Произвести измерения

и 1р0 углов ф и гр, то зависимость (27.6) может быть приведена к зависимости (27.5), если произвести интегрирование зависимости (27.6) с учетом заданных начальных условий.

где <»! — угловая скорость звена / (рис. 27.8) и ю3—угловая скорость звена 3. Если известны начальные значения ф0 и ^о углов ф и i), то зависимость (27.6) может быть приведена к зависимости (27.5), если произвести интегрирование зависимости (27.6) с учетом заданных начальных условий.

Найдем местные значения потоков излучения _элементарных площадок dFi и dFz на конечные поверхности соответственно F2 и F4. Для этого необходимо произвести интегрирование зависимостей (17-59) ио FZ и FI с учетом того, что плотности потоков собственного излучения черных тел при Т= const являются постоянными величинами вдоль поверхности каждого из тел.

Далее, используя предположение о медленном изменении функций т] (О, I (0. ? (0. можно принять, что производные этих функций внутри каждого цикла близки к константам и меняются лишь от цикла к циклу. Тогда правые части уравнений (6.95) могут быть заменены средними за период значениями. Для нахождения этих средних значений следует произвести интегрирование по ф/= = 'j&t в пределах от 0 до 2я и результат разделить на 2я. Примем во внимание, что

Чтобы проверить выбранную мощность двигателя подъёмно-качаю-шегося стола и передаточное число редуктора, необходимо сначала построить графики „приведённых радиусов" механизма стола, по ним построить графики зависимости приведённых статического и махового моментов механизма и затем одним из рассмотренных выше методов произвести интегрирование уравнения движения электропривода. В качестве примера ниже рассматривается построение графиков статических и маховых моментов для перекидного стола, изображённого на фиг. 1.

Если в формуле (3-1-105) произвести интегрирование по у от 0 (поверхность жидкости) до (расстояние до края сосуда от поверхности жидкости), то получим известную формулу Стефана:

Иначе можно составить и решать уравнение относительно функции Ф (s). Для этого в формуле (7.4) следует произвести интегрирование по частям [23]:

Цель искусственного моделирования гидрологических рядов иная —• упростить вероятностные водноэнергетические и водохозяйственные расчеты. Например, необходимо вычислить математическое ожидание выработки энергии ГЭС. Если иметь дело с функцией распределения Р((}р), то, очевидно, нужно произвести интегрирование по Р(С)р). При наличии смоделированного ряда расходов фр достаточно вычислить выработку энергии для каждого расхода <2Р в ряде и затем вычислить среднее значение. Результат вычисления 'будет в обоих случаях одинаковый.

Чтобы найти температуру I 'т через Дг час. (т = Дг:), надо произвести интегрирование в пределах от т = 0 до т = Дг. Итак:

Большое количество задач упругодинамического роста трещин было решено численно методом конечных элементов. Как и в случае методов конечных разностей, подходы с применением метода конечных элементов различают по тому, каким образом манипулируют с полями в окрестности вершины трещины. Чаще-всего для этой цели применяют либо моделирование процесса роста трещины с постепенным уменьшением усилий в соответствующих узлах конечно-элементной сетки, включение подвижного элемента, интерполирующие функции для которого берутся из решений континуальных задач с напряженным состоянием окрестности вершины трещины, или же используют контурный интеграл энергии. После конечно-элементной дискретизации по пространственным переменным необходимо произвести интегрирование обыкновенных дифференциальных уравнений по времени для узловых переменных. Поскольку динамические поля, соответствующие быстрым процессам роста трещины, содержат большое число высокочастотных составляющих, то для получения высокой точности шаги по времени должны быть небольшими. Было установлено, что вследствие этого естественного ограничения на величину шагов по времени эффективными во многих случаях оказываются условно устойчивые явные схемы интегрирования по времени, использующие процедуру диагона-лизации матрицы масс.

Перейдем к анализу энтропии (5.32). Так как дополнительное условие (5.44) связывает лишь параметры одномерного распределения р (х), то в выражении энтропии целесообразно произвести интегрирование по второй переменной а, т. е. перейти к вариационной задаче для одномерного елучая:

Из приведенного выше примера очевидно, что евклидова геометрия дает правильное описание свойств маленького треугольника на обыкновенной двумерной сферической поверхности, а отклонения от евклидовой геометрии становятся все более значительными по мере увеличения размеров. Для того чтобы убедиться, что наше трехмерное физическое пространство действительно является плоским, нам надо произвести измерения с очень большими треугольниками, вершины которых образованы Землей и удаленными звездами или даже галактиками. Однако мы сталкиваемся с такой трудностью: наше положение определяется положением Земли, и мы еще не имеем возможности передвигаться в космическом пространстве с масштабными линейками, чтобы измерять стороны и углы астрономических треугольников. Как же мы можем проверить справедливость евклидовой геометрии в отношении описания измерений в мировом пространстве?

Тепловые потери можно полностью исключить из рассмотрения, если предположить, что последние не зависят от расхода исследуемого вещества. В этой случае необходимо произвести измерения энтальпии или теплоемкости при двух различных расходах те и тм, но при одних и тех же параметрах исследуемых веществ, и определить, например, из уравнений

Металлографический метод нередко выполняет роль арбитражного в спорных случаях и зачастую служит для проверки точности других неразрушающих методов определения толщины покрытия. Используя обычную технику подготовки шлифов и оптические микроскопы, можно произвести измерения с точностью ± 1 мкм, а применяя метод косого сечения при изготовлении образцов,— с точностью 0,1—1,0 мкм. С помощью электронного микроскопа можно измерить еще более тонкие осадки.

Измерение равномерности осевого шага полученной риски на валике выполняется так же, как и в предыдущем случае на измерительной машине. Эксцентричная установка валика на столе (планшайбе) обеспечивает различную глубину рисок, что дает возможность произвести измерения шага рисок по образующей валика, на которой они будут достаточно четки.

чтобы воспользоваться этим соотношением для абсолютных измерений f (ЕЛЛ •»]), нужно произвести измерения всех входящих в него величин. Для относительных измерений достаточно осуществить два сдувания в одном и том же прибора и при одной и той же температура для двух масел, из которых одно являатся эталонным.и для которого значение 9 при данной температуре извастно. В этом случае значение <р может быть вычислено по формуле

Для определения всех компонентов напряжений по линии ох необходимо третью модель разрезать на срезы, параллельные плоскости yoz, и произвести измерения в точке пересечения каждого среза с плоскостями хоу

В системе уран—тантал нельзя было применить описанный метод, так как танталовый тигель быстро разъедается ураном. Поэтому уран расплавляли в бериллиевом тигле при температурах до 1800°, танталовый пруток помещали в расплавленный уран и удаляли, прежде чем уран начинал затвердевать. Выше 1800° происходила реакция между тиглем и ураном, поэтому дальше проводить опыт было невозможно; однако поместив танталовый тигель внутри вольфрамового, удалось произвести измерения при 2000°.

В системе уран—тантал нельзя было применить описанный метод, так как танталовый тигель быстро разъедается ураном. Поэтому уран расплавляли в бериллиевом тигле при температурах до 1800°, танталовый пруток помещали в расплавленный уран и удаляли, прежде чем уран начинал затвердевать. Выше 1800° происходила реакция между тиглем и ураном, поэтому дальше проводить опыт было невозможно; однако поместив танталовый тигель внутри вольфрамового, удалось произвести измерения при 2000°.

2.10. В соответствии с рис. 2.9.1 подключить к выходу 13 измерительный конденсатор 14 с образцом и произвести измерения емкости С2 и добротности Q2 прибора с катушкой и измерительным конденсатором так, как было указано в п. 2.7 и 2.8.

2.12. Произвести измерения емкости С3 и добротности Q3 прибора с катушкой и пустым (воздушным) измерительным конденсатором так, как было указано в л. 2.7 и 2.8. Результаты измерений занести в Протокол испытаний.

Измерение бактерицидного излучения лампы ПРК-7, погруженной IB воду, не 'производилось. При погружении такой горящей лампы в ванну с водой темлература воды 'Поднима-лась настолько быстро, что произвести измерения при установив- ^ шейся температуре воды было„^ технически невозможно. Однако ?? было определено, что бактери- *» цидное излучение лампы ПРК-7 § в момент погружения ее в холод-ную воду (условия низкой темпе-ратуры окружающей среды и, следовательно, низкого давле-ния) значительно меньше бакте-рицидного излучения при нормальном реждме работы этой лампы в воздухе.