Произвольно выбранном

поэтому энтропию тоже часто отсчитывают от произвольно выбранного уровня.

Равенство (14.11) справедливо для любого произвольно выбранного объема, поэтому подынтегральные выражения также равны друг другу. Тогда

Планом ускорений звена BCD (рис. 28, а) по аналогии с планом скоростей называется фигура ра bed (рис. 28, б), которую получим, если из произвольно выбранного полюса ра проведем лучи "рас = ас; pad = aD; pab = ав и концы этих лучей соединим между собой.

Теорема 7. Для эквивалентности двух систем скользящих векторов необходимо и достаточно, чтобы эти системы имели равные главные векторы и равные главные моменты относительно произвольно выбранного полюса.

Здесь Лц. м — момент импульса относительно центра масс, а RU. мХР — момент импульса центра масс относительно произвольно выбранного начала отсчета. Во многих случаях очень удобно за начало отсчета выбирать центр масс. Тогда

Доказательство. Пусть плоская фигура за некоторый промежуток времени Д^ (конечный или бесконечно малый) переместилась из положения / в положение // (рис. 1.113, а). Положение произвольно выбранного отрезка неизменно связанного с фигурой, определяет положение всей фигуры в любой момент времени. Выберем две произвольные точки фигуры Л\ и Б! и примем точку Л! за полюс. Отрезок А^В^ через промежуток времени Д? займет положение Л2Й2. Поступательным перемещением фигуры

Твердые металлы имеют кристаллическое «роение. Для кристаллов характерно наличие дальнего порядка в расположении атомов, т.е. в кристаллах существует строго определенное геометрически правильное расположение атомов, которое наблюдается на любом расстояние от произвольно выбранного атома. При плавлении кристаллов дальний порядок нарушается и образуется ближний порядок и расположении атомов, т.е. в расплаве сохраняется некоторая упорядоченность лишь вблизи произвольно выбранного атома, по мере удаления от данного атома степень упорядоченности быстро

Из произвольно выбранного полюса Р на плане скоростей (рис. 3.4, б) перпендикулярно АВ на плане механизма проводим отрезок Pb, изображающий скорость &в. По величине отрезок Pb принимаем равным 2АВ на механизме, поэтому масштабный коэффициент плана скоростей [(м/с)/мм]

Из произвольно выбранного полюса я плана ускорений (рис. 3,4, в) параллельно АВ на плане механизма проводим отрезок пЬ', изображающий ускорение ив. По величине этот отрезок nb' = 2AB на механизме, поэтому масштабный коэффициент плана ускорений [(м/са)/мм]

Для произвольно выбранного сечения и—Ъ (рис. 8-1) уравнение первого закона термодинамики применительно к 1 кг газа, изменяющего свое состояние на прилегающем к выбранно: му сечению элементарном участке, в общем случае, согласно уравнению (2-7),

Рассмотрим характер такой кривой для произвольно выбранного значения Т3. Заметим, что уравнение этой кривой в двух случаях обращается в ноль, а именно: при

4'. Нахождение угла давления а. Дан кулачковый механизм (рис. 122, а) в произвольно выбранном положении. Требуется для этого положения механизма найти угол давления а. Предполагаются известными минимальный радиус лп кулачка, значения функции положения и ее первой производной (аналога скорости) для взятого положения механизма.

6°. Определение радиуса кривизны р профиля кулачка в точке контакта его с тарелкой. Дан механизм III вида (рис. 124) в произвольно выбранном

Выбираем в качестве полюса плана скоростей точку р, откладываем от нее отрезки (pb) и (pd), представляющие собой скорости VB и 1)D точек Б и D в каком-либо произвольно выбранном масштабе (г„, дающем соответственно в 1 мм -*• щ м/с. При выборе величины масштаба \а„ руководствуются удобством вычислений и построений векторов скоростей.

Пусть группа BCD построена в некотором произвольно выбранном масштабе ц,, представляющем собой число метров натуры, приходящихся на 1 мм отрезка на схеме. Подставляя в уравнения (4.23) модули скоростей УСВ и VCD, выраженные в масштабе ц,„ через соответствующие отрезки плана скоростей, и длины звеньев ВС и DC, выраженные в масштабе \ih получаем

Фо + фй~2, фо + ф2~3, ... откладываем в произвольно выбранном масштабе мф2 на ординатах графика (рис. 6.5), где по оси абсцисс отложены равные углы ц\ в некотором произвольно выбранном масштабе иф]. Переместив ось абсцисс из положения ф( в положение <[>!, отстоящее на ординату, изображающую в масштабе цф1 угол ф0, получаем диаграмму фа = ф2 (фх) углов поворота ф2 коромысла 2 в функции обобщенной координаты фх.

Для определения величин сил Т7?., и Рлн строим в произвольно выбранном масштабе jv план сил (рис. 13.15, 6"). Для этого из точки d откладываем силу Р(л в виде отрезка da. К силе Р(п прикладываем силу FI в виде отрезка ab и к ней прикладываем силу рь в виде отрезка be. Через точку с проводим прямую в направлении силы Рьо, т. е. перпендикулярно к оси х — х, а через точку d — в направлении силы Р^, т. е. параллельно направлению DE звена 4. Точка е пересечения этих прямых определяет начало вектора силы /™3 и конец вектора силы Ры. Соединив точку е с точкой а, получим силу Рм в виде отрезка еа. Реакция Ръ^ в виде отрезка eb определяется, если соединить точки е и Ь.

Обходя каждый векторный контур схемы в произвольно выбранном направлении, составляют уравнения замкнутости, в которых векторам, направленным против направления обхода, присваивают знак «минус».

Для определения Fmax представим площади Ft, F2, ... в виде направленных отрезков (в произвольно выбранном масштабе) и от произвольной точки Я (рис. 74, б) отложим вниз отрезок Ft (на рис. 74, а площадь Fl расположена ниже прямой а'п"); далее, от горизонтали, проходящей через конец этого отрезка, отложим отрезок F2, направленный вверх (площадь F2 расположена выше прямой а'п") и т. д. Последний отрезок Fe должен достигнуть горизонтали, проходящей через точку Н, так как иначе сумма заштрихованных площадей над прямой а'п" не была бы равна сумме заштрихованных площадей под этой прямой. Искомая площадь Fmax охватывает крайние участки построенной ступенчатой линии; следовательно, в рассматриваемом случае

Шероховатость (ГОСТ 2789—73) характеризует чистоту одинаково обработанной поверхности по величине впадин и выступов относительно малого шага на произвольно выбранном участке, имеющем длину /.

Аналогичное выражение имеется для каждого вещества в "стандартном (произвольно выбранном) состоянии, при этом символ G° обозначает стандартную молярную энергию Гиббса:

табл. 16 было определено минимальное число необходимых измерений ЛГ (ЛГ = 13). Толщину стенок нижнего пояса резервуара измеряли ультразвуковым толщиномером в 13 точках, 12 из которых были равномерно расположены на четырех диаметрально противоположных образующих, а одна — в произвольно выбранном месте.