Плоскости соприкосновения

Таким образом, трем степеням свободы тем на плоскости соответствуют три условия равновесия.

время появляются новые центры (рис. 32, б). Каждый кристалл свободно растет в жидкости, наиболее быстро в направлениях плоскостей с максимальной плотностью упаковки атомов, так как для свободных атомов расплава эти плоскости соответствуют положениям наименьших энергий. В результате такого процесса возникает древовидная форма кристаллов (дендритов), состоящих из ветвей, каждая из которых наиболее быстро развивается в определенном кристаллографическом направлении. Пока

рическим элементам звеньев механизма, расположенным слева от данной плоскости, соответствуют аналогичные элементы, расположенные справа от нее. Определяемые при выполнении этого условия величины реакций кинематических пар могут быть использованы для расчета их конструктивных размеров. При отсутствии одного из указанных признаков задача определения действительных реакций кинематических пар усложняется. Так, например, при данамической асимметрии, когда силы Q2 и Qg имеют заданное направление в пространстве, задача определения нагруженности различных элементов кинематических пар, расположенных по ту и другую сторону плоскости XOZ (при точном решении ее), становится статически неопределимой, ибо неизвестен закон распределения давлений по площади опорных элементов кинематических пар. Для решения такой задачи требуется знание геометрических элементов кинематических пар, их жесткости или податливости.

Картина сферического эвольвентного зацепления может быть построена так же, как и для плоского зацепления. Построения выполняются на сфере радиуса ОР, причем прямым на плоскости соответствуют дуги больших кругов на сфере. Для проверки дополнительных условий иногда применяют приближенный способ, известный под названием способа Тредгольда *). Этот способ основан на том, что вместо сферической эвольвенты, расположенной на сфере радиуса ОР, рассматривается кривая, получаемая при пересечении эвольвентной конической поверхности с дополнительным конусом, имеющим вершину в 0\ (или в 0^). При небольшой высоте зуба эти кривые мало отличаются одна от другой. Преимущество рассмотрения кривых, расположенных не на сфере, а на конусах, состоит в том, что конус в отличие от сферы можно развернуть на плоскость. На рис. 161 показаны развертки дополнительных конусов, у которых радиусы образующих согласно рис. 159 определяются по формулам:

на рис. 3.12), во внутренних слоях формируется ячеистая структура, а у вершины распространяющейся трещины формируется вторичная ячеистая дислокационная структура (рис. 3.13). Сопоставление дислокационных структур перпендикулярно плоскости трещины и параллельно ей показало, что ячейки в перпендикулярной плоскости соответствуют структуре полос в плоскости, параллельной трещине [70, 71].

Как уже отмечалось в § 17.2, особым точкам фазовой плоскости соответствуют равновесные состояния, при этом центру — устойчивое, а седлу — неустойчивое равновесия. Что касается фокуса и узла, то они могут соответствовать либо устойчивому (если движение изображающей точки по фазовой траектории направлено к особой точке — см. рисунки в строках 1, 4 и 6 табл. 17.2), либо неустойчивому (если движение — от особой точки — см. рисунки в строках 2, 5 и 7 табл. 17.2) состоянию рав-новесия. Аналогично устойчивым (рисунок 17.17, ж) или неустойчивым (рисунок 17.17,3) может быть предельный цикл. Точкам неустойчивого предельного цикла соответствуют нереализуемые движения.

Пусть различные положения двух подвижных плоскостей Р и Q соответствуют друг другу таким образом, что положения PI, PZ, РЗ первой плоскости соответствуют положениям Qi, Q2, Q3 второй. Плоскости Р и Q шарнирно соединены с некоторым

Функциональная сетка. Если на осях координат построить шкалы St = mtfi (x), Si = msfs(y) (фиг. 2), то точке А плоскости соответствуют координаты (х, у)

Функциональная сетка. Если на осях координат построить шкалы Si =mif\(x), Si = m2/a(_v) (фиг. 2), то точке А плоскости соответствуют координаты (х, у)

где нулевые индексы соответствуют значениям параметров при X = Х0. На рис. 1, б показан нормированный спектр в преобразованной плоскости при Х0 = 1 и Х0 — 3. Как видно, в преобразованной плоскости имеются три диапазона точек (не лежащих в окрестности Х0), хорошо аппроксимирующиеся прямыми линиями. Приняв, что линейные соотношения в преобразованной плоскости соответствуют трем характерным диапазонам спектров — энергосодержащих вихрей (I), инерционному (II) и диссипации энергии (III), можно найти вид и параметры стохастических спектральных моделей для этих трех диапазонов спектра [2]. При преобразовании нормированного спектра к линейному виду были использованы найденные при помощи статистических моделей расчетные точки преобразования, лежащие на параболе при X о = 1 и Х0 = 3:

Поскольку частотные функции типа А и Б в силу прямой поворотной симметрии системы и зеркальной симметрии ее относительно срединной плоскости соответствуют взаимно ортогональным перемещениям масс, то возможно взаимное пересечение таких частотных функций (на рис. 6.21 частотные функции Л0 и Б0 имеют две точки взаимного пересечения).

Фазы между сигналами камер, находящихся в одной горизонтальной плоскости, соответствуют азимутальному углу положения камеры относительно центральной оси корпуса.

Вычислить тепловые потери через 1 м2 стенки топочной камеры и температуру в плоскости соприкосновения слоев. „.

Тепловые потери <7=Ю90 Вт/м2. Температура в плоскости соприкосновения слоев /о2=828° С.

Так как тепловые потери д=1090 Вт/м2 должны оставаться не-' изменными, то температуру в плоскости соприкосновения диатоми-товой засыпки и красного кирпича найдем по уравнению

Вычислить температуру в плоскости соприкосновения слоев и толщину войлочного слоя при условии, что тепловые потери через 1 м2 стенки камеры не превышают
Температура в плоскости соприкосновения слоев <с2=70,7°С. Толщина войлочного слоя S^w 19 мм.

где ЛЕ — суммарная площадь сечения швов в плоскости соприкосновения, мма.

равномерно, то величина силы сопротивления движению, т. е. силы трения Т, будет равна величине движущей силе Р, направлена в противоположную ей сторону и расположена в плоскости соприкосновения тел. Следовательно,

Сила трения покоя может иметь разную величину и разное направление в плоскости соприкосновения, но по величине не может превосходить некоторого определенного значения, которое называют максимальной силой трения покоя. До тех пор пока внешняя сила не превосходит максимальной силы трения покоя, скольжение не возникает. Сила трения покоя «автоматически» принимает такое значение, чтобы скольжение не возникло.

между отдельными соприкасающимися частями жидкости,—это только силы давления, направленные нормально к плоскости соприкосновения. Однако в реальной жидкости существуют и силы другого типа, которые вызывают ряд явлений, носящих общее название поверхностных явлений. Мы не будем изучать эти явления: это задача молекулярной физики; тем не менее и в механике жидкостей с этими явлениями иногда приходится считаться. Мы выясним, при каких условиях эти явления возникают, для того чтобы знать, когда с ними необходимо считаться.

В нашем случае градиент скорости постоянен, поэтому и т в любой горизонтальной плоскости одно и то же. Но соотношение (16.10) справедливо и в общем случае, когда градиент скорости от точки к точке меняется. Тангенциальные силы, возникающие между двумя движущимися слоями жидкости, зависят только от того, как меняется скорость вблизи границы этих слоев. Тангенциальные силы пропорциональны градиенту скорости, т. е. производной от скорости по координате в направлении, перпендикулярном к плоскости соприкосновения слоев.

Решение. В любом сечении балки поперечная сила Q = Р. Максимальные касательные напряжения будут действовать в плоскости соприкосновения балок.