Произвольного направления

Выражение ftq/T при равновесном изменении состояния газа есть полный дифференциал некоторой функции состояния. Она называется энтропией', обозначается для 1 кг газа через s и измеряется в Дж/(кг-К). Для произвольного количества газа энтропия, обозначаемая через S, равна S = Ms и измеряется в Дж/К-

из произвольного количества прямых линий, пересекающих две данные прямые линии (см. рис. 2.6, ж);

из произвольного количества прямых линий, пересекающих заданную прямую и параллельных одной плоскости (см. рис. 2.6, з);

из произвольного количества прямых линий, одни из которых параллельны заданному направлению, другие - суть прямые на бесконечном пространстве, плоскость на бесконечности в пространстве представлена сферой, прямые на бесконечности - большими кругами (см. рис. 2.6, и);

из произвольного количества прямых линий, одни из которых расположены в данной плоскости, другие — пересекаются в точке данной плоскости, образуя центральный пучок прямых линий в пространстве (см. рис. 2.6, к);

из произвольного количества прямых линий, из которых одни расположены в плоскости, другие — параллельны прямой линии, расположенной в этой плоскости (см. рис. 2.6, л);

из произвольного количества прямых линий, распределенных на два центральных пучка (см. рис. 2.6, п);

из произвольного количества прямых линий, образующих центральный и параллельный пучки (см. рис. 2.6, р).

ся энтропией1, обозначается для 1 кг газа через s и измеряется вДж/(кг-К). Для произвольного количества газа энтропия, обозначаемая через S, равна S=Ms и измеряется в Дж/К.

Подпрограмма UPB анализирует вид управления. В зависимости от его номера (НВ) осуществляется управление либо UPB1 (НВ-1), либо UPB2 (НВ-2). Возможно аналогичное подключение произвольного количества видов управления.

Приведённые уравнения отнесены к I кг газа; умножение обеих частей уравнений на ^ относит их к 1 молю, умножение на О кг даёт уравнения для произвольного количества газа.

Поступательное перемещение резервуара с постоянным ускорением а. В случае произвольного направления а= — ои (рис. 7).

Нетрудно решить задачу для произвольного направления ускорения ао. В этом случае в уравнениях (19.9) и

Если прямолинейный стержень (рис. 1.18) нагружен на свободном конце сосредоточенным следящим моментом Т произвольного направления (Р=0), то в этом случае Q< = 0. Так как момент Т — следящий, то его проекции TI в базисе {е,} при деформации стержня не изменяются, поэтому из первого уравнения системы (1.77) получаем K\ — T\IA\\ = const. Оставшиеся два уравнения системы (1.77) легко интегрируются, и в результате получаем

статики стержней, находящихся в потоке воздуха или жидкости, с учетом аэро- или гидродинамических сил, действующих на стержень. Приводятся соотношения, позволяющие определять проек-ции распределенных аэродинами-ческих сил для произвольного направления скорости потока, которые, в свою очередь, позволяют р б 1 численным решением уравнений равновесия определять напряженно-деформированное состояние стержня. Изложены основные положения теории и получены уравнения равновесия стержней (трубопроводов), позволяющие определять напряженно-деформированное состояние стержней, вызванное внутренним потоком жидкости.

Учет сил взаимодействия стержня с внешним потоком приводит к более сложным задачам по сравнению с задачами, рассмотренными в предыдущих главах. На рис. 6.1 показан элемент стержня,, находящийся в потоке воздуха произвольного направления (скорость потока YO) с действующими на него аэрогидродинамическими силами qa, qn и qi. Стержни, находящиеся в потоке, могут очень сильно отклоняться от первоначальной (без потока) равновесной формы, а от формы осевой линии стержня (угла фя между касательной к осевой линии стержня — вектором ei на рис. 6.1 и вектором местной скорости VQ потока) зависят аэродинамические силы. Получить общие аналитические выражения для возникающих аэродинамических сил, учитывающих непрерывное изменение этого угла в процессе нагружения стержня потоком, можно только экспериментально-теоретическим методом путем обобщения экспериментальных данных частных случаев обтекания стержня потоком.

В качестве примера определим напряженно-деформированное состояние прямолинейного естественно закрученного стержня, находящегося в потоке жидко-•сти (рис. 6.20) произвольного направления в плоскости х\Ох3. Сечение стержня

Гармоническую плоскую волну произвольного направления

Рис. 13.9. Напряжение стержня сити F произвольного направления

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц (я^1/10Х) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна

Поступательное перемещение резервуара с постоянным ускорением 0. В случае произвольного направления а=—- а$ (рис, 7J.

Уравнение гармонической плоской волны для случая произвольного направления имеет вид