Плоскости коррекции

сталяют при помощи накладных преобразователей с ортогональными катушками (см. рисунок 3.3.4, г). Возбуждающую катушку обычно располагают параллельно плоскости контролируемого объекта 3, а измерительную - перпендикулярно. По амплитуде напряжения измерительной катушки определяют перекос, а по фазе - его направление.

ствляют при помощи накладных преобразователей с ортогональными катушками (см. рисунок 3.3.4, г). Возбуждающую катушку обычно располагают параллельно плоскости контролируемого объекта 3, а измерительную - перпендикулярно. По амплитуде напряжения измерительной катушки определяют перекос, а по фазе - его направление.

Особенности контроля тонких слоев, расслоений, трещин, параллельных плоскости контролируемого сечения...........

Несмотря на принципиальную возможность решения задачи прямой трехмерной реконструкции по выражению (2), с целью снижения технической сложности аппаратуры в ПРВТ трехмерную задачу обычно сводят к двумерной. Для этого источники и детек--торы располагают в плоскости контролируемого сечения г = const, а излучение в других направлениях диафрагмируют. В этом случае объемное распределение можно восстановить по совокупности дискретных сечений ц (х, у, Zj), а выражение (2) для линейных проекций распределения ЛКО по контролируемому сечению представить в виде

Чтобы конкретизировать и несколько упростить экспериментальную оценку пространственного разрешения в плоскости контролируемого сечения в ПРВТ, обычно ограничиваются случаем воспроизведения изображения периодической решетки стержней диаметром А с межцентровым расстоянием, равным Id. При этом различия ЛКО материалов стержней ц^ и основного объема изделия (фона) Цф характеризуются исходным контрастом:

Теперь для того чтобы перейти к итоговому выражению для пространственного разрешения в плоскости контролируемого сечения, необходимо учесть пространственно-частотные характеристики вычислительного томографа, определяющие переход от вход-

Выражение (76) отражает количественную связь пространственного разрешения в плоскости контролируемого

С другой стороны согласно (13) передаточная функция любого вычислительного томографа ограничена зависящей от детальных особенностей системы верхней пространственной частотой 1гм, которая и определяет предел пространственного разрешения ПРВТ в плоскости контролируемого слоя:

Выше было показано, что обычно увеличение размеров контролируемого сечения / используется в ПРВТ для улучшения метрологических характеристик в плоскости контролируемого сечения и повышения производительности контроля. Из (90) видно, что этот прием должен быть согласован с пространственно-частотными свойствами контролируемой структуры fi (x, у, г). В тех случаях, когда контролируемая структура резко изменяется вдоль оси г, могут потребоваться толщины слоев, равные и даже существенно меньшие, чем 1/2 1гм. В этой связи достижимость более высокого разрешения в направлении, перпендикулярном контролируемому

где для идеального вычислительного томографа (9), передаточная функция которого в плоскости контролируемого

При контроле по методу ПРВТ вследствие самого принципа просвечивания объекта под всевозможными углами и последующей реконструкции амплитуда изображения трещины практически не зависит от ее ориентации в .плоскости контролируемого слоя, а высокий уровень метрологии обеспечивает повышенную чувствительность к таким дефектам.

Устранение неуравновешенности ротора состоит в том, что корректирующие массы тк,\ и тк« должны быть размешены в плоскостях коррекции А и В в местах, определяемых координатами цк\, tvi и фк«, ('V/I. Отметим, что вместо корректирующих масс (противовесов) можно применить так называемые «антипротивовесы». Это значит, что на линии действия вектора Окц размещается не корректирующая масса, а диаметрально противоположно ей из ротора удаляется соответствующее количество материала (удаляется, как говорят, «тяжелое место» ротора). То же самое можно сделать и в другой плоскости коррекции. Конечно, возможность применения такого приема непосредственно определяется конструкцией ротора.

Перед первым пробным пуском в произвольном месте плоскости коррекции А (например, в точке N с эксцентриситетом еп, рис. 6.16, б) к ротору прикрепим пробную массу т„, модуль дисбаланса которой равен

Чтобы определить вектор дисбаланса Он, ротор / нужно снять с подшипников рамы 2, повернуть вокруг вертикальной оси и вновь положить на подшипники, но так, чтобы с осью шарнира О на этот раз была бы совмещена плоскость коррекции А. Тогда влияние момента дисбаланса Ь,\ на вынужденные колебания системы ротор — рама будет исключено, и они будут происходить только под воздействием момента Мпк= = Оц1со$шс,1. После такой перекладки ротора надо методом двух пробных пусков определить дисбаланс Он, а затем отбалансировать ротор в плоскости коррекции В.

Для удаления корректирующих масс из тела ротора, изготовленного из любого материала, применяется балансировка с использованием лазера [8, т. 6]. Этот способ стал возможным в связи с появлением и разработкой мощных оптических квантовых генераторов. Для повышения производительности применен лазер непрерывного действия и разработана оптическая система, обеспечивающая синхронное следование луча лазера за «тяжелой точкой» ротора в плоскости «коррекции. Практически это осуществлено, например, в автоматическом лазерном балансировочном станке ЛБС-3, принципиальная схема которого приведена на рис. 6.20. Балансируемый ротор Р опирается на неподвижные чувствительные опоры А и В и приводится во вращение двигателем Д. От него же подается механический сигнал и в блок УБ, приводящий в синхронное с ротором вращение полый шпиндель с оптической призмой /7. Сигналы опорных датчиков (х и 5 перерабатываются в решающем блоке РБ в фазирующий импульс, также посылаемый в управляющий блок УБ, который обеспечивает требуемое фазовое положение призмы П относительно ротора Р. Луч из оптического квантового генератора О КГ проходит через полый шпиндель и, отражаясь от вращающей-

ся призмы П и неподвижного сферического зеркала 3, фокусируется в «тяжелом месте» ротора, находящемся в плоскости коррекции /-/. Из этого места во время всего процесса балансировки луч удаляет неуравновешенный материал ротора, постепенно уменьшая тем самым дисбаланс D\. Одновременно автоматически уменьшается энергия луча лазера.

- ускорений 70, 75 Плоскости коррекции 2М, 216 Поверхности производящие 354, 367

Устранение неуравновешенности ротора состоит в том, что корректирующие массы тКА и ткв должны быть размещены в плоскостях коррекции А и В в местах, определяемых координатами фк/1, екл и фкд, екВ. Отметим, что вместо корректирующих масс (противовесов) можно применить так называемые «антипротивовесы». Это значит, что на линии действия вектора ОкВ размещается не корректирующая масса, а диаметрально противоположно ей из ротора удаляется соответствующее количество материала (удаляется, как говорят, «тяжелое место» ротора). То же самое можно сделать и в другой плоскости коррекции. Конечно, возможность применения такого приема непосредственно определяется конструкцией ротора.

Перед первым пробным пуском в произвольном месте плоскости коррекции А (например, в точке N с эксцентриситетом еп, рис. 6.16, б) к ротору прикрепим пробную массу т„, модуль дисбаланса которой равен

воздействием момента Моя— = ?>B/coscor,/. После такой перекладки ротора надо методом двух пробных пу_сков определить дисбаланс DR, а затем отбалансировать ротор в плоскости коррекции В.

Для удаления корректирующих масс из тела ротора, изготовленного из любого материала, применяется балансировка с использованием лазера [8, т. 6]. Этот способ стал возможным в связи с появлением и разработкой мощных оптических квантовых генераторов. Для повышения производительности применен лазер непрерывного действия и разработана оптическая система, обеспечивающая синхронное следование луча лазера за «тяжелой точкой» ротора в плоскости «коррекции. Практически это осуществлено, например, в автоматическом лазерном балансировочном станке ЛБС-3, принципиальная схема которого приведена на рис. 6.20. Балансируемый ротор Р опирается на неподвижные чувствительные опоры А и В и приводится во вращение двигателем Д. От него же подается механический сигнал и в блок УБ, приводящий в синхронное с ротором вращение полый шпиндель с оптической призмой /7. Сигналы опорных датчиков а и 3 перерабатываются в решающем блоке РБ в фазирующий импульс, также посылаемый в управляющий блок УБ, который обеспечивает требуемое фазовое положение призмы П относительно ротора Р. Луч из оптического квантового генератора ОКГ проходит через полый шпиндель и, отражаясь от вращающей-

ся призмы П и неподвижного сферического зеркала 3, фокусируется в «тяжелом месте» ротора, находящемся в плоскости коррекции /-/. Из этого места во время всего процесса балансировки луч удаляет неуравновешенный материал ротора, постепенно уменьшая тем самым дисбаланс DI. Одновременно автоматически уменьшается энергия луча лазера.