Плоскости происходит

Наиболее эффективным считается метод параллельных створов, расположенных по торцам крана в одной плоскости с горизонтальными диаметрами колес (Голендухин М.А. О точности геодезических работ при исследовании перекосов колес мостовых кранов с помощью параллельных створов // Труды НИИГАиК. Новосибирск. 1975, т.34. С.111-117.). Здесь (рис.47) створы могут иметь произвольную ориентировку. Для определения горизонтальных перекосов ходовых колес и непараллельности осей О/О] и 0}04, соединяющих центры колес, измеряют отрезки я, и Ь, от створов до наружных граней колес и расстояния Д между этими отрезками. Также измеряют проекции В\ и В2 базы крана на вертикальные плоскости, проходящие через створы 1 и 2, толщину колес dj и расстояния S/ и S2 между створами, которые должны быть равны между собой.

Объем топки принятой или заданной конструкции определяют в соответствии со схемами рис. 114. Границами объема являются плоскости, проходящие через оси экранов или обращенные в топку поверхности огнеупорного слоя. В выходном сечении объем топки ограничен поверхностью, проходящей через оси труб первой по ходу газов поверхности (ширмы, фестонированного перегревателя, фестона). Если шаг между ширмами Si > 0,7, то объем, занятый ширмами, включают в объем топки. При прямоугольном в плане сечении топки ее объем, м3,

Объем топки принятой или заданной конструкции определяют в соответствии со схемами рис. 114. Границами объема являются плоскости, проходящие через оси экранов или обращенные в топку поверхности огнеупорного слоя. В выходном сечении объем топки ограничен поверхностью, проходящей через оси труб первой по ходу газов поверхности (ширмы, фестонированного перегревателя, фестона). Если шаг между ширмами SL > 0,7, то объем, занятый ширмами, включают в объем топки. При прямоугольном в плане сечении топки ее объем, м3,

оптической системы. Расстояния / и /' от главных точек до соответствующих фокусов — переднее и заднее фокусные расстояния оптической системы. Плоскости, проходящие через фокусы перпендикулярно осн.—фокальные плоскости оптической системы.

поверхностей (фиг. 11) соберется в точке F', называемой задним фокусом оптической системы. Геометрическое место точек пересечения продолжений падающих параллельных лучей и соответствующих им преломленных лучей — плоскость, перпендикулярная к оптической оси, и называется задней главной плоскостью Н' оптической системы. Аналогичные точка F и плоскость Н для пространства предметов называются передним фокусом и передней главной плоскостью. Точки пересечения главных плоскостей с оптической осью — главные точки оптической системы. Расстояния / и /' от главных точек до соответствующих фокусов — переднее и заднее фокусные расстояния оптической системы. Плоскости, проходящие через фокусы перпендикулярно оси, — фокальные плоскости оптической системы,

ности В тела, но и форма ее оси. Проекций этой оси на плоскости, проходящие через координатные оси х—у и у—г, теперь будут представлены кривыми.

Кристаллографические (атомные) плоскости — плоскости, проходящие через три узла кристаллической решетки.

Кристаллическая решетка — пространственное периодическое расположение атомов (ионов, молекул) в кристаллическом веществе. Точки кристаллической решетки, в которых расположены атомы или ионы, называются узлами кристаллической решетки. Направления, проходящие через два узла кристаллической решетки, называются кристаллографическими направлениями, а плоскости, проходящие через три узла, — кристаллографическими (атомными плоскостями).

Плоскости решетки. Плоскости, проходящие через три точки пространственной решетки, образующие регулярную структуру.

Плоскости решетки. Плоскости, проходящие через три точки пространственной решетки, образующие регулярную структуру.

i Под действием моментов, изгибающих насадную деталь в продольной плоскости, происходит перераспределение нагрузок на кольца. Радиальные силы, приходящие на крайние пары колец, вызывают перекос и некоторый осевой сдвиг охватывающего и охватываемого колец, сопровождающийся сжатием всего пакета колец, вследствие чего деталь перекашивается.

Как видно, максимальная концентрация деформаций наблюдается в месте перехода металла шва к основному металлу (точка А). С увеличением нагрузки частота муаровых полос растет, а следовательно и деформация. Плоскость соединяющая две точки А и А' наиболее деформирована. В последующем по этой плоскости происходит разрушение. При статическом нагружении, разрушение может происходить и по основному металлу.

Значительный интерес представляют задачи взаимного влияния хаотически или определенным образом ориентированных трещин, так как при любой предварительной обработке реальные материалы содержат большое число мнкродефектов различного рода, разлитие которых под действием внешних нагрузок приводит к появлению целых систем трещин. В этом направлении детальному изучению подверглись задачи, связанные с взаимодействием трещип одинаковой и различной длины, расположенных вдолъ одной оси [7, 169, 355, 357]. Например, в случае системы трещин разной длины, параллельных некоторому направлению, наибольшую опасность представляет та из них, движение которой начинается первой [169]. Во всех этих случаях механизм развития трещин подобен одиночной, разлитие которой при равномерном растяжении плоскости происходит неустойчиво. Однако экспериментальные данные указывают на то, что для систем трещин в определенных условиях возможно упрочнение плоскости 153].

Искривление светового луча в горизонтальной плоскости происходит преимущественно за счет горизонтальных градиентов температуры. Поэтому на результаты створных наблюдений будет влиять боковая рефракция.

i Под действием моментов, изгибающих насадную деталь в продольной плоскости, происходит перераспределение нагрузок на кольца. Радиальные силы, приходящие на крайние пары колец, вызывают перекос и некоторый осевой сдвиг охватывающего и охватываемого колец, сопровождающийся сжатием всего пакета колец, вследствие чего деталь перекашивается.

В тех случаях, когда нижние половины диафрагм устанавливаются в расточку цилиндра и не подвешиваются в нем, расширение в вертикальной плоскости происходит от точки соприкосновения наружного диаметра диафрагмы с цилиндром турбины по направлению к горизонтальному разъему за счет зазора, установленного во время сборки между половинами диафрагм. Это осуществляется путем опиловки опорных штифтов или поясков либо за счет изменения толщины асбестового шнура, упомянутого выше. Верхняя половина диафрагмы, •будучи подвешена у разъема турбины, расширяется свободно, оставаясь концентричной ротору. Наиболее старый и неудобный способ 'Крепления верхних половин диафрагм показан на фиг. 26, а. Здесь диафрагма закрепляется в цилиндре турбины винтом, отверстие для Которого засверлено совместно с цилиндром на разъеме последнего. Неудобства этого способа крепления заключаются в том, что при «частых сборках и разборках может быть повреждена резьба, а при замене диафрагмы новой приходится сверлить новые отверстия для крепления, что не всегда бывает возможным в условиях электростанции.

согласуются с экспериментом rtn двум пунктам. Во- первых, качественно совпадает соотношение фаз колебаний х и у: движение на фазовой плоскости происходит против часовой стрелки, а х и у колеблются приблизительно в противофазе, Во-вторых, автоколе-бания существуют лишь при у( -< v-L, где Vi — бифуркационное Значение, при котором положение равновесия становится устойчивым. Это согласуется с фактом возникновения автоколебаний в эксперименте лишь при малых скоростях притока субстрата.

оси. Перемещение цилиндра по горизонтальной плоскости происходит под действием неуравновешенного момента М = Ge sin ф.

Линейные или краевые дислокации показаны на рис. 4. Образование дислокации данного вида можно рассматривать как обрыв ряда атомов на участке кристаллической решетки или как внедрение в решетку экстраплоскости на ограниченном участке. Линия краевой дислокации располагается перпендикулярно вектору сдвига. В месте обрыва плоскости происходит упругое искажение решетки, простирающееся на несколько межатомных расстояний или периодов решетки. Протяженность самой дислокации в одном направлении может достигать значительной величины — до стенки соседнего блока, включения, субзерна или границы зерна.

В первом случае предполагается, что однородность материала нарушена в плоскости, перпендикулярной потоку тепла, лишь в одном направлении. Вследствие неоднородности материала в одном из направлений указанной плоскости происходит переток тепла из одного слоя в другой, что приводит к искривлению линий тока. Математически эта задача решается определением плоского температурного поля, зависящего от двух координат X и К К таким задачам относятся главным образом расчеты тем-

Как следует из формулы (2.24), ситуация коренным образом меняется, если все лазерные пучки в сборке являются когерентными. В этом случае в фокальной плоскости происходит сложение амплитуд электромагнитного поля, а характерным, определяющим дифракцию размером становится размер всей сборки Dc6. Из-за периодического характера распределения излучения на выходе из лазера в фокальной плоскости возникает дифракционная картина, основной пик распределения интенсивности которой содержит энергию ~ П3Р, сосредоточенную в пятне с размером ~ KFot,t/Dc6 ~ 5Я. Естественно, что рост числа трубок в этом случае будет сопровождаться пропорциональным ростом мощности и плотности мощности в фокальном пятне. Значения S ограничены величиной