Плотности температуры

сварочного тока следует подавать с большей скоростью. Условно это можно представить как расплавление одинакового количества электродного металла при равном количестве теплоты, выделяемой в дуге (в действительности количество расплавляемого электродного металла несколько увеличивается с ростом плотности сварочного тока). При некотором уменьшении скорости подачи длина дуги и се напряжение увеличиваются. В результате уменьшаются доля теплоты, идущая на расплавление электрода, и количество расплавляемого электродного металла.

Увеличение плотности сварочного тока (уменьшение диаметра электрода при постоянном токе) позволяет резко увеличить глубину проплавления (табл. 1). Это объясняется уменьшением подвижности дуги. Ширина шва при этом уменьшается. Путем уменьшения диаметра электродной проволоки можно получить шов с требуемой глубиной проплавления в случае, если величина максимального сварочного тока, обеспечиваемая источником питания дуги, ограничена. Однако при этом уменьшается коэффициент формы провара шва (я) = е/Н) и интенсифицируется зональная ликвация в металле шва (рис. 29), располагающаяся в его рабочем сечении. Род и полярность тока оказывают значительное влияние па

сварки уменьшает погонную энергию и изменяет толщину прослойки расплавленного металла под дугой. В результате этого основные размеры шва уменьшаются (см. рис. 28, в). Однако в некоторых случаях (сварка тонкими проволоками на повышенной плотности сварочного тока) увеличение скорости сварки до некоторой величины, уменьшая прослойку расплавленного металла под дугой и теплопередачу от нее к основному металлу, может привести к росту глубины проплавления. При дальнейшем увеличении скорости сварки закономерности изменения размеров шва такие же, как на рис. 28, в. При чрезмерно больших скоростях сварки и силе сварочного тока в швах могут образовываться подрезы.

Технологические свойства дуги в значительной мере определяются родом и полярностью сварочного тока. При прямой полярности па изделии выделяется до 70% теплоты дуги, что обеспечивает глубокое проплавление основного металла. При обратной полярности напряжение дуги выше, чем при прямой полярности. На аноде — электроде выделяется большое количество энергии, что приводит к значительному его разогреву и возможному оплавлению рабочего конца. Ввиду этого допустимые плотности сварочного тока понижены (табл. 3). Дугу постоянного тока

Увеличение плотности сварочного тока и длины (напряжения) дуги ведет к

Увеличение диаметра электрода (при силе сварочного тока той же величины) приводит к уменьшению плотности сварочного тока, понижению температуры-дуги, что влечет за собой уменьшение глубины провара, уве-

Столб дуги, расположенный между катодной и анодной областями, имеет наибольшую протяженность в дуговом промежутке. Образующиеся в столбе заряженные частицы движутся к электродам: электроны — к аноду, а ионы — к катоду. Температура столба дуги изменяется в зависимости от плотности сварочного тока и может превышать 8000 °С. Напряжение дуги меняется вдоль столба в пределах 10...50 В/см. Его величина зависит от состава газовой среды и уменьшается с введением в нее легкоионизующихся компонентов (Na, К и др.).

Производительность процесса сварки под флюсом возрастает по сравнению с ручной сваркой, что обусловлено увеличением допустимой плотности сварочного тока (до 25... 100 А/мм2).

/-30...32В;2-50... 52В ется с ростом плотности сварочного тока). При некотором уменьшении скорости подачи длина дуги и ее напряжение увеличиваются. В результате уменьшаются доля теплоты, идущая на расплавление электрода, и количество расплавляемого электродного металла.

Увеличение плотности сварочного тока (уменьшение диаметра электрода при постоянном токе) позволяет резко увеличить глубину проплавления (табл. 3.1, рис. 3.30, о). Это объясняется уменьшением подвижности дуги. Ширина шва при этом уменьшается. Уменьшением диаметра электродной проволоки можно получить шов с требуемой глубиной проплавления в случае, если максимальное значение сварочного тока, обеспечиваемое источником питания дуги, ограничено. Однако при этом уменьшается коэффициент формы провара шва (у = е//гпр) и интенсифицируется зональная ликвация в металле шва (рис. 3.30), располагающаяся в его рабочем сечении. Род и полярность тока оказывают зна-

Увеличение скорости сварки уменьшает погонную энергию и изменяет толщину прослойки расплавленного металла под дугой. В результате этого основные размеры шва уменьшаются (см. рис. 3.29, в). Однако в некоторых случаях (сварка тонкими проволоками на повышенной плотности сварочного тока) увеличение скорости сварки до некоторого значения, уменьшая прослойку расплавленного металла под дугой и теплопередачу от нее к основному металлу, может привести к росту глубины проплавления. При дальнейшем увеличении скорости сварки закономерности изменения размеров шва такие же, как на рис. 3.29, в. При чрезмерно больших скоростях сварки и силе сварочного тока в швах могут образовываться подрезы.

В термодинамике различают также однородные и неоднородные системы, подразумевая под этим равномерное или неравномерное распределение свойств (концентрации, плотности, температуры, давления) по объему фазы.

29 июля 1967 г., когда станция находилась на расстоянии 12 млн. км от Земли, была произведена коррекция траектории ее полета. 18 октября, пройдя в космическом пространстве 350 млн. км, станция достигла планеты Венера. В 7 час 34 мин по московскому времени она вошла на второй космической скорости в атмосферу планеты и от нее отделился шарообразный спускаемый аппарат диаметром 1 л* и весом 383 кг с приборами для научных измерений и передачи информации наземным принимающим радиостанциям (рис. 135, а). После аэродинамического торможения автоматически сработала парашютная система (рис. 135, б), раскрылись антенны (рис. 135, в) и включились радиовысотот/етр и радиопередатчик. Затем в течение полутора часов регистрирующие приборы непрерывно вели измерения параметров атмосферы Венеры (ее давления, плотности, температуры и химического состава в различных слоях). За это время спускаемый аппарат прошел путь около 26 км. В а поверхность планеты второй раз были доставлены вымпелы с изображением герба Советского Союза.

Давайте подведем итог и просуммируем известные нам факты о ядерном синтезе. 1. Энергия связи в принципе может выделиться в процессе синтеза ядер, если общая сумма масс ядер, вступающих в реакцию, примерно меньше 50 а. е. м. 2. Энергия, излучаемая большинством звезд (включая Солнце), получается в результате таких реакций синтеза, причем преобладающий их тип зависит от плотности, температуры и химического состава конкретной звезды. Чтобы превратиться в гелий, солнечный водород проходит цепочку реакций, начиная с р-\-р—>-d-\-е+-}-v. 3. Эта реакция протекает слишком медленно, и поэтому в земных термоядерных реакторах будут использоваться реакции синтеза с участием более тяжелых изотопов водорода — дейтерия и трития. 4. Запасы дейтерия практически безграничны и исключительно дешевы по сравнению как с обычным (ископаемым), так и с ядерным (например, ураном или плутонием) топливами. Кроме того, в отличие от реакции деления реакции синтеза не оставляют после себя

Точность литых заготовок деталей машин, обусловливаемая усадкой,, зависит от плотности, температуры и влажности литейной формы, состава металла, температуры металла при заливке и ряда других технологических факторов.

В рассматриваемых нами энергетических реакторах, работающих на слабообогащенной UO2 (от 2,5 до 4%), предположение о постоянстве энерговыделения по радиусу твэла не является точным. Однако существующее отклонение должно привести к некоторому снижению температуры в центре твэла по сравнению с предсказанной уравнением (5.37). Изменение плотности горючего и образование центральной полости также уменьшают максимальную температуру при данном полном энерговыделении.

Теплопроводность UO2 является сложной функцией плотности, температуры и режима облучения. Подробное изложение этого вопроса не входит в задачи настоящей работы. Однако если известно начальное состояние горючего, его поведение в дальнейшем можно связать с величиной / k(T)dT и с выгоранием. Связь этих величин с абсолютной температурой можно установить, пользуясь оценками k(T) в зависимости от различных переменных. В обоих случаях для определения Та, безусловно, необходимо знание эффективного коэффициента теплопроводности газовой полости или поверхности контакта между оболочкой и, горючим. В табл. 5.10 приведены некоторые важные свойства UO2, упоминавшиеся в тексте.

Использовав уравнения (3.6), (3.7), (3.24), (3.53), (3.59), найдем аналогичные соотношения для давления, плотности, температуры и замороженного числа Маха:

При расширении N2O4 в сверхзвуковом диффузоре влияние кинетики сказывается в понижении давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации NO2 и в росте скорости течения газа, замороженного числа Маха, а также содержания N2O4, NO и О2 (см. табл. 4.11).

В табл. 4.12 приведены результаты численного исследования сверхзвукового течения N2O4 в суживающемся канале. Данные расчетов показывают, что замораживание реакции (4.1) в случае сверхзвукового течения N2O4 в конфузорном канале обусловливает повышение давления, плотности, температуры, замороженной скорости звука, концентрации N02 и понижение скорости течения, замороженного числа Маха, содержания N2O4, NO, O2.

Величины изменения давления, плотности, температуры, скорости и энтропии газа при прохождении прямого скачка определяются формулами:

Величины изменения давления, плотности, температуры, скорости и энтро-•лии газа при прохождении прямого скачка определяются формулами: