Плоскости колебаний

Коэффициент трения ползуна о плоскость равен / = 0,3; угол наклона плоскости а = 30°.

Рис. 94. К примеру 1. Определение коэффициента полезного действия наклонной плоскости.

• 2.4. Небольшая шайба движется по наклонной плоскости, коэффициент трения которой fe = tga, где a — угол наклона плоскости к горизонту. Найти зависимость скорости v шайбы от угла ср между вектором v и осью х (рис. 2.11), если в начальный момент v = va и <р = я/2.

где Лтах и Amin — амплитуды сигналов, измеренные при повороте на угол 90° приемника-анализатора, реагирующего только на поперечные колебания в основной плоскости. Коэффициент поляризации линейно поляризованной волны g=f\ (Amin=Q), a волна с круговой поляризацией имеет g=Q.

Пример 1 (рис. 94, а). Определить коэффициент полезного действия наклонной плоскости, по которой движется равномерно вверх ползун, нагруженный вертикальной силой Q; движу-щая сила Р параллельна основанию хх наклонной плоскости.

Коэффициент трения ползуна о плоскость равен / = 0,3; угол наклона плоскости а — оО .

Предел прочности при скалывании вдоль волокон: по радиальной плоскости по тангентальной плоскости Коэффициент поперечной дефор-

Коэффициент аы в формуле (4) существенно зависит от места расположения механизма позиционирования манипулятора. Для механизма поворота руки относительно вертикальной оси он близок к коэффициентам для поворотных устройств машин-автоматов. Для механизмов поворота схвата, а также кисти, плеча и предплечья (в вертикальной плоскости) коэффициент аш существенно меньше из-за весовых и габаритных ограничений, накладываемых на привод этих механизмов.

Включение датчиков и потенциометра Условие отсутствия влияния плоскости II Коэффициент чувствительности Р - Pl Включение датчиков Условие отсутствия влияния плоскости / Коэффициент чувствительности РП

Включение датчиков и потенциометра Условие отсутствия влияния плоскости // Коэффициент чувствительности "г Включение датчиков и потенциометра Условие отсутствия влияния плоскости / Коэффициент чувствительности ри

Включение датчиков и потенциометра Условие отсутствия влияния плоскости // Коэффициент чувствительности Р1 Включение датчиков и потенциометра Условие отсутствия влияния плоскости / Коэффициент чувствительности РП

вполне надежно описать движение тел, используя такие непосредственно наблюдаемые явления, как вращение плоскости колебаний маятника Фуко относительно Земли или отклонение падающего тела от направления отвеса. Даже если оператор центра управления ракетой, выводя спутник на орбиту, находит удобным ориентироваться по наблюдениям за Полярной звездой, очевидно, что его приборы должны давать показания относительно земных ориентиров... В галилеевой системе отсчета вращающееся тело сохраняет положение плоскости вращения неизменным относительно этой системы отсчета после того, как это тело было приведено во вращение и затем изолировано от действия сил; следовательно, оно сохраняет неизменным направление оси вращения».

левых, и это приводит к некоторому небольшому увеличению износа правых рельсов в сравнении с износом левых. Важным проявлением действия силы Кориолиса является изменение положения плоскости колебаний маятника относительно поверхности Земли.

Графики углов и коэффициентов отражения для стали приведены в Приложении. Максимумы коэффициентов отражения по амплитуде смещения на этих графиках для трансформированных волн больше единицы. Однако с учетом того, что при трансформации происходит изменение плоскости колебаний и скорости распространения волн, законы сохранения импульса и энергии при этом не нарушаются.

где р — плотность Си (8, 94 г/см3). Скорости ультразвука измеряли при комнатной температуре эхо-импульсным методом [285] на частоте 5 МГц. Чтобы оценить возможную анизотропию упругих свойств из-за текстуры, возникающей при деформации, измерения скоростей продольных волн проводили в трех пространственных направлениях. Кроме того, для поперечных волн измерения выполняли при двух различных поляризациях в плоскости колебаний. Погрешность измерений скорости звука составляла 0, 1 %, погрешность определения модулей упругости не превышала 0,3%.

Напоним, что электромагнитные волны являются поперечными: векторы переменного электрического (Е), и магнитного (Н) полей волны перпендикулярны друг другу и скорости распространения волны с (рис. 11.20). Плоскость, проходящая через векторы Е и с, в которой происходит колебание Е, называется плоскостью колебаний волны; плоскость, перпендикулярная плоскости колебаний, называется плоскостью поляризации.

В общем случае плоскость колебаний волны может непрерывно и хаотично менять свою ориентацию в пространстве, совершая хаотические повороты вокруг направления с. Однако в пространственное расположение этой плоскости можно ввести определенную упорядоченность. Например, можно заставить ее равномерно вращаться вокруг с или жестко зафиксировать в пространстве. Такое упорядочение в положении плоскости колебаний называют поляризацией волны. В первом случае волну называют поляризованной по кругу, так как вектор Е„ (амплитуда напряженности электрического поля волны) в этом случае своим концом описывает с течением времени окружность; при этом вращение может происходить по часовой стрелке (правое вращение) и против часовой стрелки (левое вращение). Во втором случае волну называют плоскополяризованной, так как колебание Ев этом случае совершается в пространственно-фиксированной плоскости.

Плоскополяризованное колебание Е можно представить в виде двух круговых противоположно направленных колебаний (рис. 11.21, а): Еь поляризованного по кругу вправо, и Е2, поляризованного по кругу влево. В каждый' момент времени эти составляющие образуют с плоскостью колебаний АА равные углы и в сумме дают вектор Е, лежащий в этой плоскости. Если такие колебания попадают в среду, в которой скорость распространения право-и левополяризованной составляющих оказывается неодинаковой, например ct < е2, то колебание Et будет отставать от колебания Е2 и по выходе из среды между ними возникнет разность фаз 6. Складываясь, колебания Е1 и Ег дают снова плоскополяризованное колебание Е, но с плоскостью колебаний ВВ, повернутой относительно начального положения этой плоскости АА на угол 6/2 в направлении вращения более быстро распространяющегося колебания Е2 (рис. 11.21, б). Такое явление поворота (вращения) плоскости колебаний или соответственно плоскости поляризации плоскополяризованной электромагнитной волны происходит при прохождении ее через намагниченный ферро- и ферримагнетик в направлении приложенного-намагничивающего поля Н (в продольном магнитном поле). Это явление было-открыто Фарадеем и называется эффектом Фарадея. В металлических ферромагнетиках, сильно поглощающих электромагнитные волны, явление Фарадея можно наблюдать лишь в тонких пленках. В ферритах с высоким удельным электрическим сопротивлением, слабо поглощающим энергию электромагнитной волны, эффект Фарадея может быть реализован в образцах длиной в

При конструировании шатунного механизма массу mj следует распределять по длине шатуна так, чтобы возможно большая ее часть приводилась к массе пальца шатуна,» совершающего возвратно-поступательное движение. В этом случае при больших значениях /Сэ основная часть сил инерции массы «i будет уравновешена силами реакции нагружаемой системы. Неуравновешенной останется только сила инерции, той незначительной части массы т\, которая приведена к массе пальца кривошипа. Периодическая составляющая этих сил инерции, направленная перпендикулярно к плоскости колебаний нагружаемой системы, не . может быть уравновешена без специальных сложных устройств и будет нагружать детали возбудителя.

рассмотреть две задачи (для двух главных плоскостей вала) о плоских изгибных колебаниях невращающегося вала в соответствующей главной плоскости колебаний, массовые моменты инерции которого заменены на фиктивные.

Здесь Аф — А — в — фиктивные массовые моменты инерции тех дисков, для которых представляется необходимым учет гироскопического эффекта (А — экваториальный, а 6> — осевой моменты инерции); i);-— углы поворотов в плоскости колебаний для соответствующих дисков; 7*/ — прогиб в точке k от единичного момента, приложенного в точке /; Mjy — динамический небаланс

В соответствии с принятой расчетной моделью будем считать, что при свободных колебаниях единой системы ротор — корпус массы обеих частей этой системы движутся так, что сумма всех сил инерции в плоскости колебаний должна быть равна нулю. Далее будем считать, что действие моментов на амплитуды указан-