Плотность подвижных

Рентгеновские пленки подразделяются на безэкранные, применяемые без флюоресцентных экранов, и экранные — с применением флюоресцентных усиливающих экранов. Плотность почернения пленки, подвергающейся ионизационному облучению, определяется по формуле

Автоматизация основных процессов радиографии. Необходимость сокращения ручного труда при получении радиографического снимка, оценке качества изделия и оформлении результатов контроля требует автоматизации трех взаимосвязанных процессов: экспономстрии, фотообработки и расшифровки снимков. В экспо-нометрии важно обеспечить получение требуемой плотности почернения снимка. Последнее достигается применением экспонометров— приборов, трансформирующих ионизированное излучение в электроимпульсы с классификацией их по продолжительности и амплитуде. Требуемая плотность почернения достигается определенным количеством электроимпульсов, автоматическим управлением процессом контроля.

Расшифровка снимков включает считывание с пленки информации в форме последовательных электросигналов, отражающих плотность почернения и их локализацию. В считывающих устройствах ПТТ изображение на пленке проецируется на входное окно телевизионной трубки. На входе анализируются видеосигналы, амплитуда которых варьируется в функции почернений зон пленки.

ДЕНСИТОМЁТРИЯ (от лат. densitas — плотность и греч. metreo — измеряю) — измерение поглощения и рассеивания света проявленными фо-тогр. материалами. Методы Д. позволяют по оптической плотности почернения светочувствит. слоя количественно оценить конечный фотогр. эффект (концентрацию серебра в почернении). Оптич. плотность почернения измеряют денситометрами, диапазон измерений к-рых достигает в лучших моделях 5—6 ед. плотности.

В частности, эффективность регистрации радиографических пленок характеризуют их спектральной чувствительностью, которая определяет способность пленки получать различную плотность почернения после ее облучения одинаковыми экспозиционными дозами ионизирующего излучения различной энергии.

Пленка, имеющая плотность почернения D и рассматриваемая в падающем на нее свете интенсивностью L, ослабляет этот свет. Вследствие этого интенсивность прошедшего света Lu становится меньше L. Фотографическая плотность почернения пленки определяется соотношением D = — lg LlLn. Кривую зависимости плотности почернения D пленки от логарифма относительной экспозиции A lg X называют характеристикой (рис. 5).

пропорциональна экспозиционной дозе. Это определяется тем, что плотность почернения D пропорциональна числу проявленных зерен, а экспозиционная доза X зависит от числа квантов, приходящих на пленку. На практике спектральная чувствительность радиографических пленок характеризуется величиной, обратной экспозиционной дозе X ионизирующего излучения, необходимой для получения на пленке плотности .почернения ?>= 1. Спектральная чувствительность зависит от энергии излучения; В частности, она достигает максимального значения в диапазоне энергий 40—50 кэВ, а при энергиях свыше 250—300 кэВ спектральная чувствительность практически постоянна (рис. 7).

Плотность почернения

и D — плотность почернения по центру и по краю снимка.

3. Минимальная плотность почернения снимка не должна, быть меньше предельных значений, установленных правилами контроля.

4. Максимальная плотность почернения снимка не должна быть больше

Ли [54, 102], используя другую модель — модель зернограничных источников, попытался объяснить уравнение Холла — Петча путем рассмотрения начального этапа пластической деформации, т. е. объяснить начальную плотность подвижных дислокаций и ее связь с размером зерна. Исходя из того что скопления дислокаций редко наблюдаются (хотя специально оговаривалось, что это не является достаточным доказательством их отсутствия), Ли [54, 102] выдвигает альтернативный вариант объяснения, согласно которому начало пластической деформации в поликристалле связывается с эмиссией дислокаций выступами на большеугловых границах зерен. Из модели такой границы было рассчитано напряжение, необходимое для отрыва абсорбированной границей дислокации и эмиссии ее в зерно. Это напряжение оказалось примерно одного порядка с напряжением предела текучести, следовательно, рассматриваемый процесс возможен без больших концентраций напряжения, т. е. без плоских скоплений дислокаций.

Экспериментальные кривые [22] температурной зависимости (рис.2.20) предела пропорциональности (который в первом приближении принимается за напряжение начала пластической деформации) при наличии перехода от скольжения к двойникованию несколько отличается от схемы, приведенной на рис. 2.19, так как ряд участков кривых а° и ад практически не реализуется. Действительно, при температуре Т > Г, (см. рис. 2.20) в процессе роста внешней нагрузки первым достигается уровень напряжений 0е и начинается пластическая деформация скольжением, в течение которой резко увеличивается плотность подвижных полных дислокаций, что, как неоднократно отмечалось. [21, 118, 121] приводит к подавлению двойникования, т. е. участок кривой аД выше температуры Гд фактически не существует. С другой , стороны, при температуре Т < ТЛ из-за наличия концентраторов.

Следует, однако, отметить, что существуют разные мнения по во-•просу, какое р необходимо подставлять в формулу (3.11) — общую плотность дислокаций или плотность подвижных дислокаций. По данным Л. Г. Орлова [259], для поликристаллического железа не менее 75 % дислокаций подвижны после окончания площадки текучести, причем это наименьшая доля подвижных дислокаций, так как с последующей деформацией число подвижных дислокаций значительно возрастает. Б. И. Смирнов [66] полагает, что «потенциально подвижными» являются практически все дислокации, в то время как движущиеся в данный

Следует, однако, отметить, что существуют разные мнения по во-•просу, какое р необходимо подставлять в формулу (3.11) — общую плотность дислокаций или плотность подвижных дислокаций. По данным Л. Г. Орлова [259], для поликристаллического железа не менее 75 % дислокаций подвижны после окончания площадки текучести, причем это наименьшая доля подвижных дислокаций, так как с последующей деформацией число подвижных дислокаций значительно возрастает. Б. И. Смирнов [66] полагает, что «потенциально подвижными» являются практически все дислокации, в то время как движущиеся в данный

ных винтовых дислокаций, введя следующие параметры, характеризующие эволюцию дислокационной структуры (рис. 3.3): бв —коэффициент размножения подвижных дислокаций, т. е. число (плотность) подвижных винтовых дислокаций, рождающихся на единице длины пути винтовой дислокации;

Тц. Эта методика определения т* применима лишь в тех случаях, когда плотность подвижных дислокаций и атермическая компонента не изменяются в течение выбранного периода релаксации.

где р — плотность подвижных дислокаций.

где рп - плотность подвижных дислокаций; Ъ - вектор Бюргерса.

N — плотность подвижных дислокаций;

где у— скорость пластической деформации; р„, — плотность подвижных дислокаций; v> — средняя скорость дислокаций; Ъ — величина вектора Бюргерса. Впоследствии уравнение (99) было положено в основу кинетического подхода к исследованию процессов пластической деформации [131—133].

ре — плотность подвижных дислокаций; Pss ~ равновесная плотность дислокаций