Проводятся аналогично

определ. напряжения на электродах проводимость И.п. резко увеличивается, а возникающий в нём элект-рич. пробой ведёт к снижению напряжения, предотвращая повреждение электрооборудования. ИСКРОВОЙ РАЗРЯД, искра электрическая,- нестационарный электрический разряд в газе, возникающий в электрич. поле при давлении газа до неск. атм. Отличается извилистой разветвл. формой и быстрым развитием (ок. 1СГ7 с), сопровождается характерным звуковым эффектом («треск искры»). Темп-pa в гл. канале И.р. достигает 104 К. И.р. происходит, если мощность питающего его источника энергии недостаточна для поддержания стационарного дугового разряда или тлеющего разряда. Используется в искровых разрядниках, а также в искровых счётчиках заряженных частиц. В жидких средах И.р. применяется для прецизионной электроискровой обработки токо-проводящих материалов, в т.ч. при изготовлении деталей и узлов электронных приборов. В природных условиях И.р. наблюдается в виде молнии.

В 1834 г. французский часовщик Пельтье открыл эффект, противоположный явлению Зеебека: при пропускании тока через цепь, состоящую из различных проводящих материалов, в местах -контакта возникает разность температур — один спай нагревается, другой охлаждается. Если холодный спай использовать для отвода тепла от какого-либо объекта при низкой температуре, а теплый для отдачи тепла при более высокой температуре, то получится трансформатор тепла, работающий непосредственно за счет электрического тока. Однако эффект Пельтье (как и эффект Зеебека) в металлах очень невелик. Выделение или поглощение тепла на контакте двух металлов связано-"олько с тем, что энергия теплового движения электронов несколько различается у разных металлов. Поэтому энергия электронов, образующих ток при переходе из одного металла в другой, должна либо несколько возрасти (что приводит к поглощению тепла), либо уменьшиться (что дает выделение тепла). По этой причине до появления полупроводников эффект Пельтье не находил практического применения, несмотря на то что идея его использования для охлаждения была из-зестна и экспериментально проверена*.

Описано изменение свойств огнеупорных материалов при воздействии электрических полей. Изложена методика измерения электропроводности огнеупоров. Показана зависимость электропроводности от структуры и химического состава огнеупоров. Рассмотрено электролитическое разложение огнеупоров и указано применение их в технике в качестве электроизоляционных и проводящих материалов.

Метод вихревых токов открыл новые возможности перед научными работниками и работниками заводских лабораторий, вооружив их удобным и быстрым способом оценки изменений, происходящих в структуре поверхностных слоев проводящих материалов. С его помощью можно получить информацию о состоянии структуры материала на различных участках детали, быстро проверить качество (или соответствие эталонному образцу) сотен и тысяч деталей и в том числе деталей, установленных в труднодоступных местах внутри машин, а также деталей,-покрытых лаком, краской или эмалью.

В настоящем издании в качестве единицы удельной электрической проводимости (далее слово «удельная» опустим) используется м/(ом-мм2). В этих единицах электрическая проводимость всех, проводящих материалов при комнатной температуре лежит в диапазоне от 0,02 до 62 м!(ом-мм2}. В Международной системе единиц СИ единицей электрической проводимости служит сим/м, В 1 м/(ом-мм2) 106 сим/м, или 1 сим/м = = 10~8 м/ (ом • мм2). Природу электропроводности металлов объясняет электронная теория, начало которой было заложено в конце прошлого столетия. Опыты Л. И. Мандельштама и Н. Д. Папалекси (1913 г.), Толмена и Стюарта (1916 г.) по внезапному торможению катушки или движущегося металлического диска показали, что не только силы электрического поля, возникающие в металле при наличии разности потенциалов, но и механические силы инерции способствуют перемещению электронов,

При бесконтактном измерении электрической проводимости немагнитных проводящих материалов весьма важно уменьшить влияние на показания прибора изменений зазора между катушкой датчика и поверхностью

При измерениях электрической проводимости хорошо проводящих материалов используется включение катушек в схему последовательного контура. Амплитудно-фазовые и фазовые схемы содержат компенсационный и рабочий, или, как его иногда называют, измерительный, датчики трансформаторного типа. Их вторичные обмотки включены встречно. По своим функциональным схемам такие измерители электрической проводимости не отличаются от толщиномеров, описанных в [Л. 24]. Их схемы более сложны, более трудны в настройке, но они позволяют уменьшить влияние зазора между датчиком и контролируемым объектом при изменении зазора от нуля до 2—3 мм.

ОПРЕДЕЛЕНИЕ МАРКИ НЕМАГНИТНЫХ ПРОВОДЯЩИХ МАТЕРИАЛОВ

Раннее выявление трещин в поверхностных слоях проводящих материалов возможно лишь при условии периодической проверки деталей.

Отмеченный выше механизм изменения магнитной проницаемости казалось бы должен распространиться и на изменение удельного электрического сопротивления при испытании на усталость немагнитных проводящих материалов. Однако с помощью весьма чувствительных индукционных приборов нам не удалось зафиксировать эти изменения.

проводимости немагнитных проводящих материалов . . 37

Мы не будем приводить здесь исследования случаев Р < 0, ее > 0 и 'i > 0, у > 0, которые проводятся аналогично. Отметим только, что в этих случаях при определенных значениях в ;'п;;ампческой системе могут возникнуть неограниченно возрастающие колебания. Однако неограниченное возрастание колебаний требует неограниченного поступления в систему энергии извне, но это практически невозможно. Следовательно, в этих случаях приближение, взятое при разложении Тх (и + .('), недостаточно и нужно учитывать члены более высоких порядков.

коэффициенты F^ (mnplijkq) и свободные члены AiLp (ijkq) которых вычисляются соответственно по формулам (2.2.23) и (2.3.25), причем в подынтегральные выражения (2.2.26') вместо Г«Р следует подставить AiTfP). Остальные вычисления проводятся аналогично рассмотренным в § 2 данной главы. В результате найдем компоненты корректирующего тензора, следовательно, и компоненты тензора Ах (Т). Если область отражения — круг радиуса г0, то координаты изменяются в следующих пределах: 0 ^ г ^ г0, 0 ^ 0 ^ 2л, 0 ^ г ^ <: ах°/асд, 0 sg: x° ^ acghla. Функции кинетических напряжений основного тензора

Корректирующий тензор Ах (Гц) имеет компоненты (2.3.55), однако функции f^ (mnpl) имеют другой вид, так как фундаментальные функции определяются формулами (2.2.47); параметры А1Лтпрг, ..., AiDmnpi находятся в результате решения уравнений (2.3.56), коэффициенты /\р (mnplijkq) и свободные члены AxLp (ijkq) которых вычисляются соответственно по формулам (2.2.23) и (2.2.25). Интегралы Fy$ имеют вид (2.2.48), интегралы A^L^ — вид (2.2.49), в их подынтегральные выражения вместо Tf^ следует подставить А!?^,. Дальнейшие вычисления проводятся аналогично приведенным ранее. В результате будут найдены компоненты корректирующего тензора Д\ (Т„), а также компоненты тензора &i(T).

Приведенное решение задачи о поперечном ударе предполагает, что волна нагрузки распространилась во всем стержне, т. е. оно характеризует напряженно-деформированное состояние стержня с момента tm = max (c/a0(l — с)/а0) > 0. Изучение напряженно-деформированного состояния стержня в интервале (0, tm) можно проводить, пользуясь полученным решением, если длину стержня считать переменной, равной 2a0t, а его концы — закрепленными (w = 0 и dwldx = 0), так как перед фронтом волны нагрузки стержень находится в покое. В этом случае собственные функции Xt (х) удовлетворяют уравнению (3.1.95) и имеют вид, приведенный в табл. 2, где / = 2a0t; остальные вычисления по определению функций qt (t) и силовой функции Р (t) проводятся аналогично изложенному выше с учетом зависимостей / = 2a0t и с = a0t.

Испытания проводятся аналогично испытаниям группы Г и, кроме того, дополнительно проводятся особые испытания

Испытания проводятся аналогично испытаниям группы Г и, кроме того, дополнительно проводятся особые испытания

Исследования устойчивости проводятся аналогично; результаты представлены графически на рис. 4 для случая (/ + А — / — В) ^> ^> 0 (обозначения те же, что и на рис. 2).

Исследования при высоких и низких температурах проводятся аналогично измерениям при комнатной температуре. Образец должен находиться при заданной температуре в течение всего опыта.

Исследования при высоких и низких температурах проводятся аналогично измерениям при комнатной температуре. Образец должен находиться при заданной температуре в течение всего опыта.

Если ударные испытания по Шарпи проводятся на образцах с надрезом или с предварительно нанесенной трещиной, то следует рассматривать два случая в зависимости от того, разрушается ли образец контролируемым или неконтролируемым способом (см. рис. 2.7). При контролируемом разрушении образца метод Шарпи можно считать методом определения работы разрушения при высокой скорости деформирования. При катастрофическом разрушении образца испытания образцов с надрезом проводятся аналогично испытанию образцов без надреза, связь которого с разрушением при медленном изгибе описана выше. Однако при испытании образца с надрезом с определением разрушающего напряжения можно рассчитать критическое значение коэффициента интенсивности напряжений по размерам надреза и разрушающему напряжению.