Подтвержден экспериментально

В разделах 4.3 — 4.6 теоретически было обоснованно и экспериментально подтверждено существование диапазона равнопрочности тонкостенных оболочковых конструкций (цилиндрических, сферических), ослабленных мягкими прослойками, основному металлу. Применительно к рассматриваемым типам геометрических форм мягких прослоек, используя соотношения (4.68). (4.69) и (4.71) — (4.73), были получены следующие выражения для определения относительных толщин прослоек кр, характеризующих диапазон равнопрочности:

В разделах 4.3 — 4.6 теоретически было обоснованно и экспериментально подтверждено существование диапазона равнопрочности тонкостенных оболочковых конструкций (цилиндрических, сферических), ослабленных мягкими прослойками, основному металлу. Применительно к рассматриваемым типам геометрических форм мягких прослоек, используя соотношения (4.68), (4.69) и (4.71) — (4.73), были получены следующие выражения для определения относительных толщин прослоек Кр, характеризующих диапазон равнопрочности:

Последние экспериментальные работы по слоистым композитам [5, 22, 36, 64] безоговорочно подтверждают существование характерного объема гс. В работе Уильямса и Эвинга [67] экспериментально подтверждено существование гс и для изотропных материалов (ПММА), хотя в теоретический анализ упругих напряжений были включены также члены более высокого порядка малости.

В работе [1] подтверждено существование семи известных ранее соединений [2]. Формулы для трех из них несколько отличаются друг от друга. Вместо Co9Dy, Co5Dy и О^Оуз обнаружены Co17Dy2, Со5 2Dy и CoDy^.

Диаграмма состояния Со—Sn, приведенная на рис. 40, построена по данным работы [1J с учетом данных работ [2, 3J. Исследование проводили методами термического, рентгенографического и микроструктурного анализов, а также измерением микротвердости [1]. Для получения сплавов использовали Со и Sn чистотой 99,99 и 99,999 % (по массе) соответственно. В системе подтверждено существование трех промежуточных фаз Co3Sn2 (y)> CoSn и CoSn2. Фаза у плавится конгруэнтно при -1230 °С (в работе [X] приводится -1170 °С), а две другие фазы образуются по перитектическим реакциям [1]: "Ж + у •* CoSn при 947 °С (936±9 °С [X]);

В работе [3] соединение Zr3Co обнаружено не было, а соединению Zr6Co23 отвечала фаза ZrCo4. В последующих исследованиях подтверждено существование стабильных фаз Zr3Co [4, 5], Zr2Co, ZrCo2 и Zr6Co23 [4] и не подтверждено существование фазы ZrCo4 [5]. В работе [3] подробно исследованы- фазовые превращения твердых

Диаграмма состояния Сг—Та, приведенная на рис. 94, построена по результатам исследований [1—71, проанализированных и обобщенных в работе [8]. В системе образуются промежуточная фаза Сг2Та и твердые растворы (Сг) и (Та). В работе [2] нашли еще одно соединение Сг^Та, которое образуется по перитектической реакции при температуре 1825 °С, однако в других работах не подтверждено существование этого соединения, и на рис. 94 оно не показано.

Согласно работе [1] при температуре 310 °С образуется фаза Cubing. В более ранней работе [2] при этой же температуре предполагали образование фазы ср, устойчивой до комнатной температуры. Однако в работе [8] не подтверждено существование фазы ср. По данным работ [8, 9], фаза Cuuln9 существует при температурах выше 157 °С.

Соединение Cu5Y согласно работе [4] имеет гексагональную решетку типа СаСи5 (символ Пирсона hP6, пр. гр. P6/(mmm)), параметры решетки для быстроохлажденного сплава: а = 0,5005 нм, с = 0,4097 нм. В этой работе не подтверждено существование соединения Cu4Y. Соединение Cu?Y имеет также гексагональную решетку с параметрами а = 0,4940 нм и с = 0,4157 нм [4].

согласуются с результатами исследования [2] и более поздней работы [9]. Подтверждено существование фаз Р, у, &> е [6] и высокотемпературной фазы р' [7]. Высокотемпературные фазы, обнаруженные в работах [3, 4], в исследовании [1] найдены не были.

При исследовании упругости пара при температурах выше 2040 °С [2] подтверждено существование соединений UGe3, UGe2 и U5Ge3 и обнаружены соединения UGe и U3Ge5. Соединение U3Ge4 не обнаружено.

Позднее эффект значительной интенсификации однофазного конвективного теплообмена был подтвержден экспериментально. Однако, несмотря на обнадеживающие экспериментальные результаты, длительное время наблюдалось почти полное отсутствие теоретических работ в этой области.

Ясно, что этот закон не может быть подтвержден экспериментально, так как невозможно поставить эксперимент с уединенным телом, на которое не действуют никакие силы со стороны других тел. Всякое

Инерциальными называются такие системы отсчета, в которых справедлив закон инерции (§ 17). Хотя, как показано в § 17, из законов движения, справедливых в коперниковой системе отсчета, как будто следует, что закон инерции в этой системе отсчета справедлив, т. е. что коперникова система отсчета является инерциальной, все же этот вывод нельзя считать достоверным, потому что он сделан умозрительно и не подтвержден экспериментально.

Вывод о зарождении пор на границах элементов структуры был подтвержден экспериментально Вилсдорфом с сотрудниками [397] прямыми наблюдениями деформации тонких пленок металлов непосредственно в высоковольтном электронном микроскопе.

наивероятнейшая скорость, которой обладает наибольшее число молекул. В 1920 г. этот закон Максвелла был подтвержден экспериментально немецким физиком Штерном.

Несколько иной подход применили Пэйтон и Локхарт [16] для расчета предельных значений прочности композитов алюминий—• нержавеющая сталь при поперечном растяжении. Верхнее предельное значение поперечной прочности, обусловленное фактором стеснения пластической деформации, они оценивали с помощью модели, развитой Дракером [7]. Эта модель разработана для плотноупакованного расположения (с различной плотностью) жестких включений в жесткой полимерной матрице. Согласно Пэйто-ну и Локхарту, если объемная доля волокон превышает ~35%, верхнее предельное значение прочности композита при поперечном нагружении примерно равно прочности материала матрицы. При увеличении объемной доли волокон превышение поперечной прочности композита над прочностью матрицы должно возрастать (вплоть до двукратного при объемной доле волокон около> 65%). Последний вывод не был подтвержден экспериментально и противоречит оценкам Чена и Лина, рассчитавших, что верхнее предельное значение поперечной прочности, в зависимости от объемной

На рис. ЗЛО показано распределение нагрузки между витками резьбы М10 в соединении типа болт — гайка из стали (кривая J). Видно, что нагрузка по высоте гайки распределяется неравномерно, а первый (от опорного торца гайки) виток резьбы несет свыше 33% нагрузки. Этот результат, согласующийся с данными других теоретических исследований, был неоднократно подтвержден экспериментально [8].

В связи с тем, что время действия теплового источника для опережающей и отстающей поверхности при качении со скольжением тел будет различным, при прочих равных условиях глубина воздействия, величина теплового слоя будут больше на отстающей поверхности. Если также учесть, что материал или смазка поверхности, находящаяся на отстающей поверхности будут подвергаться более продолжительному температурному влиянию в контакте, то при прочих равных условиях интенсивность изнашивания (износ на единицу пути трения) на отстающей поверхности должна быть больше. Теоретический вывод подтвержден экспериментально. Различие наблюдали при исследовании износостойкости твердых материалов даже при работе в вакууме. Приняв форму пятна контакта в виде круга с радиусом гфи с равномерно распределенной тепловой интенсивностью q =fPVCK получаем следующие зависимости:

Аа (Г? — То), где о — постоянная Стефана. Этот закон впервые был открыт Стефаном, а позднее был выведен термодинамически Больцманом и подтвержден экспериментально Лум-мером и Прингзхаймом.

Аа (Г? — То), где о — постоянная Стефана. Этот закон впервые был открыт Стефаном, а позднее был выведен термодинамически Больцманом и подтвержден экспериментально Лум-мером и Прингзхаймом.

Эффект подъема грузов, в том числе сыпучих материалов, во всех описанных устройствах подтвержден экспериментально.