Плоскость колебаний

Из того, что нормаль к эллипсоиду инерции в точке Р параллельна вектору Ка, следует, что плоскость, касательная к эллипсоиду инерции в точке Р, перпендикулярна вектору К0- Но выше было показано, что проекция вектора гр на направление Ко не меняется. Это значит, что касательная к эллипсоиду инерции плоскость все время пересекает постоянный вектор К0 в одной и той же точке.

Рис. 28. Косозубое зубчатое зацепление; а) — образование поверхностей развертывающихся геликоидов [II — плоскость, касательная к двум основным цилиндрам Qi и QJ (цилиндр Q. на рисунке не показан); ВВ — линия, параллельная осям колес; АА — прямая, образующая поверхности геликоидов; 3о — угол наклона зубьев но основным цилиндрам; а — угол зацепления в торцовой плоскости; а — начальная точка зацепления]; 6) — зацепление двух зубьев в промежуточном положении: PC — контактная линия; Ь в Ь' — конечные точки линий зацепления в торцовых плоскостях.

плоскость, касательная к

Прилегающая поверхность должна соприкасаться с контролируемой так, чтобы отклонения были бы минимальными. Для плоских поверхностей прилегающая поверхность — плоскость, касательная контролируемой плоскости и расположенная так, что расстояние от наиболее удаленной точки контролируемой поверхности да прилегающей будет наименьшим.

Углы режущей кромки в процессе резания. При сверлении имеют место два движения: вращательное (скорость резания) и поступательное (подача). В результате этих движений каждая точка режущей кромки перемещается по винтовой линии с шагом, равным величине подачи на один оборот. Винтовая поверхность, описываемая в процессе резания режущей кромкой, является поверхностью резания, а плоскость, касательная к ней, плоскостью резания. На фиг. 5 показано сечение сверла плоскостью, нормальной к режущей кромке, и дана развёртка винтовой линии — траектории точки А за один оборот сверла.

Передние и задние углы. Для получения передних углов долбяк затачивают по конусу с углом при основании f (фиг. 21). В результате пересечения поверхности заточки с боковыми поверхностями зуба и с наружной конической поверхностью долбяка образуются боковые режущие кромки / и Л и режущая кромка /// на вершине. Задний а„ и передний f углы на вершине постоянны по всей режущей кромке. На фиг. 21 показано сечение поверхности зуба плоскостью NN нормальной к производящей поверхности (плоскость, касательная к основному цилиндру). В этой плоскости измеряются задние аб и передние fx углы долбяка на боковых режущих кромках. Задние углы аб, которые можно считать постоянными по всей режущей кромке, определяются по формуле

Плоскостью резания называется плоскость, касательная к поверхности резания и проходящая через прямолинейную режущую кромку. У резцов с криволинейной режущей кромкой плоскость резания заменяется линейчатой поверхностью, образованной движением вдоль режущей кромки прямой линии, касательной к поверхности

Плоскость резания для резцов с прямолинейной режущей кромкой Плоскость, касательная к поверхности резания и проходящая через режущую кромку -

Для определения составляющих частей теплового потока, воспринимаемых трубами и плавниками, пользуются средними значениями угловых коэффициентов между ними и факелом топки, за излучающую поверхность которого принимается плоскость, касательная к трубам.

Рис. 1. Рабочие углы резца. Обозначения: MMt — траектория рабочего движения точки режущего лезвия; 1 — поверхность движения; МЛ' — след пересечения поверхности движения с задней плоскостью резца; 2 —плоскость, перпендикулярная вектору скорости резания W; з — плоскость, касательная к передней поверхности резца

3 — плоскость, касательная к передней по-

ДВОЙНОЕ ЛУЧЕПРЕЛОМЛЕНИЕ — раздвоение лучей света при прохождении через оптически неоднородную (анизотропную) среду (напр., большинство кристаллов), происходящее вследствие зависимости показателя преломления от направления электрич. вектора Е световой волны. В одноосном кристалле (см. Оптическая ось кристаллов) один из лучей подчиняется обычным законам преломления света, а другой — не подчиняется. Первый луч наз. обыкновенным, второй — необыкновенным (см. рис.). Оба луча плоскополяризованы (см. Поляризация света). Плоскость колебаний необыкновенного луча проходит через луч и пересекающую его оптич. ось кристалла. Плоскость колебаний обыкновенного луча перпендикулярна к плоскости, проходящей через луч и пересекающую его оптич. ось кристалла. Д. л. используют в различных оптич. приборах (поляри-зац. призмы, компенсаторы и т. д.), при изучении строения кристаллов и определении минералов. Д. л. может быть вызвано искусственно в первоначально оптич. изотропной среде (см. Керра явление, Фотоупру гость).

ПЛОСКОСТЬ КОЛЕБАНИЙ — плоскость, проходящая через направление распространения и направление колебаний электрич. вектора в линейно-поляризов. электромагнитной волне (см. Поляризация волн, Поляризация света). Понятие «П. к.» используется в радиотехнике и оптике.

ПЛОСКОСТЬ ПОЛЯРИЗАЦИИ — под П. п. теперь обычно понимают плоскость колебаний. Раньше этим понятием пользовались для обозначения плоскости, проходящей через направление распространения и направление колебаний магнитного вектора в линейно-поляризованной электромагнитной волне.

В общем случае плоскость колебаний волны может непрерывно и хаотично менять свою ориентацию в пространстве, совершая хаотические повороты вокруг направления с. Однако в пространственное расположение этой плоскости можно ввести определенную упорядоченность. Например, можно заставить ее равномерно вращаться вокруг с или жестко зафиксировать в пространстве. Такое упорядочение в положении плоскости колебаний называют поляризацией волны. В первом случае волну называют поляризованной по кругу, так как вектор Е„ (амплитуда напряженности электрического поля волны) в этом случае своим концом описывает с течением времени окружность; при этом вращение может происходить по часовой стрелке (правое вращение) и против часовой стрелки (левое вращение). Во втором случае волну называют плоскополяризованной, так как колебание Ев этом случае совершается в пространственно-фиксированной плоскости.

получается разность фаз б. Для определения величины этой разности используется явление интерференции света, т. е. наложения двух компонентов света, на которые разлагается поступающая в модель световая волна. Анализатор А сводит колебания обоих компонентов в одну плоскость (экран). Обратим еще раз внимание на то, что волна поляризованного монохроматического света, проходя через напряженную модель, разделяется на две, имеющие разные скорости. Плоскость колебаний для каждой из этих волн совпадает с плос-

Как уже было показано, луч света, проходящий через оптически анизотропную среду, разлагается на две плоскополяризованные составляющие, распространяющиеся с разными скоростями. Разность фаз между двумя составляющими обозначалась нами через а. Рассмотрим теперь двоякопреломляющую пластинку толщиной d, при просвечивании которой накапливается разность фаз ее. Предположим, что пластинка просвечивается плоско-поляризованным светом перпендикулярно плоскости пластинки и что плоскость колебаний этого луча образует с одной из главных осей пластинки угол ф (фиг. 1.16).

Таким образом, когда плоскополяризованный свет проходит через двоякопреломляющую пластинку, толщина которой такова, что в ней накапливается разность фаз, равная половине длины волны, и плоскость колебания входящего света расположена под углом 45° к главным осям пластинки, тогда плоскость колебаний выходящего света поворачивается на 90° по отношению к плоскости колебаний входящего плоскополяризованного света.

Предположим, что двоякопреломляющая пластинка помещена между поляризатором и анализатором, так что одна из ее главных осей образует угол 9 с горизонталью. Плоскость колебаний поляризатора, направление которой совпадает с плоскостью колебаний

Плоскость колебаний

Плоскость колебаний анализатора на фиг. 2.1 горизонтальна, т. е. поляризатор и анализатор скрещены. Только горизонтальные составляющие колебаний А± и А5 проходят через анализатор. Выходящий из анализатора луч описывается уравнением

Плоскость колебаний S