Противоположно направленной

Далее рассматриваем равновесие начального звена / (рис. 13.17). На него действует сила Ргг, равная по величине и противоположно направленная силе F2l. Линия действия уравновешивающей силы

нормальной реакции N еще касательная реакция Т, равная и противоположно направленная Р; в противном случае сила тяги Р оказалась бы неуравновешенной, что при равномерном движении невозможно.

Для сопряженного колеса, находящегося в зацеплении с рассматриваемым, сила, равная F,,, но противоположно направленная, является радиальной силой, а сила, равная Fr (и тоже направленная противоположно), — осевой силой.

коэффициент пропорциональности с в этой зависимости представляет собой упругую жесткость шарнира В. На систему действуют силы, приложенные в шарнирах А (активная сила Р) и С (реактивная сила, равная по величине и противоположно направленная активной силе Р).

возникает противоположно направленная электродвижущая сила'; уменьшающая собственную э. д. с. элемента, ,и с учетом равенства (3.3) для э. д. с. гальванического элемента можно написать

Сельсин аналогичен трехфазному асинхронному двигателю. Он имеет статор и ротор. На статоре размещены под углом 120° три обмотки, соединенные между собой. Другие концы обмоток статора сельсина-датчика 1 соединены с обмотками статора сельсина-приемника 2. Роторы сельсинов имеют по два полюса, обмотки которых соединены между собой последовательно, а вторые концы выведены на контактные кольца на роторе. С помощью щеток через них подводится к роторам напряжение. Если обмотки роторов подсоединить к одному и тому же источнику переменного тока, то в обмотках статоров обоих сельсинов индуктируется э. д. с., равная, но противоположно направленная друг другу. Тока в обмотках при этом не будет и роторы будут находиться в равновесном состоянии. Равно-

Поскольку в относительном движении скорость тела в направлении силы FK не изменяется, то должна присутствовать уравновешивающая сила R, равная по значению FK и противоположная ей по направлению (рис. 1.2). Сила R — реальная сила взаимодействия между телом т и стержнем — реакция стержня. С другой стороны, по третьему закону Ньютона на стержень действует точно такая же, но противоположно направленная сила реакции тела. Таким образом, в результате движения тела вдоль вращающегося стержня к центру вращения, на стержень действует сила реакции тела Rb направленная в сторону вращения и численно равная кориолисовой силе инерции 2т coXw. Сила Rx является реальной силой взаимодействия, поэтому она существует независимо от выбора системы координат и в абсолютном движении может совершать работу. В относительном движении ни кориолисова сила FK, ни сила реакции R работы совершить не могут, так как они всегда перпендикулярны к вектору w. Это справедливо также и для криволинейного движения тела т в относительной системе координат.

Его первая глава «Влияние размеров броневой плиты на элементы ее деформации под действием снаряда» содержит описание физико-математической модели явления. Снаряд массой М, обладающий в момент соприкосновения с броневой плитой известной скоростью УО, встречает сопротивление плиты в виде переменной силы Р, которая, действуя на снаряд, уменьшает его скорость. В свою очередь, равная ей и противоположно направленная сила, приложенная к броневой плите, «вызывает ее общую упругую прогибь и местную пластичную деформацию в виде местной остаточной вмятины» (рис. 34).

где Р — подъемная сила (сила, действующая от жидкости на профиль), равная Р' и противоположно направленная.

Наибольшее применение газотурбинный двигатель получил в авиации для создания движущей силы летательного аппарата — тяги. Тяга авиационных ГТД возникает при истечении газов из сопла двигателя—путем так называемой прямой реакции. Она может быть получена также посредством непрямой реакции при передаче механической энергии от газовой турбины, например, на воздушный винт, который при своем вращении отбрасывает назад большие массы воздуха; при этом возникает противоположно направленная движущая сила — тяга винта.

Увеличение объема ионита вызывается в основном двумя физическими причинами: во-первых, стремлением ионов, находящихся в порах ионита, к сольватации и, во-вторых, электростатическим отталкиванием одноименно заряженных фиксированных ионов. С увеличением набухания действие обеих сил постепенно уменьшается. Это связано как с уменьшением концентрации ионов в порах ионита, так и с уменьшением электростатического отталкивания при увеличении расстояния между фиксированными ионами. Наряду с растягиванием полимера увеличивается противоположно направленная сила, обусловленная наличием в ионите поперечных связей. Все это приводит к установлению равновесия в системе [5].

Выявить основные закономерности, которым подчиняется явление трения скольжения, можно на приборе, схематично показанном на рис. 1.122. На пластину А, помещенную в углублении стола, ставится тело М. Силу давления тела на пластину можно увеличивать с помощью гирь веса GL. Нормальная реакция N пластины равна силе давления, производимого телом М (т. е. N = G или N — G + GI). Перекинутая через блок нить передает телу УИ движущую силу Р, численно равную весу грузиков в чашке. При равновесии тела М движущая сила Р численно равна противоположно направленной силе трения Т, которая и препятствует движению тела М.

При взаимодействии двух тел одно из них действует на другое с такой же силой, но противоположно направленной, как другое — на первое (третий закон Ньютона)

Внутренними силами системы называются силы взаимодействия между ее различными точками. По закону равенства действия и противодействия эти силы попарно равны и прямо противоположны. Например, если точка т' системы притягивает другую ее точку т с некоторой силой, то, наоборот, точка т притягивает точку т' с такой же силой, но противоположно направленной.

122. Натяжение. Допуская, что равновесие имеет место, возьмем на нити MtM2 (рис. 78) произвольную точку А и выделим часть М^А. Полученная нить Nl^A раньше находилась в равновесии. На нее действовали только сила /"\ и часть нити АМ2. Необходимо, следовательно, заменить это действие .силой, равной и противоположно направленной силе Fr Эта сила называется натяжением

представляют собой соответственно силу нормального давления и силу нормальной реакции. 3. Трение качения возникает при перекатывании одной поверхности по другой. На фиг. 2 показано круглое тело /, находящееся под действием нормальной силы P"IZ и вращающего момента М\2- Если бы между телами У и 2 не действовала сила трения F сцепления, то центр О был бы неподвижен и вокруг него вращалось бы тело 1. Но если сила трения F действует, то происходит перекатывание и возникает момент Мк пары сил сопротивления, называемый моментом пары сил трения качения. Такая пара сил может быть, например, представлена в виде силы FKt приложенной к центру О, и равной ей, но противоположно направленной силы —FK, приложенной в точке касания тел / и 2. Для перекатывания без скольжения сила FK должна быть меньше силы сцепления (трения скольжения) F. Сила трения качения может быть определена из соотношения

В сущности каждая точка кулачкового профиля (каждое положение механизма) имеет свою окружность перегибов. Если нужно построить окружности перегибов ряда последовательных положений механизма, можно поступить следующим образом (рис. 2). Сначала строим диаграммы s = s (ф), s' = s' (ц>) и s" = s" (ф). После этого вычерчиваем кривые s --- s (s') и s' = s' (s"). Оси координат этих двух кривых по отношению к оси Ъ — b отсчета перемещений s толкателя располагают так: ось s — параллельно b — b -и одинаково направленной, ось s' — повернутой в сторону положительных углов ср на 90° и ось s" — параллельно b — b и противоположно направленной. Отрезки s, s' и s" обеих кривых изображаем в одном и том же маштабном модуле [например, в масштабном модуле JLIS диаграммы s = s (ф)]. Каждому положению механизма (т. е. каждому значению угла ф) соответствует определенная точка кривой s = s (s') и определенная точка кривой s' = s' (s"). Эти соответствующие друг другу точки обеих кривых обозначаем теми же цифрами, которыми обозначены положения механизма на диаграмме s = s (ф). Любую г'-ю точку кривой s — s (s') можно рассматривать как точку D, построенную для того же самого

Расчёт начинаем с группы EF. Определяем реакции Р84, Рее и Р46 во всех кинематических парах методом планов сил. Далее ведём расчёт группы BCD. Для этого, кроме внешних сил Р2 и Р8, к ней приложенных, прикладываем в точке Е реакцию Р43, равную и противоположную реакции Р84. После расчёта группы BCD определится реакция Р12. Полученную реакцию Р]2 заменяем равной ей и противоположно направленной силой Р2, действующей на кривошип 1. Расчёт кривошипа 1 ведём

Пользуясь современной терминологией, можно выразить эту теорему в более удобной форме (рис. 1.14,6): сила F' , удерживающая груз на наклонной плоскости и равная по значению противоположно направленной силе F, стремящейся его сдвинуть, определяется (если пренебречь трением) произведением его веса G на синус угла а наклона плоскости к горизонтали:

Нагруженное пружиной уплотнение со вспомогательной противоположно направленной уплотняющей кромкой. Кромка манжеты, поджимаемая пружиной, удерживает смазку. Вспомогательная кромка прижата к валу с меньшим давлением и выполняет функции грязезащитного уплотнения

турных элементов, сколько содержится атомов в углероде-12 массой 0,012 кг; МОМЕНТ {времени начальный является тем моментом времени, ранее которого процесс не рассматривается; аэродинамический выражается результирующим моментом пары сил, возникающим при движении тела в газовой среде; гироскопический определяется моментом пары сил, действующим на ось ротора гироскопа со стороны опоры; главный внешних сил является вектор, равный геометрической сумме моментов относительно некоторой неподвижной точки всех внешних сил, действующих на материальные точки системы; дипольный электрический есть вектор, характеризующий электрический диполь, равный произведению заряда диполя на его плечо и направленный вдоль оси от отрицательного заряда к положительному; импульса [атома орбитальный равен геометрической сумме орбитальных моментов всех электронов этого атома; механической системы относительно (оси есть проекция на эту ось вектора момента импульса системы относительно любой точки, выбранной на рассматриваемой оси; неподвижной точки (является вектор, равный геометрической сумме моментов импульса относительно той же точки всех материальных точек системы; закон (изменения выражает, что производная по времени от момента импульса механической системы относительно неподвижной точки равна главному моменту относительно той же точки всех внешних сил, действующих на систему; сохранения утверждает, что момент импульса замкнутой системы относительно неподвижной точки не изменяется с течением времени)»; электрона (орбитальный противоположен по направлению вектору орбитального магнитного момента электрона; собственный (спин) может иметь такую векторную ориентацию, что проекция вектора этого момента на направление напряженности магнитного поля может совпадать с ней или быть противоположно направленной) ]}

Сила (момент), возникающая при неравномерном движении массы и не уравновешенная противоположно направленной силой (моментом).