Плотность равновесного

Высокая концентрация ионов С1~ и низкое значение рН поддерживает питтинг в активном состоянии. В то же время высокая плотность растворов, содержащих продукты коррозии, обусловливает их вытекание из питтинга под действием силы тяжести. При контакте этих продуктов с поверхностью сплава пассивность в этих местах нарушается. Это явление объясняет часто наблюдаемую на практике форму питтинга, удлиненную в направлении действия силы тяжести (течения продуктов коррозии). На пластинке нержавеющей стали 18-8 после выдержки в морской воде в течение 1 года была обнаружена узкая бороздка, протянувшаяся на 6,35 см от начальной точки (рис. 18, 5, а). Возникновение коррозионных разрушений такого типа было воспроизведено в лабораторных условиях [43]. По поверхности образца стали 18-8, полностью погруженного в раствор РеС13 и немного отклоненного от вертикали, постоянно пропускали слабую струю концентрированного раствора РеС12. Через несколько часов под струей раствора РеС12 образовывалась глубокая канавка (рис. 18.5, &). На поверхности железа подобная канавка не образуется, так как на нем не возникает активно-пассивный элемент.

Плотность растворов Н25О± при 20 "С

Плотность растворов фосфорной кислоты при 20 °С [IS]

Плотность растворов фосфорной кислоты при температуре от 0 до 60 °С [57 ]

*2 Концентрация рассчитана из значений плотности соляной кислоты, полученных экстраполяцией данных таблицы «Плотность растворов соляной кислоты при температуре от 0 до 100 °С*.

Плотность растворов соляной кислоты при температуре от 0 до 100 °С

Плотность растворов соляной кислоты при 20 °С [15 ]

концентрации. С увеличением концентрации плотность растворов

ный продукт), а в табл. 3.2 — плотность растворов коагулян-

При улучшении качества воды в качестве коагулянтов используют соли алюминия и железа. В отечественной практике обычно их применяют в растворенном состоянии. В табл. 3.1 приведена растворимость коагулянтов (в пересчете на безводный продукт), а в табл. 3.2 — плотность растворов коагулянтов различной концентрации. Приведенная в этих таблицах массовая концентрация С„ (число граммов растворенного вещества в 100 г раствора) переводится в объемно-массовую концентрацию С0 (число граммов растворенного вещества в 1 л раствора) по уравнению

Таблица П.З Плотность растворов кислот, применяемых при обработке воды при 20 °С, г/см

Во-вторых, из (2-36) вытекает и другое не менее важное следствие, позволяющее определить длину волны, для которой объемная плотность равновесного излучения при заданной температуре будет максимальной. Пользуясь соотношением c=Av, формулу (2-36) можно записать относительно спектральной объемной плотности энергии равновесного излучения, приходящейся на единицу интервала длин волн ?/ох(А, Т), следующим образом:

б) Формулы Вина и Рэлея — Джинса. Помимо установления закона смещения, частично раскрывающего характер функции спектральной интенсивности равновесного излучения, Вином была также предпринята попытка найти конкретный вид этой искомой функции. Полученный им в этом направлении результат известен в литературе как формула Вина [Л. 322]. При ее выводе Вин исходил из несколько иных позиций, привлекая статистические представления. Он рассматривал термодинамически равновесную систему — идеальный газ, излучающий во всех длинах волн, заключенный в абсолютно отражающую оболочку. При этом делалось предположение, что объемная плотность равновесного излучения

Выражение (2-51) носит название формулы Рэлея — Джинса. Как видно, формула Рэлея — Джинса согласуется с законом смещения Вина (2-36). Она также хорошо подтверждается результатами экспериментов при низких частотах. Однако, как следует из (2-51), лри увеличении частоты спектральная объемная плотность равновесного излучения безгранично возрастает. Это, в свою очередь, приводит к тому, что полная объемная плотность равновесного излучения U0, определяемая как чнтеграл (2-51) по всему спектру частот, оказывается бесконечно большой, что противоречит физическому смыслу. Этот факт в свое время получил название «ультрафиолетовой катастрофы» и свидетельствует о том, что формула Рэлея — Джинса оказывается непригодной для больших частот.

Соответственно спектральные интенсивность и поверхностная плотность равновесного излучения на основании (2-6) и (2-7) будут равны:

и излучательная способности граничной поверхности; ЕТ ч w — спектральная поверхностная плотность равновесного излучения в среде при заданной температуре граничной поверхности.

решения задачи переноса излучения в рассеивающих средах для конкретных видов индикатрис рассеяния (Л. 41, 42, 55, 59], проведенные на основе аппроксимации уравнения переноса. В других работах выполнены приближенные теоретические решения задачи радиационного теплообмена с учетом рассеяния для сферической [Л. 56, 58, 344] и произвольной [Л. 57] индикатрис рассеяния среды. Рассмотрим процесс теплообмена излучением между плоским слоем поглощающего и рассеивающего таза и граничными поверхностями слоя. Решение задачи осуществляется на основе дифференциально-разностного приближения для произвольных индикатрис рассеяния среды [Л. 29]. Схема задачи представлена «а рис. 4-1, а. Изотермический плоский слой газа имеет постоянную во всех сечениях температуру Гг=сош1. Газ обладает следующими радиационными характеристиками: спектральным показателем преломления nVj спектральными коэффициентами поглощения a'v и рассеяния fv и индикатрисой рассеяния Yv(s'- s)- Вследствие постоянства температуры газа все его спектральные радиационные характеристики, а также спектральная поверхностная плотность равновесного излучения

где /7о = 4а7ч/с — полная объемная плотность равновесного излучения в данном месте; а — «росселандово среднее» значение коэффициента поглощения среды, определяемое по формуле [Л. 22, 346]:

где /zv — абсолютный показатель преломления среды; ?0v— спектральная поверхностная плотность равновесного излучения для вакуума, определяемая по формуле Планка.

рисы рассеяния; Ет v — «y.E0 v(v, T) — спектральная поверхностная плотность равновесного излучения в данной среде, соответствующая ее локальной температуре.

где ET=nzaTi — полная поверхностная плотность равновесного излучения в рассматриваемой среде.

Плотность равновесного излучения в вакууме Е0 ?-0^аГ* Е'0 = аГ* ккал/(мг-ч); Вт/м2