Плоскости соответствует

Если перемещение звеньев кинематической цепи происходит в одной или нескольких параллельных плоскостях, то такая кинематическая цепь называется плоской. Для образования плоских кинематических цепей достаточно использовать кинематические пары только 5-го и 4-го классов, налагающих на движение в плоскости соответственно два или одно ограничение, а для описания движения п подвижных звеньев такой кинематической цепи необходимо Зп координат.

что кроме анизотропии упругих свойств отличительной особенностью его является нелинейность деформирования, неодинаково проявляющаяся в различных направлениях. Из испытаний на сжатие (рис. 6.19, а) и кручение (рис. 6.19, б) следует, что наиболее пологими кривыми напряжение-деформация являются те, которые характеризуют направления и плоскости в материале с наименьшими по значениям константами упругости. Этому при сжатии соответствует направление, параллельное одной из главных осей упругой симметрии 1 (см. рис. 6.16). Направления при сжатии, параллельные в диагональной плоскости соответственно осям 1' и 1, характеризуются более крутыми кривыми деформирования, причем верхнюю кривую вдоль одного из направлений волокон следует ' считать линейной (см. рис. 6.19, а).

где he и hc — расстояния по вертикали от центра тяжести стенки до свободной поверхности жидкости и до пьезометрической плоскости соответственно.

катки и 1,5 мм — при высокой. По плоскости соответственные значения кривизны 7,0 и 5,0 мм. Кривизна полос толщиной более 7,5 мм по ребру допускается до 2,5 мм на 1 пог. м при обычной точности прокатки и 1,5 мм — при высокой. Кривизна по плоскости соответственно 4,0 и 3,0 мм. Ребровая кривизна допускается только в одну сторону по всей длине полосы. Рессорная полосовая типа Б (см. рис. 2) следующих размеров: 63Х 10; 76X7; 76X8; 76Х 10; 76Х 13; 89Х 10; 89X13; 102X10; 102X13; 114X7; 114X10; 120X12; 120X13; 130X7; 130X10; 130X12; 150X7; 150X10; 150X12 при R = 20н--=-40 мм. Допускаемые отклонения по ширине Ъ ± 1,5%, по толщине до 10 мм ±0,25 мм, свыше 10 мм ±0,35 мм.

что кроме анизотропии упругих свойств отличительной особенностью его является нелинейность деформирования, неодинаково проявляющаяся в различных направлениях. Из испытаний на сжатие (рис. 6.19, а) и кручение (рис. 6.19, б) следует, что наиболее пологими кривыми напряжение-деформация являются те, которые характеризуют направления и плоскости в материале с наименьшими по значениям константами упругости. Этому при сжатии соответствует направление, параллельное одной из главных осей упругой симметрии 1 (см. рис. 6.16). Направления при сжатии, параллельные в диагональной плоскости соответственно осям 1' и 1, характеризуются более крутыми кривыми деформирования, причем верхнюю кривую вдоль одного из направлений волокон следует ' считать линейной (см. рис. 6.19, а).

При шарнирном креплении конструкция грядилей должна допускать изменение угла установки лап по отношению к опорной плоскости соответственно глубине и условиям работы. Это достигается в индивидуально-поводковой системе изменением угла между стойкой и грядилем (применяется в американских паровых культиваторах); при секционном креплении — изменением положения каждой лапы относительно стойки; в поперечно-рамочной системе — поворотом бруса рамки для лап переднего ряда и поворотом кронштейнов стоек относительно бруса для лап второго ряда. Конструкция регулятора должна допускать изменение угла в интервалах, соответствующих заданным интервалам глубины, и иметь быстродействующий зажим. Применение для этой цели переставных болтов не рекомендуется.

Три плоскости, соответственно перпендикулярные к i, ч, р — нормальная, спрямляющая и соприкасающаяся,— образуют в каждой точке кривой (не особой) трехгранник (триэдр), называемый сопровождающим, основным, подвижным, естественным трехгранником Френе. О его движении см. стр. 292.

где hD и Ас — вертикальные расстояния от пьезометрической плоскости соответственно до центра давления D и центра тяжести С; а — угол наклона стенки к горизонту. Для вертикальной стенки (а = 90°)

Три плоскости, соответственно перпендикулярные к т, v, р — нормальна я, спрямляющая и сопри касающаяся,— образуют в каждой точке кривой (не особой) трехгранник (триэдр), называемый сопровождающим, основным, подвижным, естественным трехгранником Френе. О его движении см. стр. 292.

Отсюда следует, что при подходе к /г-й критической скорости соответствующая ей гармоника преобладает над остальными и вал прогибается в плоскости этой гармоники, а не в плоскости суммарных симметричных или кососимметричных сил, определяемых на малых оборотах (жесткий вал ротора). Проекции этих гармоник на плоскости ас и ак и плоскости, перпендикулярные им, проявляются в виде неуравновешенностей. Поэтому уравновешивание каждой гармоники необходимо производить в двух взаимно перпендикулярных плос-скостях, т. е. в симметричной или кососимметричной плоскости и в плоскости, соответственно им перпендикулярной. Уравновешивание каждой гармоники в ее плоскости приведет

Таким образом, если «-ая гармоника при подходе к соответствующей ей критической скорости вращения ротора выходит из плоскости симметричных или кососимметричных сил (фиг. 11) на угол Р„ и возникают соответственно динамические опорные реакции QCH или Qm, то величина компенсирующих грузов в симметричной или кососимметричной плоскости должна уравновешивать силы, соответственно равные Qcncos р„ или QKncos р„, а величина компенсирующих грузов в плоскости, перпендикулярной симметричной или кососимметричной плоскости, должна уравновешивать силы, соответственно равные Qcnsin р„ или Qmsm р„.

Самоторможение винтовой пары. Опусканию ползуна по наклонной плоскости соответствует отвинчивание гайки (рис. 3.30). В этом

которая при возрастании времени вновь и вновь пересекается фазовыми траекториями, причем так, что промежутки времени между последовательными пересечениями ограничены. При выполнении сделанных выше предположений фазовые траектории рассматриваемой динамической системы порождают на секущей поверхности S некоторое непрерывное точечное отображение Т, которое любой точке М поверхности 5 ставит в соответствие ближайшую, следующую за М, точку /И пересечения фазовой траектории, выходящей из точки М, с поверхностью S. Часто в качестве секущей поверхности 5 выбирают некоторую плоскость. В этом случае задача изучения поведения траекторий в трехмерном фазовом пространстве сводится к исследованию точечного отображения Т плоскости в себя. Неподвижная точка отображения Т так же, как и в случае фазовой плоскости, соответствует замкнутой траектории „ в трехмерном фазовом простран-* стве. Устойчивая неподвижная точка отвечает орбитно устойчивому предельному циклу. Процедура нахождения точечного отображения Т в рассматриваемом случае аналогична описанной выше для случая фазовой плоскости, однако

а гайку заменить ползуном (рис. 28.9, а). Подъему ползуна по наклонной плоскости соответствует навинчивание гайки на винт.

Плоскостью симметрии называют плоскость, разделяющую тело так, что каждой материальной точке, находящейся по одну сторону плоскости, соответствует равная ей по массе точка по

Самоторможение винтовой пары. Опусканию ползуна по наклонной плоскости соответствует отвинчивание гайки (рис. 4.25). В лом случае окружная сила Р\ отсутствует, а сила трения Rf меняет направление. Ползун под действием силы Fl собственного веса не будет опускаться по плоскости, которую в этом случае называют самотормозящей, пока сила /\sinv[/ не превзойдет силу трения Rf=f'Rn=f'Flcos\\i. Тогда условие самоторможения будет /r,sinv/
Формулы (18.4) и (18.5) позволяют определить угол д для точек вдоль оси х. Этот угол $ однозначно определяет угол сервиса и коэффициент сервиса . Углу и на базовой плоскости соответствует в пространстве шаровой сектор, имеющий площадью

Следовательно, любому движению на плоскости соответствует движение на сфере и обратно. Траекторией одной из точек будет преобразование при помощи центральных проекций траектории второй точки (А п п е л ь, American Journal, т. XIII). Приложить это преобразование к примеру 14.

Уравнению (17.172) на фазовой плоскости соответствует семейство кривых, показанных на рис. 17.65. В начале координат в данном случае лежит точка, носящая название, как уже указывалось, устойчивого узла, В данном случае движение системы

может удовлетворяться и вещественными, и комплексными значениями Я2. Так как параметр Я входит в характеристическое уравнение только в квадрате, то число Я является корнем этого уравнения вместе с числом — К. С другой стороны, ввиду того, что коэффициенты характеристического уравнения вещественные,__если имеется комплексный корень Я, то и комплексно сопряженное число Я также будет корнем. Отсюда следует, что среди вещественных корней характеристического уравнения можно выделить пару А/ и Аг = — Я/, а среди комплексных — две пары Я/, Я;=Я; и А<+ = —Kt, Я;+[ = — Я^ так что каждому корню, расположенному в левой полуплоскости комплексной Я-плоскости, соответствует корень в правой полуплоскости. Значит, согласно динамическому критерию, равновесие устойчиво, пока все корни лежат на мнимой оси. Переход к неустойчивости соответствует одной из двух типичных ситуаций: либо пара корней Я] и Я переходит с мнимой оси на вещественную через нулевую точку (см. рис. 18.100, а), либо корни

При проведении теоретического исследования будем полагать, что образец рассматриваемого материала представляет собой пластину, которая имеет достаточную толщину. При этом будем считать, что имеет место плоское деформированное состояние. Поскольку рассматриваемый материал обладает направленностью, выделим две плоскости. Одна из них характеризуется случайным расположением волокон. На рис. 3.13, а этой плоскости соответствует плоскость ху. Другая плоскость соответствует направлению наслаивания, т. е. плоскость ху на рис. 3.13,6. Для удобства случай (а) назовем краевым (или торцевым) направлением, а случай (б) — плоскостным направлением.

Отсюда следует, что прямой т, выбранной в качестве кривой центров в неподвижной плоскости, соответствует в качестве кривой круговых точек некоторое коническое сечение k в шатунной плоскости. По закону двойственности будет справедливо обратное соотношение.