима для изучения реальных условий кристаллизации.

1 Свойства, типичные для аустенитного состояния; предел прочности повышен из-за частичного протекания превращения \-*-а" во время растяжения

Движущая сила. Для превращения исходной фазы в мартенситную необходимо, чтобы химическая свободная энергия мартенситной фазы была ниже, чем соответствующая энергия исходной фазы. Однако для протекания превращения необходима избыточная свободная энергия нехимической природы, например энергия деформации превращения, энергия поверхности раздела, поэтому, если разность химических свободных энергий двух фаз не превышает указанной свободной энергии нехимической природы, превращение не начинается (рис. 1.3). Следовательно, для превращения необходима движущая сила. Превращение

Таким образом, описываемые диаграммой состояния превращения представляют собой некоторую абстракцию, поскольку необходимость переохлаждения (перегрева) для протекания превращения в ней не учитывается. Но эта абстракция необходима для изучения реальных условий кристаллизации.

1 Свойства, типичные для аустенитного состояния; предел прочности повышен из-за частичного протекания превращения -у->-а" во время растяжения образца при испытании.

энергии упругой деформации, обусловливающих энергетический "проигрыш" при формировании центра новой фазы, и удельной объемной энергии и энергии дислокационной линии, определяющих выигрыш в AF. В деформированных объектах, где плотность дислокаций велика и в связи с этим резко возрастает роль члена, учитывающего влияние дефектов, и где Е, как отмечалось ранее, может существенно уменьшаться, не исключена возможность того, что энергетический выигрыш перекрывает проигрыш, связанный с образованием зародыша. В этом случае процесс зарождения не требует преодоления энергетического барьера. Как следует из теоретических рассмотрений, "бесцентровое" превращение при определенных условиях может реализоваться как в однокомпонентной, так и в многокомпонентной системе [56]. При этом вероятность протекания превращения без образования зародыша критического размера возрастает при уменьшении межфазного поверхностного .натяжения а, т.е. при образовании когерентного зародыша, и при увеличении энергии дислокаций. По-видимому, при протекании фазового of -> ^-превращения в деформированной матрице реализуются оба условия, что и приводит к развитию превращения с малым п. Перелом на кривой соответствует исчерпанию дислокаций как мест зарождения эмбрионов Т-фазы, и при дальнейшем развитии превращения осуществляется только их рост.

Учитывая теоретические предпосылки о закономерности сдвиговой перестройки решетки при любых видах превращений [ 22, 26, 33, 34], представляется логичным предположить, что механизм образования аус-тенита не зависит от условий нагрева и исходной структуры. Различия в морфологической картине протекания превращения при изменении скорости нагрева, описанные в гл. III, объясняются разной степенью релаксации дефектов, оказывающих, как было показано, определяющее влияние на процесс аустенитообразования.

Наносят точки, отвечающие продолжительности протекания превращения на 1 % (начало) при различных температурах и затем они соединяются кривой; также строится кривая и для конца превращения (99 % исходной фазы претерпело превращение). Время, отвечающее нулю, — момент, когда образец помещен в ванну, в которой поддерживается температура изотермы. Можно считывать количество вновь образовавшейся структуры, значения твердости и время выдержки по показаниям специальных приборов. Реперными .точками диаграммы БТП являются температуры равновесия Aci—Acs(Acm).

Наносят точки, отвечающие продолжительности протекания превращения на 1 % (начало) при различных температурах и затем они соединяются кривой; также строится кривая и для конца превращения (99 % исходной фазы претерпело превращение). Время, отвечающее нулю, — момент, когда образец помещен в ванну, в которой поддерживается температура изотермы. Можно считывать количество вновь образовавшейся структуры, значения твердости и время выдержки по показаниям специальных приборов. Реперными точками диаграммы ВТП являются температуры равновесия Ас\—Ас3(Аст).

энергии упругой деформации, обусловливающих энергетический "проигрыш" при формировании центра новой фазы, и удельной объемной энергии и энергии дислокационной линии, определяющих вьшгрыш в AF. В деформированных объектах, где плотность дислокаций велика и в связи с этим резко возрастает роль члена, учитывающего влияние дефектов, и где Е, как отмечалось ранее, может существенно уменьшаться, не исключена возможность того, что энергетический выигрыш перекрывает проигрыш, связанный с образованием зародыша. В этом случае процесс зарождения не требует преодоления энергетического барьера. Как следует из теоретических рассмотрений, "бесцентровое" превращение при определенных условиях может реализоваться как в однокомпонентной, так и в многокомпонентной системе [ 56]. При этом вероятность протекания превращения без образования зародыша критического размера возрастает при уменьшении межфазного поверхностного .натяжения а, т.е. при образовании когерентного зародыша, и при увеличении энергии дислокаций. По-видимому, при протекании фазового а -» 7-превращения в деформированной матрице реализуются оба условия, что и приводит к развитию превращения с малым п. Перелом на кривой соответствует исчерпанию дислокаций как мест зарождения эмбрионов 7-фазы, и при дальнейшем развитии превращения осуществляется только их рост.

Учитывая теоретические предпосылки о закономерности сдвиговой перестройки решетки при любых видах превращений [ 22, 26, 33, 34], представляется логичным предположить, что механизм образования аус-тенита не зависит от условий нагрева и исходной структуры. Различия в морфологической картине протекания превращения при изменении скорости нагрева, описанные в гл. III, объясняются разной степенью релаксации дефектов, оказывающих, как было показано, определяющее влияние на процесс аустенитообразования.

чения силовых параметров вытяжки, кинетику протекания процессов упрочнения и разупрочнения в зоне температурно-силового воздействия, скорость и степень рекристаллизации и уровень термических напряжений как в днище, так и оснастке.

В определенных условиях под воздействием потока жидкого металла твердый металл разрушается вследствие протекания процессов эрозии и кавитации.

4.5.2. При наличии коррозии металла непосредственными замерами устанавливают степень ослабления сечения элементов. По ослаблениям определяют также скорость протекания процессов коррозии.

1) истинного равновесия (или кинетического, или эволюционного) в иерархической биологической термодинамике (или просто макротермодинамике) - как состояния открытой системы, рассматриваемой на заданном иерархическом уровне описания, в которое система (подсистема) приходит к моменту смерти вследствие завершения протекания процессов обмена веществ с окружающей средой в заданной шкале времени. Истинное квазиравновесие - частичное равновесие. За время релаксации (вследствии протекания процессов i -го типа) j - подсистемы к истиному квазиравновесию число и элементарный состав компонентов других смежных взаимосвязанных подсистем из-за их пространственной или временной изоляции и заданной шкале времени существенно не меняются. Истинное квазиравновесие на временных масштабах его установления можно считать истинным равновесием. Однако, в эволюционной шкале, когда имеет место многократная редупликация (воспроизведение) структур, это истинное равновесие следует рассматривать как квазиравновесие

тели пластичности и erg. Данное значение h/d — 0,0006...0,001 дает оценку глубине от поверхности зоны наиболее ицтенсивного протекания процессов самоорганизации структуры в приповерхностном слое Мо. Показана эффективность использования методики мультифрак-тольной цифровой параметризации структур металлических материалов, которая позволяет судить о динамике развития структуры, определять степень скрытой периодичности и однородности. Подтверждена недостаточность использования в этих целях величины только лишь фрактальной размерности D0.

В связи с неоднозначностью протекания процессов пластического деформирования оболочковых конструкций в зависимости от схемы их нагружения (т.е. от параметра двухосности напряжений в стенке п) выделим основные этапы пластического деформирования оболочек давления по мере их наступления:

1) истинного равновесия (или кинетического, или эволюционного) в иерархической биологической термодинамике (или просто макротермодинамике) - как состояния открытой системы, рассматриваемой на заданном иерархическом уровне описания, в которое система (подсистема) приходит к'моменту смерти вследствие завершения протекания процессов обмена веществ с окружающей средой в заданной шкале времени. Истинное квазиравновесие - частичное равновесие. За время релаксации (вследствие протекания процессов i -го типа) j - подсистемы к истиному квазиравновесию число и элементарный состав компонентов других смежных взаимосвязанных подсистем из-за их пространственной или временной изоляции и заданной шкалы времени существенно не меняются. Истинное квазиравновесие на временных масштабах его установления можно считать истинным равновесием. Однако в эволюционной шкале, когда имеет место многократная редупликация (воспроизведение) структур, это истинное равновесие следует рассматривать как квазиравновесие

• Подготовленную схему (проект) необходимо сохранить, запустить задачу на расчет, наблюдая и анализируя результаты протекания процессов.

КИНЕТИКА ФИЗИЧЕСКАЯ — раздел теоретич. физики, в к-ром изучаются законы протекания процессов, возникающих в системе при её отклонении от состояния равновесия термодинамического (напр., диффузия, теплопроводность, вязкость, электрическая проводимость, термоэлектрические явления).

Установки для трансформации тепла могут быть классифицированы по ряду признаков: по принципу работы, по характеру трансформации, по характеру протекания процессов во времени.

• Обычно составляемые материальные и энергетические балансы, из которых последние основаны на использовании первого закона термодинамики, не выявляют реализуемые возможности использования располагаемых ресурсов механической энергии. При рассмотрении условий протекания процессов и под углом зрения второго закона термодинамики наряду с анализом энергетических запасов системы представляется возможным устанавливать количества энергии и, в частности, тепла, которые могут быть в условиях данной среды превращены в механическую работу. При таком подходе представляется возможным определить работоспособность системы, получившую название эксергии, обозначаемой через ех и измеряемой в джоулях на килограмм (дж/кг).