Прохождения импульсов

Электрошлаковая сварка характерна тем, что основная часть тепла, необходимая для нагрева и плавления основного и электродного металла, образуется за счет прохождения электрического тока через расплавленный флюс—• шлак.

На практике могут встретиться случаи, когда тепло возникает внутри .объема тела за счет внутренних источников тепла, например за счет прохождения электрического тока, химических реакций, ядерного распада и др. Поскольку объемное тепловыделение может быть не только равномерным, но и неравномерным; для таких процессов важным является понятие удельной интенсивности объемного тепловыделения или мощности внутренних источников. Эта величина, обозначаемая qv, определяет собой количество тепла, выделяемого единицей объема тела в единицу времени; она имеет размерность Вт/м3. При поглощении тепла внутри объема тела, например, при эндотермической реакции величина qv отрицательна; она характеризует интенсивность объемного стока тепла.

На практике могут встретиться случаи, когда теплота возникает внутри объема тела за счет внутренних источников, например за счет прохождения электрического тока, химических реакций, ядер-

кращении прохождения электрического тока по обмотке электромагнита пружина 4 возвращает рычаг 2 в исходное положение.

Дуговой разряд представляет собой одну из разновидностей прохождения электрического тока через газовый промежуток, отличающийся от других видов разряда (тёмного и тлеющего) чрезвычайно ярким свечением и весьма высокой температурой (около 6000° С при атмосферном давлении).

Здесь Qb — тепло, выделившееся за счет прохождения электрического тока, оно подсчитывалось по квадрату силы тока и сопротивлению переходного участка, измеренному, как было описано выше, в специальных опытах; AQX — тепло, подведенное к объему за счет разности аксиальных тепловых потоков на грани-цах рассматриваемого участка. Тепловой поток со стороны центральной части трубки подсчитывался по градиенту температур в центральной части, сечению трубки и соответствующему значению коэффициента теплопроводности стенки. Градиенты температур вдоль утолщенного конца трубки не могли быть подсчитаны на основании прямых измерений, поэтому они приняты равными градиентам температур вдоль гильз термопар. Для подсчета градиентов промерены поля

По аналогии с законами прохождения электрического тока по последовательной цепи проводников можно утверждать, что падение температуры, приходящееся на один слой, в долях от полного падения температуры равно отношению теплового сопротивления данного слоя к полному сопротивлению многослойной пластины. Взяв для примера двухслойную пластину, согласно рис. 2-2, имеем:

Физический смысл [найденных таким путем /CJ, т^ и (df/dN)' можно интерпретировать следующим образом. Тепло, уносимое в единицу времени с катода за счет прохождения электрического тока через ЭГЭ (электронное охлаждение), обозначим tWK- Чтобы получить количество тепла, приходящееся в среднем на один электрон, разделим WK на ток ЭГЭ /эгэ:

2. Возможность обработки материалов с любыми физико-химическими свойствами. Единственным условием обработки является требование, чтобы поверхность обрабатываемой заготовки в момент прохождения электрического импульса обладала электрической проводимостью.

СПЕКТРОСКОПИЯ — совокупность методов исследования строения вещества, основанных на резонансном поглощении радиоволн; РАЗМАГНИЧИВАНИЕ — уменьшение остаточной намагниченности ферромагнетика после снятия внешнего магнитного поля; РАЗМЯГЧЕНИЕ — переход вещества из твердого состояния в жидкое при повышении температуры; РАЗРЯД (безэлектродный вызывается либо током смещения, либо является индукционным током, а разрядный промежуток изолирован от электродов; высокочастотный происходит в газе под действием электрического поля; газовый — процесс прохождения электрического тока через газ; дуговой — самостоятельный газовый разряд с большой плотностью тока, при котором основную роль в ионизации играют электроны, возникающие вследствие термоэлектронной эмиссии с разогретого самим разрядом катода, а газ в столбе дуги находится в состоянии плазмы при сравнительно небольшом напряжении между электродами)

достаточной для прохождения электрического тока. В этих условиях дуговой процесс переходит в установившийся бездуговой процесс прохождения электрического тока через расплавленный шлак, в результате чего выделяется большое количество тепла. При этом развивается высокая температура расплавленного шлака, достаточная для оплавления свариваемых кромок и расплавления электродной проволоки.

формулам (2.37) и (2.38). В п. 1.5.1 указаны коэффициенты преобразования электрического сигнала в акустический и обратно для амплитуд сигналов, которые пригодны также для вычисления электрического эквивалента структурных помех. Однако при контактном способе контроля необходимо учитывать особенности прохождения импульсов структурных помех через тонкий слой.

В результате прохождения импульсов через приемный преобразователь и усилительный тракт с ограниченной полосой пропускания происходит дальнейшее искажение импульсов. Они приобретают характер колебаний, длительность их увеличивается, быстро следующие друг за другом импульсы -сливаются в один (рис. 2.44,6).

Для контроля напряжений в резьбовых соединениях создан прибор НЗМ 001. Им контролируют детали диаметром 8 мм и более, длиной 20 ...4500 мм. Ограничения связаны с отражением и трансформацией продольных волн от боковой поверхности (см. § 1.1 и 2.3). В зависимости от длины ОК прибор измеряет изменение времени прохождения импульсов под действием затяжки на 0,1 ... 10 икс. Это позволяет измерять напряжение затяжки 7 МПа и более.

Наиболее распространены теневой и зеркально-теневой методы. Признаком обнаружения несплошностей этими методами служит ослабление амплитуды упругих волн, прошедших черев изделие. Для контроля крупнозернистых материалов (например, бетона) применяют временной теневой метод. Признаком обнаружения несплошностей этим методом является запаздывание времени прохождения импульсов через изделие.

Рис. 9.5. Схема прохождения импульсов и структурная схема установки для измерения скорости звука методом импульсной интерференции:

прерывающего поток излучения, поступающий на приемник), причем фаза переменной составляющей этого тока соответствует знаку разности между интенсивно-стями гамма-лучей, прошедших объект и клин. В этих условиях реверсивный двигатель перемещает клин в соответствующем направлении до достижения нового положения равновесия. Обтюраторы 8 представляют собой два свинцовых поглотителя, закрепленных на валу и вращающихся с постоянным числом оборотов. Скорость вращения устанавливается в зависимости от частоты и длительности необходимого прохождения импульсов.

Перед началом работы все декады устаяавлиВ'аются в нулевое положение (нажатием кнопки «сброс»). Этому состоянию прибора отвечает светящаяся индикаторная неоновая лампочка при цифре «О». Для контроля прохождения импульсов через пересчетяую декаду в анодную цепь каждого .пересчетного каскада также включены неоновые лампочки.

стенок ОК достигают приемника. Наличие в ОК неоднородностей меняет условия прохождения импульсов. Дефекты регистрируют по изменению амплитуды и спектра принятых сигналов. Метод применяют для контроля изделий из ПКМ и соединений в многослойных конструкциях.

Степень пластической деформации стали предложено измерять по изменению скорости поперечных волн, поляризованных параллельно и перпендикулярно направлению деформации [315]. Скорость волн, поляризованных параллельно направлению деформации, уменьшается сильнее, поэтому возникает разность времени прохождения импульсов через базу измерений. В разд. 7.2 отмечено, что этот же параметр может использоваться для контроля анизотропии материала при прокатке.

Для контроля напряжений в резьбовых соединениях В.М. Бобренко и А.С. Рудаковым [30] создан прибор НЗМ 001. Им контролируют детали диаметром 8 мм и более, длиной 20 ... 4500 мм. Ограничения связаны с отражением и трансформацией продольных волн от боковой поверхности (см. разд. 2.2.3.4). В зависимости от длины ОК прибор измеряет изменение времени прохождения импульсов на 0,1 ... 10 мкс под действием затяжки. Это позволяет измерять напряжение затяжки 7 МПа и более.

Метод контроля древесины по времени прохождения сквозного сигнала опробован также в Румынии [425, с. 223/784]. Образцы из бука толщиной 35 мм с влажностью 14 % прозвучивали поперек волокон и регистрировали время прохождения импульсов продольных колебаний в каждом направлении. Использовали преобразователи с волноводами, имеющими с ОК сухой точечный контакт. Центральная частота импульсов 150 кГц. Результаты измерений представляли в виде диаграмм, дающих представление о времени прохождения сигналов и, следовательно, скоростях звука на различных участках ОК. Максимальные скорости соответствуют высокой прочности материала. На ослабленных участках эта скорость понижена, в зонах дефектов она снижается еще больше.